290 XIX. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1904. Nr. 23. 



betragen dürfte. Weiter vermag uns diese Methode 

 nichts zu leisten. Wir sind auf einen anderen Weg an- 

 gewiesen. Das Element X muß eine so geringe Dichte 

 haben (sie wird bei Annahme eines einatomigen 

 Moleküls die Hälfte seines Atomgewichts betragen), 

 daß ihm die fortschreitende Eligenbewegung der Mole- 

 küle gestattet, sich aus der Anziehuugssphäre der 

 Sonne und der Fixsterne zu entfernen , sonst würde 

 es sich ja um die großen Massen der Weltkörper an- 

 sammeln und könnte nicht den ganzen Raum erfüllen. 

 Diese Geschwindigkeit der molekularen Eigenbewe- 

 gung wird nach der kinetischen Gastheorie durch 

 einen Ausdruck bestimmt, in welchem eine Konstante 

 (bedingt durch die Wahl der Einheiten für die Messung 

 von Druck, Temperatur, Dichte und Geschwindigkeit) 

 durch die Quadratwurzel aus der Gasdichte dividiert 

 und mit der Quadratwurzel aus (1 -\-ttt), d. h. aus 

 der Ausdehnung der Gase durch Wärme, multipliziert 

 wird. So berechnet sich bekanntlich für Wasserstoff 

 die mittlere Geschwindigkeit der fortschreitenden 

 Bewegung der Moleküle zu 1843 m pro Sekunde, für 

 Sauerstoff ist sie 4 mal geringer, d. h. 461 m, weil ja 

 Sauerstoff 16 mal dichter ist als Wasserstoff, daher seine 



„ ,.,.,. 1843 1843 



Geschwindigkeit = , — = — - — = 4b 1 m sec. 



|/l6 4 



Besitzt nun unser Gas (Newtonium) das Atoin- 



x 

 gewicht x und die Dichte — , so ist seine Geschwindig- 



keit V = 1843l/ 2 ( 1 + af > 



t 



(1) 



Wie groß ist in dieser Formel das t zu setzen, d.h. 

 die Temperatur des Himmelsraumes? Für diejenigen, 

 welche die materielle Natur des Äthers leugnen, ist 

 diese Frage keiner Beantwortung fähig, weil ja die 

 Temperatur eines völlig leeren Raumes gar nicht 

 gedacht werden kann. Ist aber der Weltraum von 

 Ätherstoff erfüllt, so muß er eine bestimmte Tempe- 

 ratur haben, und dies kann offenbar nicht die absolute 

 Nulltemperatur sein , zumal überhaupt in der An- 

 erkennung eines absoluten Nullpunktes der Tempe- 

 ratur ( — 273°) eine der Schwächen der modernen 

 physikalischen Konzeption liegt. Seit Pouillet 

 sucht man diese Temperatur der Himmelsraumes auf 

 verschiedenen Wegen zu ergründen, und Niemand 

 nimmt heutzutage diese Temperatur unter — 150° 

 oder über — 40° an ; gewöhnlich werden — 100° und 

 — 60° als Grenzen angenommen. Da wir bloß die 

 oberste Grenze der für x möglichen Werte suchen 

 und eher einen Begriff von seiner Größenordnung zu 

 gewinnen streben, so nehmen wir eine mittlere Tem- 

 peratur von — 80° an. Dann ergibt sich aus der 

 Formel I (wenn a = 0,003 67) 



2191 , 4,800000 , m 



v = , oder x = \ ll )< 



ix v 2 



wo x das Atomgewicht des gesuchten Elementes 

 (bezogen auf Wasserstoff) und v die Geschwindigkeit 

 der fortschreitenden Eigenbewegung seiner Teilchen 

 bei — 80° in Metern pro Sekunde ist. Berechnen 

 wir nun diese Geschwindigkeit. 



Ein auf der Erde vertikal aufwärts geworfener 

 Körper fällt zur Erde zurück; es ist aber theoretisch 

 möglich , daß wir etwa an der Grenze der irdischen 

 Atmosphäre (wir wählen diesen Ort, um vom Luft- 

 widerstand absehen zu können) einem Körper eine 

 so große Anfangsgeschwindigkeit erteilen könnten, 

 daß der geworfene Körper imstande wäre, die Sphäre 

 der Erdanziehung zu verlassen und auf einen anderen 

 Weltkörper niederzufallen, oder nach den Gesetzen 

 der allgemeinen Gravitation sich fortan und in alle 

 Ewigkeit wie ein Trabant um die Erde zu bewegen. 

 Die Mechanik gestattet uns die dazu erforderliche 

 Anfangsgeschwindigkeit zu berechnen ; sie muß 

 nämlich größer sein als die Quadratwurzel aus der 

 doppelten Masse des anziehenden Weltkörpers , divi- 

 diert durch die Entfernung vom Anziehungszentrum 

 bis zum Punkt, in welchem das Abschleudern statt- 

 findet. Bei der Erde, wo der Radius zu 6 373000 ni 

 und die Intensität der Schwerkraft an der Oberfläche 

 9,087 m beträgt, ergibt die Berechnung dieser An- 

 fangsgeschwindigkeit einen Wert von 11 190 Meter- 

 sekunden. (Sprechen wir vom Entweichen eines Teil- 

 chens von den Grenzen der irdischen Atmosphäre, 

 dann müssen wir natürlich einen größeren Radius, 

 etwa 6 400000 m annehmen, was jedoch für die hier- 

 in Betracht kommende Frage nicht viel ausmacht.) 

 Setzt man diesen Wert in die Formel II ein, so findet 

 man , daß unser x das Atomgewicht 0,038 haben 

 müßte, damit es eben noch imstande wäre, die irdische 

 Atmosphäre zu verlassen und sich frei in den Welt- 

 raum hinaus zu begeben. Gase mit größerem Atom- 

 gewicht, also auch Wasserstoff, Helium (sogar auch 

 Coronium ?), können noch in der Atmosphäre unseres 

 Planeten verbleiben, durch die Anziehung desselben 

 festgehalten. 



Aber die Erde ist doch nur ein sehr kleiner Welt- 

 körper. Damit das Element x auch der Anziehung 

 der ungeheuren Massen wie Sonne und Gestirne trotzen 

 soll, muß sein Atomgewicht noch viel geringer sein. 

 Stellen wir die Berechnung für die Sonne an , so 

 müssen wir die Dimensionen dieses Gestirnes berück- 

 sichtigen. Die Masse der Sonne ist nahezu 325 000 

 mal größer als diejenige der Erde, die absolute Größe 

 der Sonnenmasse drückt sich durch die Zahl 129. 10 1S 

 aus, wenn die absolute Masse der Erde 398. 10 12 ist. 

 Der Sonnenradius ist 109,5 mal größer als der der Erde, 

 also etwa 698 . 10 6 m. Wir finden daraus, daß sich 

 von der Sonnenoberfläche aus nur solche Körper oder 

 Moleküle in den Raum verbreiten können , deren 



Geschwindigkeit nicht weniger als 



f-i 

 f l 



129.10 ls 



d.h. 



698. 10 6 



etwa 608300 Metersekunden ist. Aus der Formel II 

 berechnet sich dann das Atomgewicht des x zu 

 0,000 013 und die Gasdichte als die Hälfte davon. 

 Das Atomgewicht des Äthers muß aber noch geringer 

 sein, weil es Gestirne gibt mit noch größerer Masse 

 als diejenige unserer Sonne. Namentlich unter den 

 Doppelsternen sind die großen Massen zu suchen, 

 welche imstande wären, selbst ein Gas von der soeben 

 angegebenen Dichte in ihrer Atmosphäre festzuhalten 



