112 XIX Jahrg. 



Naturwissenschaft liehe Rundschau. 



1904. Nr. 9. 



Schneegrenze von geringerem Einfluß ist als die Tem- 

 peratur". In der scharten Betonung dieses Satzes geht 

 er (nach Ansicht des Referenten, Herrn Hann) jeden- 

 falls etwas zu weit. 



Es ist wichtig, den Einfluß der Niederschlagsmenge 

 festzuhalten, weil jener der Temperatur ohnehin nicht 

 zu übersehen ist. Richter hat konstatiert, daß in der 

 Brenta-Gruppe die Schneegrenze bei 2700 m, in den Juli- 

 schen Alpen sogar bei 2000 m zu finden ist, trotz der 

 hohen Sommerwärme der Lombardischen Ebene und der 

 Südseite der Alpen überhaupt. In dem sommerkühlen 

 Gebiet der Hohen Tauern liegt sie dagegen bei 2S0O m. 

 Die Uri-ache davon sind die reichlichen Niederschläge 

 auf der Südseite der Alpen. Die Sommerwärme steigt 

 mit der Massenerhebung, das ist sicher, aber auch die 

 Niederschläge sind in dem zentralen Teile der Alpen 

 viel geringer als auf deren Süd- und Nordseite. Ge- 

 ringere Niederschläge und höhere Sommerwärme (ge- 

 ringere Bewölkung) gehen parallel, es ist schwer, die 

 Einflüsse derselben auf die Höhe der Schneegrenze zu 

 trennen. Es ist auch nicht allein die höhere Luftwärme, 

 welche die Gletscher abschmelzt, sondern auch die damit 

 verbundene größere Begenliäufigkeit in den Hochregionen. 

 Die Schneegrenze würde sicherlich auf der Südseite der 

 Alpen noch viel tiefer herabsteigen, trotz der Sommer- 

 wärme, wenn nicht die Sommerregen dem Wintersclmee 

 so zusetzen würden. Auf der Nordseite der Alpen über- 

 schüttet jeder der im Sommer nicht seltenen Wetter- 

 stürze die Alpenkette oft bis zur Holzgretize herab mit 

 Neuschnee, es schneit im Summer viel häufiger auf der 

 Nordseite der Alpen als in der Zentralkette und in den 

 Südalpen. Die Wärmezufuhr durch Regenwasser ist 

 aber wegen der mehr als 3000 mal größeren Wärme- 

 kapazität desselben gegenüber der Luft nicht gering zu 

 veranschlagen. 



ß. Blondlot: Über die Dispersion der «-Strahlen 

 und ihre Wellenlänge. (Comptes rendus 1904, 

 t. CXXXVIII, p. 125—129.) 

 Zum Studium der Dispersion uud der WellenläDge 

 der «- Strahlen verwendete Herr Blondlot dieselben 

 Methoden, die für diesen Zweck beim Licht zur Anwen- 

 dung kommen, und zwar bediente er sich als Material zu 

 den Linsen und Prismen ausschließlich des Aluminiums, 

 weil dieses Metall von der sehr störenden Eigenschaft, 

 die »Strahlen zu speichern (fldsch. 1901, XIX, 27) frei 

 ist. Die von einer Nernstlampe in einer Blechlaterne mit 

 Aluminiumfenster ausgehenden «-Strahlen wurden durch 

 ein 2 cm dickes Tannenbrett, ein zweites Aluminiumlilatt 

 und zwei Blätter schwarzen Papiers gesiebt und von jeder 

 fremden Strahlui g gereinigt; vor diesen Schirmen, etwa 

 14 cm vom Faden der Lampe entfernt, stand ein großer 

 Schirm aus angefeuchtetem Karton , in dem ein Spalt 

 von 5mm Bieite und 3,5 cm Höhe ein scharf begrenztes 

 Bündel «-Sti ableu durchließ; dieses Bündel hei senkrecht 

 auf eine Fläche eines Aluminiumprismas von 27° 15' 

 biechendem \\ inkel. Man überzeugte sich dann, daß von 

 der anderen brechenden Fläche des Prismas mehrere 

 horizontal dispergierte Bündel «-Strahlen heraustraten, 

 wenn man einen Spalt eines Kai tenblattes von 1 mm Breite 

 und 1 cm Höhe mit phosphoreszierendem Calciumsulfid 

 ausfüllte und durch die Verschiebung des Spaltes die 

 Lage der zerstreuten Bündel ausmittelte. Die Breehungs- 

 indices ergaben sich aus den gemessenen Ablenkungen 

 in einfachster Weise. 



Herr Blond lot hat auf diese Weise das Vorhanden- 

 sein von «-Strahlen festgestellt, deren Exponenten bzw. 

 sind: 1,04; 1,19; 1,29; 1,36; 1,40; 1,48; 1,08; 1,85. Um die 

 beiden eisten noch exakter zumessen, wurde ein auden s 

 Aluminiumprisma mit einem brechenden Winkel von 00° 

 verwendet; man erhielt für den ersten Exponenten den- 

 selben Wert 1,04 und für den anderen 1,15 statt 1,19. 

 Diese numerischen Ergebnisse wurden durch Messungen 

 der Bildabstände, welche durch eine plankonvexe Alumi- 



niumlinse von dem Faden der Nernstlampe erhalten und 

 mit phosphoreszierendem Spalt aufgesucht wurden, voll- 

 kommen bestätigt. 



Zur Messung der Wellenlänge wurden die durch das 

 Aluminiumprisma in ihre homogenen Bestandteile zerleg- 

 ten Strahlen verwendet. Aus einem homogenen Strahlen- 

 bündel wurde durch einen zweiten feuchten Kartonsehirm 

 mit 1,5 mm breitem Spalt ein sehr schmales Bündel aus- 

 geblendet, vor welchen man ein Gitter stellte. An einem 

 Goniometer meßbar beweglich, war ein Aluminiuniblatt 

 mit einem Spalt von '/ ls mm Breite befestigt, der mit 

 phosphoreszierendem Calciumsultid ausgefüllt war und 

 bei der Drehung des genau eingestellten Goniometers das 

 austretende Sttahlenbündel zu untersuchen gestattete. 

 Man überzeugte sich nun ohne Gitter von der Gleich- 

 mäßigkeit der Strahlung, mit dem Gitter von der An- 

 wesenheit eines Systems von Beugungsstreifen, ganz so 

 wie bei den Lichtstrahlen; nur waren diese Fransen viel 

 enger uud ziemlich äquidistant; dies wies bereits darauf 

 hin, daß die «Strahlen viel kürzere Wellenlänge haben 

 als die Lichtstrahlen. 



Da der Wiukelabstand der Fransen, bzw. die Drehung 

 der Goniometer-Alidade, welche dem Wege des phos- 

 phoreszierenden Spaltes von einem hellen Streifen zum 

 folgenden entspricht, sehr klein war, wurde er durch 

 Reflexion mittels Fernrohr und Skala bestimmt. Ferner 

 hat man nicht den Abstand zweier benachbarter Fransen 

 gemessen , sondern den zweier symmetrischer Streifen 

 höherer Ordnung, z. B. den Abstand des 10. Streifens rechts 

 von dem 10. Streifen links. Aus diesen Winkelmessungen 

 und der Anzahl der Striche des Gitters pro Millimeter 

 wurden in bekannter Weise die Wellenlängen ermittelt. 

 Jele Wellenlänge wurde durch drei Reihen von Messun- 

 gen mittels dreier Gitter, die bzw. 200, 100 und 50 Linien 

 auf 1 mm enthielten, bestimmt. Die Ergehnisse sind in 

 einer kleinen Tabelle zusammengestellt, aus der hier die 

 Mittelwerte für die Wellenlänge i. für die Strahlen von 

 dem Brechungsindex « entnommen sind: 



n = 1,04 1,19 1,85 



X = 0,09815 fi 0,0099 u 0,0176 /* 



Zur Kontrolle dieser Ergehnisse hat Herr Blondlot 

 noch Messungen der Wellenlängen der «-Strahlen nach 

 der Methode der Newtnnschen Hinge, ähnlich wie beim 

 Licht, ausgeführt und erhielt für die Strahlen vom Index 

 1,04 die Wellenlänge 0,0085 (i und für Strahlen von dem 

 Index 1,85 die Wellenlänge 0,017//. Obwohl die Methode 

 der Ringe nicht gleichwertig ist der Gittermethode, hält 

 Herr Blondlot die gute Übereinstimmung für eine wert- 

 volle Bestätigung. Er hat auch in seiner Tabel'e alle 

 aus der Berechnung der Beobachtungen sich ergebenden 

 Dezimalstellen angeführt, obwohl er den Grad der An- 

 näherung nicht sicher angeben kann; er vermutet, daß 

 die Beobacbtuugsfehler 4 °/ nicht erreichen. 



Die Wellenlängen der «-Strahlen smd hiernach viel 

 kleiner als die des Lichtes; ganz im Gegensatz zu dem, 

 was er früher geglaubt und Saguac aus den ersten Ver- 

 suchen abgeleitet hatte (Udsch. 1903, XVI II, 452). Die 

 kürzesten bisher bekannten, von Schumann gemessenen 

 Strahlen werden von der Luft stark absorbiert (Rdsch. 

 1893, VIII, 16, 637). die «-Strahlen hingegen nicht; dies 

 setzt das Vorhandensein von Absorptionsbanden zwischen 

 dem ultravioletten Spektrum und den «-Strahlen voraus. 

 Die W ellenlange der «-Strahlen wachst mit ihrem Index, 

 im Gegensatz zu dem Verbalten der leuchtenden Strahlen. 



Aristlde Fiorentino : Mikrophonische Eigen- 

 schaften der Gasstrahlen. (11 nuovo Cimento 

 190:i, ser. 5, tomo V, p. 3*1— 4(Jl.) 

 Die Empfindlichkeit der Gasstrahlen für Töne, die 

 bei einigen größer ist als bei anderen, ist von den ver- 

 schiedenen Forschern in verschiedener Weise erklärt 

 worden; und diese Erklärungen stützen sich ausschließ- 

 lich auf optische Versuche, die teils in direkten, teils in 



