Nr. 31. 1904. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XIX. Jahrg. 391 



recht dazu. Das Zustandekommen dieser Kräfte ver- 

 mögen Fig. 2 und 3 zu erklären; es zeigt sich da, daß 

 im Inneren des Äthers in Richtung der Kraftlinien 

 (die ja von -|- Platte zu — Platte verlaufen) immer 

 entgegengesetzte Polaritäten einander folgen, 

 die sich zu nähern versuchen und den Kraftlinien 

 ein Bestreben sich zu verkürzen geben, ganz ähnlich 

 jenem eines gespannten Kautschukfadens; umgekehrt 

 aber in Richtungen senkrecht zu den Kraftlinien, wo 

 gleichnamige Polaritäten im Inneren des Äthers ein- 

 ander benachbart sind, die sich gegenseitig abstoßen 

 und dadurch einen Druck in dieser Richtung aus- 

 üben , infolgedessen die einzelnen Linien sich von 

 einander zu entfernen suchen. 



Fig. 6. 



Fig. 7. 



Die bisherigen Betrachtungen gelten immer nur 

 Feldern, bei denen die Dielektrizitätskonstante über- 

 all die nämliche ist. Welchen Einfluß auf den Kraft- 

 linienverlauf werden aber einzelne Stellen von an- 

 derer, z. B. besserer Influenzierbarkeit haben? Für 

 den Fall magnetischer Kraftlinien wäre dies reali- 

 siert durch ein Stück weichen Eisens, das sich in 

 dem im übrigen von Luft erfüllten Zwischenräume 

 zweier Pole (etwa zweier ungleichnamiger) befindet; 

 nach dem „Prinzip des kleinsten Widerstandes" (tech- 

 nisch gesprochen) wird eine möglichst große Anzahl 

 von Kraftlinien in diesen gut influenzierbaren Bahnen 

 verlaufen, das weiche Eisen diese Linien also schein- 

 bar konzentrieren, vgl. Fig. 7. Hat nun ferner dieses 

 zwischengebrachte Medium irgend eine Längs- 

 erstreckung und freie Beweglichkeit, so werden die 

 magnetischen Kräfte versuchen , es in die Verbin- 

 dungslinie beider Pole zu drehen , da nur in dieser 

 Stellung den Kraftlinien auf möglichst weite Strecke 

 hin eine leicht influen zierbare Bahn gegeben ist. — 

 Diese bei den magnetischen Kraftlinien leicht ver- 

 ständliche „Richtungsänderung" hat ein vollkomme- 

 nes Analogon bei den elektrischen Kraftlinien , in- 

 dem diese ebenfalls bestrebt sind, in möglichst gut 

 influenzierbaren Bahnen , in Medien von möglichst 

 hohen Dielektrizitätskonstanten zu verlaufen. In 

 äußerst einfacher Weise ist dieses gut demonstrierbar 

 durch folgenden Vorlesungsversuch : Zwischen zwei 

 vertikalen Kondensatorplatten von etwa 9 cm gegen- 

 seitigem Abstände ist ein horizontales Hartgummi- 

 stäbchen an einem Kokonfaden frei beweglich auf- 

 gehängt; beim + Laden der Platten tritt dann eine 

 energische Drehung des Stäbchens , welches zuvor 

 irgend eine zufällige Ruhelage innehatte, ein, und 

 zwar in der Richtung der elektrischen Kraftlinien. 



An Stellen von niedrigerer Dielektrizitätskonstante 

 findet selbstverständlich ein Ausweichen der Kraft- 

 linien statt, ebenso wie der Hartgummistab (dessen 

 Dielektrizitätskonstante etwa 2,1 beträgt) in einem 

 Medium von höherer Konstante, wie z. B. Ricinusöl 

 {B-G = 3,4), sich senkrecht zu den Kraftlinien ein- 

 stellen müßte. 



Elektrische oder magnetische Kraftlinien (Kraft- 

 röhren) objektiv darzustellen, obwohl sie in Wirk- 

 lichkeit nichts anderes sind als ein geometrisches 

 Modell physikalischer Kräfte und als ein für unsere 

 Phantasie anschauliches Bild der in einem Medium 

 gesetzmäßig wirkenden Kraftrichtungen und Kraft- 

 intensitäten, ist ebensowohl möglich und ebenso be- 

 rechtigt, wie z. B. die Demonstration der Licht- 

 strahlen und ihres Verlaufes. 



Solche Demonstrationsmethoden sind aber (im di- 

 daktischen Interesse) außerordentlich wünschenswert, 

 da die Eigenschaften des elektrischen , wie des mag- 

 netischen Feldes sich beim Konstruieren des Kraft- 

 linienverlaufes meist außerordentlich viel einfacher 

 und übersichtlicher darstellen lassen als unter Be- 

 nutzung des Potentialbegriffes, der übrigens in ge- 

 wissen Fällen überhaupt nicht anwendbar sein kann, 

 in denen der Kraftlinienverlauf aber angebbar ist. 



Elektrische Kraftlinien objektiv darzustellen ist 

 erst in neuerer Zeit, im Anschluß an die Faraday- 

 Maxwellsche Theorie versucht worden, während die 

 Darstellung magnetischer Kraftlinien , „magnetischer 

 Kurven" (die ihre Entdeckung wohl nur einem Zufall 

 verdanken) seit langem bekannt ist. Denn bereits 

 in der ersten Hälfte des 18. Jahrhunderts wurden 

 gründliche Untersuchungen über den Verlauf magne- 

 tischer Kurven veröffentlicht; u. a. von La Hire und 

 Musschenbroeck, welch letzterer schon die richtige 

 Erklärung des Entstehens solcher Linienbilder gab. 

 — Ferner war bereits damals die Richtungsänderung 

 (Anziehung) der Kraftlinien durch in das Feld ein- 

 gebrachte Eisenmassen und die Schirmwirkungen 

 derselben (Fortleitungsvermögen) gut bekannt. 



Bei so früher und genauer Kenntnis der objek- 

 tiven magnetischen Kraftlinien ist nun wohl be- 

 stimmt zu vermuten, daß der Anblick dieser Linien- 

 bilder, in denen jedes Teilchen beeinflußt ist von 

 der vom Magneten ausgehenden Kraft, für Faraday 

 mit eine Veranlassung war, die „actio in distans" 

 zu ersetzen durch Nahkräfte, die von Teilchen zu 

 Teilchen und in gesetzmäßigen Bahnen wirken. Fa- 

 raday selbst hatte versucht, elektrostatische Kraft- 

 linien zu demonstrieren , aber leider nur mit ge- 

 ringem Erfolge. Von sonstigen Darstellungsversuchen 

 sind besonders diejenigen von W. Holtz, W. v. Be- 

 zold, L. Chapman, W. Weiler, V. Boccara, D. 

 Robertson und V. Schaffers zu nennen. 



Veranlaßt durch Herrn Prof. Dr. F. Richarz, 

 den Verlauf der elektrostatischen Kraftlinien unter 

 den verschiedenen instruktiven Verhältnissen zu 

 demonstrieren, insbesondere aber das Einbiegen 

 dieser Linien in ein Dielektrikum von höherer Kon- 



