Nr. 50. 1910. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XXV. Jahrg. 643 



augenscheinlich nur zurück, weil Nahrung vorhanden 

 war. Auf die Tätigkeit der beiden Mechanismen übt 

 daher sowohl der physiologische Zustand, wie er durch 

 die Nahrungsmenge im Tiere bestimmt wird, als auch 

 der Zustand des reizempfangenden Apparates, der von 

 der vorausgegangenen Reizung abhängt, einen Ein- 

 fluß aus. F. M. 



W. Duane: Über die Wärmeentwickelung eines 

 GemengesausRadium und einem phosphores- 

 zierenden Salz. (Comptes rendus 1910, t. 151, 

 p. 379—382.) 

 Herr Duane hat bereits vor längerer Zeit mit 

 einem sehr empfindlichen Kalorimeter die von phosphores- 

 zierenden Salzen entwickelte Wärme gemessen. Wurde 

 die Messung ein oder zwei Stunden, nachdem das Salz 

 der Einwirkung des Lichtes entzogen war, angestellt, 

 so konnte stets eine schwache Wärmeentwickelung be- 

 obachtet werden. Wurde das Salz 24 Stunden im Dunkeln 

 gelassen und erst dann gemessen, so war in den meisten 

 Fällen nicht die geringste Wärmeentwickelung bemerkbai ; 

 nur in ganz vereinzelten Fällen blieb auch dann die ent- 

 wickelte Wärme noch meßbar, selbst wenn die Phosphores- 

 zenz schon vollständig verschwunden war. Es läßt sich daher 

 nicht entscheiden, ob die Wärmeentwickelung mit der sicht- 

 baren Phosphoreszenz verknüpft ist oder durch eine se- 

 kundäre Reaktion hervorgerufen wird. 



Der Verf. hat nun eine bekannte Menge Radium mit 

 einem phosphoreszierenden Salz gemengt und die Wärme- 

 entwickelung dieses Gemenges geprüft. Bekanntlich ent- 

 wickelt Radium eine ganz bestimmte Wärmemenge pro 

 Zeiteinheit, welche bis auf wenige Prozent von der kine- 

 tischen Energie der «-Strahlen herrührt. Das Beimengen 

 des phosphoreszierenden Salzes kann nun dreierlei Wir- 

 kungen haben : 1. Die Energie der Radiumstrahlen wird 

 zum Teil für chemische Reaktionen aufgebraucht ; dann 

 muß die entwickelte Wärme für das Gemenge geringer 

 sein als für reines Radium. 2. Die Radiumstrahlen wirken 

 auf die Moleküle und Atome des Salzes derart, daß sie 

 einen Teil der chemischen oder Atomenergie in Freiheit 

 setzen ; dann muß die entwickelte Wärmemenge größer 

 sein. 3. Die Energie der Radiumstrahlen wird in der phos- 

 phoreszierenden Substanz in Energie der Phosphoreszenz 

 verwandelt und diese wird in dem Behälter des Gemisches 

 vollständig absorbiert ; dann bleibt die entwickelte Wärme- 

 menge die gleiche wie für das reine Radium. 



Um diese Fragen zu entscheiden, hat Verf. ein Ge- 

 menge von Radium - und Baryumchlorid in zwei Teile 

 geteilt, den einen Teil für sich, den anderen Teil mit 

 phosphoreszierendem ZnS gemischt in je ein Glasröhr- 

 chen eingesiegelt und nun die Wärmeentwickelung der 

 beiden Glasröhrchen bestimmt. Das Verhältnis der 

 Radiummengen in beiden Röhrchen wurde durch die 

 Messung der y- Strahlung festgestellt. Die Wärniemes- 

 sungen erstreckten sich über die Zeit von einem Monat. 

 Das Verhältnis der in den beiden Röhrchen ent- 

 wickelten Wärmemengen war während der ganzen 

 Dauer der Beobachtung konstant und entsprach voll- 

 kommen dem Verhältnis der y-Strahlung. Es folgt daraus, 

 daß das phosphoreszierende Salz die Wärmeentwickelung des 

 Radiums nicht in sichtbarer Weise beeinflußt. Nach dem 

 oben Gesagten ist damit auch erwiesen, daß die Energie 

 der Radiumstrahlung in dem i>hosphoreszierenden Salz 

 weder zu chemischen Reaktionen verbraucht wird, noch 

 ihrerseits Atomenergie auslöst. Dieses Resultat ist inter- 

 essant für die Schätzung der für die Einwirkung auf 

 das menschliche Auge notwendigen Minimumenergie. 

 Bekanntlich ist es Regener u. a. gelungen, die durch 

 ein einzelnes «-Teilchen hervorgerufene Szintillation zu 

 beobachten. Die Energie eines solchen Teilchens beträgt 

 etwa 8. 10—' Erg. Die für den Lichteindruck notwendige 



Energie muß aber kleiner sein, da nur ein Teil deB er- 

 regten Lichtes in das Auge gelangt. 



Zum Schlüsse berechnete Verf. noch aus experimen- 

 talen Daten, daß 1 g reines Radium in einer Stunde etwa 

 110 Kai. Wärme entwickelt. Eine zweite Versuchsreihe 

 ergab den Wert von 117 Kai. Der Verf. erklärt diesen 

 höheren Wert aus dem Umstand, daß das verwendete 

 Ra älter war als das zu den ersten Versuchen benutzte 

 und daher mehr Polonium enthielt als dieses. Meitncr. 



P. Villard und H. Abraham: Über Funkenpotentiale. 



(Cumptes rendus 1910, 1. 151, p. 269— 272.) 



Die Verff. haben in einer früheren Notiz (vgl. Rdsch. 

 XXV, 474) gezeigt, daß bei der Potentialdifferenz, bei der 

 in freier Luft die gewöhnliche Funkenentladung eintritt, 

 in trockener und kohlensäurefreier Luft nur eine mit- 

 unter kaum sichtbare positive Büschelentladung stattfindet. 

 Diese schwache Büschelentladunp; verhindert keineswegs 

 ein weiteres Ansteigen des Potentials. Mit höherem Po- 

 tential tritt an Stelle der Büschelentladung eine leuchtende 

 Anodenschicht von wachsender Intensität, bis schließlich die 

 disruptive Funkenentladung eintritt. Die Verff. hatten 

 auch bereits nachgewiesen, daß die erste FunkenentladuDg 

 in ganz reinem und trockenem Stickstoff überhaupt nicht 

 stattfindet und daß auch die sie ersetzenden positiven 

 Lichtbüschel hier kaum mehr sichtbar sind. Dieses Re- 

 sultat legte den Gedanken nahe, daß in einem absolut 

 reinen Gas auch diese schwachen Lichtbüschel ganz zum 

 Verschwinden gebracht werden könnten, womit die absolute 

 Nichtexistenz des bisher allgemein als Explosionspotential 

 bezeichneten Funkenpotentials erwiesen wäre. Die Verff. 

 haben nun in Fortführung ihrer früheren auf die Ent- 

 scheidung dieser Frage hinzielenden Versuche rasche Po- 

 tentialänderungen, wie sie durch Transformatoren und 

 Induktionsspulen geliefert werden, benutzt. 



Die verschiedenen Phasen der Entladung wurden 

 durch eine stroboskopische Anordnung beobachtet. Bei 

 einer Wechselzahl von 42 Perioden war das Bild folgendes: 

 Zunächst, wenn das Potential von Null anstieg, erschienen 

 die positiven Büschel, bei steigendem Potential ver- 

 schwanden sie, um der leuchtenden Anodenschicht Platz 

 zu machen, die so lange, als das Potential einen gewissen 

 Wert überschritt, bestehen blieb und erst nahe dem 

 Potential Null wieder durch die positive Büschelentladung 

 verdrängt wurde , dann verschwand auch diese , und 

 mit der Umkehr des Stromes trat eine negative Büschel- 

 entladung auf, die hier aber nicht näher untersucht 

 wurde. Diese Folge von Erscheinungen reproduzierte sich 

 mit absoluter Regelmäßigkeit, ohne daß jemals bei dem 

 Potential der Büschelentladung ein Funke aufgetreten 

 wäre. Die gleichen Beobachtungen wurden bei einer 

 Frequenz von 500 Perioden gemacht, mit dem einzigen 

 Unterschied, daß die positiven Lichtbüschel fast unsicht- 

 bar waren. 



Versuche mit dem Wehnelt - Unterbrecher ergaben 

 etwas verschiedene Resultate, insofern als hier beide 

 Stadien, sowohl das der positiven Büschelentladung wie 

 das der leuchtenden Anodenschicht, zu einer disruptiven 

 Funkenentladung führte. Wenn beispielsweise die ursprüng- 

 lich 15 cm weit entfernten Elektroden einander genähert 

 wurden, so traten zuerst die positiven Büschel auf, dann 

 folgte ein regelmäßiger Strom von Funken, ähnlich ver- 

 zweigt wie die vorhergehenden Büschel. Bei weiterer 

 Verringerung der Distanz bis auf etwa 5 cm verschwanden 

 diese Funken wieder vollständig, und an ihre Stelle trat 

 das Stadium der leuchtenden Anodenschicht. Bei noch 

 geringerem Abstand der Elektroden wurden wieder Funken 

 sichtbar, aber glänzende und geradlinige von ganz anderem 

 Aussehen wie die frühereu. Diese Resultate zeigen, daß 

 das Stadium der leuchtenden Anodenschicht auch mit den 

 sehr rasch wechselnden Potentialen der Transformatoren 

 und Induktionsspulen erhältlich ist. 



Es existieren danach zwei Explosionspotentiale, und 

 diese Tatsache erklärt die großen Abweichungen, die sich 



