354 XIX. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



190-1. Nr. 28. 



Kugel treten lassen. Die verschiedenen Röhren unseres 

 Apparates sind kapillar, so daß die Kapazität der 

 Kugel bedeutend größer ist als die der Röhren mit 

 Einschluß der das Phosphorsäureauhydrid enthal- 

 tenden. 



Die Emanation verdichtete sich in der Kugel, die 

 von nun an ein Licht aussandte, bei dem man das 

 Zifferblatt einer Uhr ablesen konnte. Indem man den 

 Hahn öffnete, der die Kugel mit der Pumpe verband, 

 hat man den Wasserstoff entfernt bis zu dem Moment, 

 wo die von der Pumpe absteigende Gasschnur kaum 

 sichtbar war, außer in der Dunkelheit. Man muß 

 sich hüten, diese Verdampfung zu lange fortzusetzen, 

 denn die in der flüssigen Luft kondensierte Emanation 

 besitzt noch eine beträchtliche Dampfspannung, und 

 man könnte, wenn man zu lange evakuierte, nur 

 sehr wenig in der Kugel übrig lassen. Wenn das 

 Vakuum hergestellt ist, schließt man den Hahn der 

 Pumpe und läßt durch Heben des Quecksilberbehälters 

 von unten in den Apparat Quecksilber dringen, welches 

 das Phosphorsäureanhydrid durchzieht und die Ema- 

 nation einschließt. Man entfernt dann die flüssige 

 Luft, der Apparat erwärmt sich, und die Emanation 

 nimmt den gasförmigen Zustand an. Man hebt den 

 Behälter weiter, um die Emanation in der Kapillar- 

 röhre zu komprimieren, und es ist dann leicht, die 

 Volumina bei verschiedenen Drucken zumessen. [Herr 

 Ramsay gibt in einer kleinen Tabelle die für sieben 

 verschiedene Drucke zwischen 765,8 mm und 55,3 mm 

 gemessenen Volumina und die Produkte von Druck 

 und Volumen.] Das aus dem Mittel dieser Zahlen 

 für normalen Druck sich ergebende Volumen war 

 0,0254 cm 3 . 



Nach diesem Versuch scheint die Emanation sich 

 wie ein gewöhnliches Gas zu verhalten. 



Wir haben diesen Versuch zweimal wiederholt. 

 Das erstemal haben wir bemerkt, daß. das Gas von 

 Tag zu Tag an Volumen abnahm. Wir sahen deut- 

 lich, daß in einem bestimmten Moment die Länge 

 der mit Emanation gefüllten Röhre bei konstantem 

 Druck regelmäßig abnahm aber ihr Leuchten bei- 

 behielt. Nach drei Wochen blieb schließlich nur ein 

 Zehntel Millimeter, das so viel Licht aussandte wie 

 im Beginne des Versuches. In dieser Epoche war 

 die Gassäule nur ein leuchtender Punkt; wenn der 

 Versuch einen Monat dauerte, war alles Licht ver- 

 schwunden. Senkten wir nun das Quecksilber, um 

 im Apparat das Vakuum herzustellen und erwärmten 

 ihn leicht, so erhielten wir eine Menge Gas, welches 

 fast das Vierfache des ursprünglichen Volumens der 

 Emanation repräsentierte und welches das Spektrum 

 des Heliums gab. 



Die Emanation ist den Gasen der Argonfamilie 

 ähnlich; sie widersteht allen chemischen Agenzien. 

 Es ist wahrscheinlich, daß ihr Molekül einatomig und 

 daß daher ihr Atomgewicht das Doppelte ihrer Dichte 

 (S -- 1) ist. Wir kennen nicht genau ihre Dichte, 

 aber Versuche, die von verschiedenen Seiten aus- 

 geführt worden, deuten auf einen Wert nahe 80 hin, 

 was einem Atomgewicht nahe 160 entspricht. Da 



das Atomgewicht des Radiums nach Frau Curie 

 225 ist, kann man daraus ableiten, daß jedes Atom 

 Radium nicht mehr als ein Atom Emanation erzeugen 

 kann. Um das Verhältnis zwischen der Menge 

 Radium und der Quantität der Emanation, die es 

 erzeugt, zu bestimmen, ist es notwendig, das vom 

 Radium eingenommene Volumen zu kennen, indem 

 man es als ein einatomiges Gas betrachtet. Für 



(2 X 11,2) 



ist diese Zahl 



225 



= 0,1 1 



1 g Radium 



= 10 5 mm 3 . 



Wir haben gefunden, daß jedes Gramm Radium 

 3 X 10 — 6 mm s in der Sekunde liefert. Und wenn 

 ein Atom Radium nur ein Atom Emanation X bildet, 

 ist die Menge Radium, die sich pro Sekunde um- 

 wandelt, 3 X 10 — n . Die Menge, die sich in einem 

 Jahre umwandeln würde, ist also 9,5 X 10 — 4 , das 

 heißt etwas weniger als der tausendste Teil seines 

 Gewichtes. Die mittlere Lebensdauer des Radium- 

 atoms ist folglich T = 3,3 X 10 10 Sekunden, oder 



A. 



1050 Jahre. Ein zweiter Versuch hat uns den Wert 

 1150 Jahre gegeben. 



Man kann auch aus den Messungen von Herrn 

 und Frau Curie und aus denen Rutherfords ab- 

 leiten, daß die Wärme, welche von 1 cm 3 Emanation 

 ausgesandt wird, 3 600 000 mal so groß ist wie die, 

 welche durch die Explosion eines gleichen Volumens 

 Knallgas erzeugt wird. 



Gemeinsam mit Herrn Collie haben wir die 

 Wellenlängen der Spektrallinien der Emanation ge- 

 messen [Proceedings of the Royal Society 1904, 

 vol. LXXIII, p. 470—476]. Es sind dies folgende: 

 6350, 6307, 5975, 5955, 5890, 5854, 5805, 5725, 

 5595, 5580, 5430, 5393, 5105, 49S5, 4966, 4690, 

 4650, 4630. [Die starken Linien sind durch den 

 Druck hervorgehoben, ein Teil, namentlich der 

 schwachen verschwand mehr oder weniger schnell.] 

 Gleichzeitig wurden 4 Quecksilberlinien und 2 Wasser- 

 stofflinien gefunden. 



Wir können bemerken, daß der Fehler vier Ang- 

 ström-Einheiten nicht übersteigt. Wir haben das 

 Spektrum der Emanation zweimal beobachtet; aber 

 es hält nicht sehr lange an, denn wegen der Feuchtig- 

 keit, die sich in der Röhre befindet, verstärkt sich 

 das Wasserstoffspektrum bald und verdeckt das Spek- 

 trum der Emanation. Wir müssen erwähnen, daß 

 man, um dies Spektrum zu erhalten, große Vorsichts- 

 maßregeln anwenden muß, daß der Versuch sehr 

 schwierig ist und daß wir ihn erst nach sechs Monate 

 langen vergeblichen Bemühungen glücklich ausführen 

 konnten. Aber vom Beginn des Versuches an ist 

 dieses Spektrum sehr schön, seine Linien sind scharf 

 und es erinnert an die Spektren der Argonreihe. 



Somit ist die Emanation ein Gas ohne chemische 

 Aktivität; es besitzt ein Spektrum ähnlich denjenigen 

 der trägen Gase der Luft; es ist sichtbar wegen 

 seiner Leuchtfähigkeit und folgt, wie die anderen 

 Gase dem Boyle-Mariotteschem Gesetz. Wir be- 

 absichtigen es „Exradio" zu nennen. 



