474 XIX. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1904. Nr. 37. 



hierin eine gewisse Mannigfaltigkeit herrsche. In- 

 dem Verf. nun die Wege diskutiert, auf denen die 

 Umbildung des einen Organes in das andere erfolgt 

 sein könne, schließt er sich darin Sagemehl an, daß 

 er als Ausgangsform ein paariges, ventral vom Darm 

 gelegenes Organ annimmt. Daß es dorsal gelegene 

 Schwimmblasen mit ventraler Einmündung gebe, sei 

 sonst schlechthin unverständlich, da ein Grund für 

 die Verlagerung der Mündung allein nicht zu denken 

 sei, wohl aber ein solcher für die Verlegung eines 

 hydrostatischen Organes, wie der Schwimmblase, nach 

 oben. Die Wanderung eines paarigen Organes um 

 den Darm herum sei, mit Rücksicht auf die dasselbe 

 versorgenden Blutgefäße, nicht recht vorstellbar, wie 

 dies namentlich Boas schon früher ausführte; wohl 

 aber läßt sich denken, daß nur eine der beiden 

 Hälften herumgewandert sei, während die andere ver- 

 kümmerte. Verf. läßt bei dieser Deduktion absichtlich 

 ganz dahingestellt, ob die respiratorische oder die 

 hydrostatische Funktion die ältere war. 



Der letzte Teil der Arbeit beschäftigt sich nun 

 mit der Frage, von welchem ursprünglichen Organ 

 diese „Luftsäcke" sich herleiten. Schon seit längerer 

 Zeit hat sich dem Verf. die Frage aufgedrängt, ob 

 nicht ein Paar der allen Wirbeltieren zukommenden 

 Kiementaschen den Ausgangspunkt dieser Entwicke- 

 lung gebildet habe. Verschiedene Befunde sprechen 

 für eine ursprünglich größere Zahl solcher Taschen; 

 die im Lauf der Phylogenese verschwundenen brauchen 

 nicht alle untergegangen zu sein, es kann sich auch 

 um einen Funktionswechsel handeln. Indem Verf. 

 auf eine von Goette in seinem Lehrbuch der 

 Zoologie (S. 381) gegebene Abbildung eines Frontal- 

 schnittes durch eine Amphibienlarve hinweist, deren 

 letztes Kiementaschenpaar nicht seitlich gegen die 

 Rumpfwand, sondern nach hinten gerichtet ist, er- 

 örtert er die Möglichkeit, daß aus einem Paar solcher 

 Taschen, deren Öffnungen mit einander verschmolzen, 

 sich ein Paar von Luftsäcken bildete, wie sie die 

 Sagemehlsche Annahme voraussetzt. Diese An- 

 nahme würde in Einklang damit stehen, daß Skelett 

 und Muskulatur des Kehlkopfes sich nach allgemeiner 

 Annahme von denen der Kiemenbogen herleiten, daß 

 auch die die Dipnoerlunge und die Schwimmblase 

 einiger Fische versorgenden Arterien sich von den 

 Arterien der Kiemenbogen abzweigen. Daß Fische Luft 

 in ihre Kiementaschen bzw. in Anhänge derselben auf- 

 nehmen können, beweist einmal das Lui'tschnappen 

 derselben in sauerstoffarmem Wasser, dann aber auch 

 das Verhalten der Labyrinthfische und des mit langen 

 Aussackungen der vierten Kiementasche versehenen 

 Saccobranchus. Als eine Konsequenz dieser An- 

 schauung — der auch Goette, wie eine kurze An- 

 deutung in seinem Lehrbuch bezeugt, nicht fern zu 

 stehen scheint — erscheint es Herrn Spengel, daß 

 die Luftsäcke ursprünglich ihre Luft durch einen 

 weiten Luftgang aufnahmen, welcher allmählich zu 

 dem schmalen Ductus pneumaticus der heutigen Physo- 

 stomen degenerierte oder ganz, wie bei den Physo- 

 khsten, znrückgebildet wurde, während sich gleich- 



zeitig die Fähigkeit entwickelte, aus dem Blut die 

 die Schwimmblase füllenden Gase abzuscheiden. 



R. v. Hanstein. 



Shelford Bidwell: Über die durch Magnetisie- 

 rung erzeugten Änderungen der thermo- 

 elektrischen Eigenschaften und ihre Be- 

 ziehung zur magnetischen Kraft. (Proceedings 

 of the Royal Society 1904, vol. LXX1II, p. 413—434.) 

 Bekanntlich erzeugt Magnetisierung in der Regel 

 eine Änderung sowohl der thermoelektrischen Eigen- 

 schaften eines magnetisierbaren Metalls als auch seiner 

 linearen Dimensionen. In einem 1902 publizierten Ar- 

 tikel (Encyclop. Britan. XXX, 449) hatte der Verf. die 

 Aufmerksamkeit auf eine bemerkenswerte qualitative Be- 

 ziehung gelenkt, welche in einigen Fällen zwischen diesen 

 beiden Gruppen von Erscheinungen zu bestehen schien, 

 und diese veranlaßte ihn, eine Reihe von Versuchen an- 

 zustellen, die er in der vorliegenden Abhandlung mit- 

 teilt. Sie führten teilweise zu ganz unerwarteten Ergeb- 

 nissen; denn bestimmte thermoelektrische Wirkungen, 

 welche als feststehend galten, erwiesen sich mindestens 

 nicht allgemein richtig und im Bereich der Beobachtun- 

 gen des Verfassers als gänzlich falsch. Vielfach scheinen 

 die früheren Forscher dadurch irregeführt zu sein , daß 

 sie ein Metallstück für unmagnetisch hielten, das ent- 

 weder noch etwas remanenten Magnetismus zurückhielt, 

 oder mit dem der Magnetisierung unterworfenen Stücke 

 zusammenhing. Was sie beobachteten, war also nicht die 

 thermoelektrische Kraft zwischen magnetisiertem und 

 nichtmagBetisiertem Metall, sondern die von einem stärker 

 gegen ein schwächer magnetisiertes ; und die Wirkungen 

 können, wie sich zeigte, in diesen beiden Fällen direkt 

 entgegengesetzte sein. Ferner können Mißverständnisse 

 daraus erwachsen sein , daß man annahm , die elektro- 

 motorischen Kräfte erführen in längerer Zeit keine weiteren 

 Veränderungen als die durch die Magnetisierung. Eb ist 

 aber kaum möglich, die Temperaturen so konstant zu 

 halten, daß nicht viel größere Änderungen der elektro- 

 motorischen Kraft auftreten, als die man messen will. 

 Gegen diese beiden Fehlerquellen hat Verf. ganz beson- 

 dere Vorsichtsmaßregeln angewendet; vor jeder Beob- 

 achtung wurde das Metall durch Umkehrung des mag- 

 netisierenden Stromes entmagnetisiert, und der Galvano- 

 meterausschlag ohne Magnetisierung notiert. 



Wenn man beim Eisen absieht von der durch die 

 Magnetisierung veranlaßten rein mechanischen Kompres- 

 sion, scheint die Änderung der thermoelektrischen Kraft 

 proportional zu sein der Längenändei-ung. Die Änderung 

 der thermoelektrischen Kraft in Mikrovolts ist numerisch 

 nahezu gleich der „korrigierten" Längenänderung in 

 Zehnmillioiitel, multipliziert mit einem Faktor, der für 

 dasselbe Stück in demselben physikalischen Zustande 

 konstant ist, aber verschieden für verschiedene Proben 

 und für verschiedene physikalische Zustände desselben 

 Stückes. Für reines Eisen im freien Zustande war der 

 die beste Übereinstimmung gebende Faktor 183x10— B , 

 für ein Stück guten, käuflichen Eisens 63,6xl0- 6 und 

 für das reine Eisen, wenn es durch ein Gewicht von 

 1620 kg pro cm' gespannt war, 112x10— s. Die Kurven, 

 welche die Beziehungen der thermoelektrischen Kraft 

 und der Längenänderung zur magnetisierenden Kraft 

 darstellen, fallen zwar nicht genau zusammen, aber die 

 in den einzelnen Versuchen verwendeten Probestücke 

 sind auch nicht genau identisch und auch die Bedingun- 

 gen naturgemäß etwas verschieden gewesen, während die 

 Abweichungen sehr klein sind und zuweilen innerhalb der 

 Versuchsfehler liegen. Die thermoelektrischen und die 

 Längenänderungskurven des Eisens scheinen durch die 

 physikalische Beschaffenheit des Metalls (Anlassen, 

 Spannen) in ähnlicher Weise beeinflußt zu werden. Bei 

 der Stärke des Magnetfeldes, bei welcher unter Dehnungs- 



