390 XIX. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1904. Nr. 31. 



Elektroskopladung, welcher dann im Kondensator 

 gebunden wird, bedingt das Zurückgehen des Aus- 

 schlages. Das Umgekehrte hat statt beim Weiter- 

 entfernen von G 1 und C 2 . — Genau wie hier das 

 Nähern, bezw. Weiterentfernen der Kondensatorplatten 

 wirkt in dem zuerst beschriebenen Versuche das 

 Ersetzen der Luftschicht zwischen Ci und G 2 durch 

 die Hartgummiplatte; und es folgt hieraus unmittel- 

 bar, daß dem zwischenliegenden Medium eine be- 

 deutende Rolle zukommt, da von seiner Natur die 

 Größe der anziehenden Kräfte und damit der La- 

 dungen auf den Kondensatorplatten abhängig ist. 

 Das zwischenliegende , nichtleitende Medium spielt 

 demnach die Rolle eines Überträgers dieser Kraft- 

 wirkungen, weswegen es auch als „Dielektrikum" 

 bezeichnet wird. 



Dieser Vorgang des Übertragens durch ein Di- 

 elektrikum ist nach Faraday derart zu denken, daß 

 in der Nähe eines elektrisch geladenen Körpers die 

 sämtlichen Äthermoleküle des Nichtleiters sich in- 

 fluenzelektrisch laden , ganz ähnlich wie kleine Me- 

 tallteilchen, wobei die im ursprünglich unelektrischen 

 Zustande etwa in der Mitte einer jeden Äthermolekel 

 vereinigt zu denkenden und so nach außen hin sich 

 neutralisierenden, elementaren + Ladungen ausein- 

 andergezogen werden, entsprechend den Gesetzen 

 der Influenz. Der Grad dieser Trennbarkeit der ein- 

 zelnen -jz Ladungen ist jedoch bei den Äthermolekeln 

 in verschiedenen Nichtleitern ein verschiedener; für 

 Hartgummi z. B. größer als wie für Luft, wie wir 

 schon aus unserem ersten Experiment (Fig. 1) fol- 

 gern konnten , da für Hartgummi das Fassungsver- 

 mögen, die Kapazität unseres Kondensators C^ und C 2 

 zunahm. Anschaulich wird dies durch die Figuren 2 



Fig. 2. 



~+ + + + ) Ca 



( + + 



3< 



0© 



c 



-)°1 



und 3 ; in diesen mögen die eingezeichneten Kreise 

 zwei Schichten mit je drei Äthermolekeln, einmal 



Fig. 3. 



Gl 



JG 2 



3 



S 



& j 

 ■SP \ 



w 



c 



D°i 



von Luft, das andere Mal von Hartgummi zwischen 

 den Kondensatorplatten darstellen. Die in den 



Kreisen angegebenen + Zeichen würden dann die 

 verhältnismäßigen Beträge der elektrischen Ver- 

 schiebungen dieser „Elementarquanten" versinnbild- 

 lichen und es so, durch direkten Augenschein, klar 

 machen, daß im Falle des Hartgummis als Zwischen- 

 medium die gegenüberstehenden + Ladungen ein- 

 ander jedesmal viel näher kommen und daß die zwi- 

 schen ihnen wirksam werdenden Kräfte viel stärkere 

 sein müssen als in dem durch Fig. 2 angedeuteten 

 Falle für Luft. Das Zwischenbringen der Hart- 

 gummiplatte hat also den gleichen Effekt wie ein 

 gegenseitiges Nähern der Platten C t und C 2 . Die 

 Größe dieser Verschiebbarkeit der einzelnen z\z La- 

 dungen in einer Äthermolekel unter dem Einflüsse 

 gleich starker elektrischer Kräfte ist eine die ver- 

 schiedenen Nichtleiter charakterisierende Größe, die 

 „Dielektrizitätskonstante", wobei zumVergleich 

 die dielektrische Verschiebbarkeit der Ladungen in 

 einer Molekel des freien Äthers gleich 1 gesetzt 

 wird (praktisch genommen ist aber auch die Dielek- 

 trizitätskonstante der Luft gleich 1). 



Diese Influenzierungen im Dielektrikum oder, da 

 die einzelnen Äthermoleküle Pole erhalten, „dielek- 

 trischen Polarisationen" erfolgen je in Richtung 

 der dort wirksamen Kräfte, längs sogenannter elek- 

 trischer „Kraftlinien", wobei solch ein von Kraft- 

 linien durchsetztes Dielektrikum auch als elektri- 

 sches Feld bezeichnet wird. Im Zwischenräume 

 zweier paralleler Kondensatorplatten verlaufen die 

 Kraftlinien senkrecht von Platte zu Platte in paral- 

 lelen Bahnen, ein homogenes Feld erzeugend. In 

 allen anderen Fällen stellen die Kraftlinien jedoch 

 Kurven dar, die aber meist leicht angebbar sind nach 

 Analogie der allgemein bekannten magnetischen Kraft- 

 linienfelder, in welchen nur die Nord- und Südpole 

 durch -)- und — elektrische zu ersetzen sind. Fol- 

 gende Figuren geben eine schematische Darstellung 

 solchen Kurvenverlaufes ; Fig. 4 für zwei entgegen- 

 gesetzte Pole, Fig. 5 für zwei gleichnamige und 



Fig. 4. 



Fig. 5. 



Fig. 6 für einen geladenen Kondensator, bei dem, wie 

 es auch die Figur zeigt, nur der mitten zwischen 

 beiden Platten befindliche Teil des Feldes das homo- 

 gene Feld aufweist, während schon am Rande ein 

 Ausbauchen der Kraftlinien statthat und immer- 

 mehr zunimmt in größeren Entfernungen. Diese 

 „Störung" des homogenen Feldes, dieses Auftreten 

 von „Randwirkungen" ist eine Folge der quasi- 

 elastischen Eigenschaften der Kraftlinien, welche be- 

 stehen in einer Zugspannung in Richtung der 

 Kraftlinien und in einer Druckspannung senk- 



