Nr. 38. 1904. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XIX. Jahrg. 4S9 



metalle verhielten sich hierbei qualitativ und quantitativ 

 gleich. Bei kleinen Stromstärken war der Kathodenfall 

 außerordentlich niedrig; nach Überschreitung einer für 

 jede Temperatur bestimmten Stromstärke — der „Grenz- 

 stronistärke" — stieg er sodaun sehr schnell an. Die Be- 

 ziehung der Grenzstromstärke zur Temperatur und zum 

 Druck werden numerisch in Tabellen und graphisch durch 

 die entsprechenden Kurven wiedergegeben. Die Beziehun- 

 gen wurden hierauf gemessen, wenn das glühende Metall- 

 oxyd Anode war. Für die experimentell ermittelten Er- 

 scheinungen wird durch Anlehnung an die Untersuchung 

 von G. C. Schmidt über den dunklen Kathodenraum 

 (Rdsch. 1903, XVIII, 641) eine Erklärung herbeigeführt. 

 Zum Schluß behandelt Herr Wehnelt die Benutzung 

 heißer Metalloxyde zur Erzeugung sehr weicher Katho- 

 den- und Kanalstrahlen, wie die Stromverteilung an einer 

 glühenden, nur teilweise mit Oxyd bedeckten Kathode. 

 Es würde hier zu weit führen, wenn über den zweiten Teil 

 der Untersuchung in derselben Weise berichtet werden 

 sollte wie über den ersten; wir müssen uns begnügen, 

 über diesen Abschnitt die Resultate aus der zusammen- 

 fassenden Darstellung des Verf. wiederzugeben: 



„Quantitative Messungen über den Einfluß glühender 

 Metalloxydelektroden auf die Glimmentladung haben er- 

 geben, daß ein wesentlicher Einfluß nur vorhanden ist, 

 wenn das glühende Metalloxyd als Kathode dient. In 

 diesem Fall ist selbst bei den tiefsten Drucken der Ka- 

 thodenfall bis zu einer von der Temperatur abhängigen 

 Stromdichte (i.cm - 2 ), der Grenzstromdichte, nahezu 

 Null, nach deren Überschreitung er schnell wächst. 



Die Erklärung des niedrigen Kathodenfalles an glühen- 

 den Metalloxyden, sowie des Vorhandenseins einer Grenz- 

 stromdichte, nach deren Überschreitung der Kathoden- 

 fall schnell wächst, ergibt sich aus Versuchen des Herrn 

 G. C. Schmidt, welcher zeigte, daß negative Ionen, in 

 einen dunklen Kathodenraum (Verarmungsbereich für 

 negative Ionen) gebracht, diesen stark herabsetzen, und 

 unter Berücksichtigung der von mir gefundenen Tat- 

 sache, daß glühende Metalloxyde zahlreiche negative 

 Ionen aussenden. 



Die Grenzstromdichte ist nach dieser Erklärung die- 

 jenige Stromdichte, bei der die Fortführung negativer 

 Ionen und die dadurch bedingte Verarmung gerade nicht 

 mehr durch die aus dem glühenden Oxyd austretenden 

 negativen Ionen kompensiert wird. Hieraus folgt weiter, 

 daß die Grenzstromdichte wachsen muß, wenn die Zahl 

 der vom Oxyd ausgesandten negativen Ionen wächst. Da 

 letztere mit steigender Temperatur stark zunimmt, so 

 erklärt sich auch die starke Steigerung der Grenzstrom- 

 dichte mit wachsender Temperatur. Ein Vergleich der 

 Grenzstromdichten mit der Zahl der bei gleicher Tem- 

 peratur pro Oberflächeneinheit ausgesandten negativen 

 Ionen ergibt, daß die beiden Größen tatsächlich einander 

 proportional sind. 



Die Grenzstromdichten an glühenden Metalloxyd- 

 kathoden erreichen bei höheren Temperaturen außer- 

 ordentlich große Werte, so daß es möglich ist, bei ganz 

 tiefen Drucken unter Benutzung niedriger Potentialdiffe- 

 renzen (z. B. 100 Volt) Ströme von mehreren Amperes 

 Stärke durch Entladungsröhren zu senden. Ferner setzen 

 uns die Metalloxyde in den Stand, Kathoden- und Kanal- 

 strahlen von sehr geringen Geschwindigkeiten zu erzeu- 

 gen, deren genauere quantitative Erforschung im Hin- 

 blick auf die Abraham sehe Theorie des bewegten 

 Elektrons (Annalen der Physik 1903, F. 4, Bd. X, S. 105) 

 von Bedeutung ist." 



E. Biiut) : Dielektrische Kohäsion des gesättigten 



Quecksilberdampfes und seiner Gemische. 



(Compt. rend. 1904, t. CXXXVIII, p. 1691.) 



Nachdem jüngst von Herrn Bouty der Widerstand 



gegen die Leitung des Effluviums im Geißlerrohr, die 



„dielektrische Kohäsion" des Argons und seiner Gemische 



untersucht worden ("Rdsch. XIX , 243) , sollte nun auch 



die Kohäsion des gesättigten Quecksilberdampfes ge- 

 messen werden. Hierfür war die Beschaffung eines Bal- 

 lons erforderlich, der bei der höchsten zur Verwendung 

 kommenden Temperatur keine Spur von Leitfähigkeit 

 zeigte. Von Heraus in Hanau erhielt er einen Quarz- 

 hallon, möglichst ähnlich den früher verwendeten Glas- 

 ballons, der diesem Zwecke vollkommen entsprach. Nach- 

 dem Vorversuche gezeigt, daß wenigstens bis 300° die 

 dielektrische Kohäsion bei gleichbleibendem Volumen von 

 der Temperatur unabhängig ist, konnten die Messungen 

 bei verschiedenen Temperaturen ausgeführt und auf 

 Zimmerwärme reduziert werden. 



Die erhaltenen Werte lassen sich durch eine Formel 

 ausdrücken, die ganz analog ist denen, welche den 

 früher untersuchten Gasen zukommen. Nach dieser 

 Formel ist die Kohäsion des Quecksilberdampfes 354, 

 das heißt nur 0,85 von derjenigen der Luft. Berück- 

 sichtigt man die bedeutende Dichte des Quecksilber- 

 dampfes, so ist diese dielektrische Kohäsion merkwürdig 

 klein. Dies ist eine erste Annäherung zwischen Queck- 

 silber und Argon. 



Mittels der verwendeten Anordnung konnte man zu- 

 erst in den Ballon ein beliebiges Gas unter bekanntem 

 Druck einleiten und dann Quecksilber verflüchtigen, so- 

 mit Mischungen herstellen, in denen der Quecksilber- 

 dampf kontinuierlich mit der Temperatur zunimmt. Im 

 reinen Quecksilberdampf waren die Effluvien blendend. 

 Führte man eine kleine Menge Kohlensäure oder Wasser- 

 stoff ein , so wurde das Licht mehr blau und viel 

 weniger lebhaft. Die dielektrische Kohäsion der gebil- 

 deten Gemische war merklich höher als die , welche 

 man nach der Regel der Mittel berechnen würde, aber 

 die Abweichung, von demselben Sinne wie bei den Argon- 

 mischungen, waren unvergleichlich weniger bedeutend 

 beim Quecksilber. 



Es schien noch von Interesse zu untersuchen , was 

 eintrete, wenn man Argon und Quecksilber, die beide 

 einatomig sind, mit einander mischt. In diesem Falle 

 verhielt sich das Quecksilber wie die vielatomigen Gase, 

 die früher untersucht worden. Die dielektrische Kohä- 

 sion war ganz bedeutend größer, als man aus dem Mi- 

 schungsgesetz berechnen würde. 



R. P. van Calcar und C. A. Lobry de Bruyn: Über 

 Konzentrationsänderungen von Lösungen 



und Auskristallisieren gelöster Stoffe unter 

 dem Einfluß der Zentrif u galkraf t. (Rec. des 

 trav. chim. des Pays-Bas 1904, t. XXIII, p. 218—223.) 

 In einer früheren Mitteilung haben die Herren 

 Lobry de Bruyn und Wolff aus dem optischen Ver- 

 halten der Lösungen geschlossen , daß zwischen den 

 echten und den kolloidalen Lösungen eine Kontinuität 

 angenommen werden muß (Rdsch. 1904, XIX, 475); dieser 

 Schluß erfährt nun in der vorliegenden Arbeit eine neue 

 Bestätigung. Indem Verff. die Lösungen starken Zentri- 

 fugalkräften aussetzten, konnten sie nicht nur Kon- 

 zentrationsunterschiede in der Lösung, sondern sogar ein 

 Auskristallisieren des gelösten Körpers in den äußeren 

 Partien der gesättigten Lösung hervorrufen. Bereits 

 von Gay-Lussac ist die Frage, ob durch den Einfluß 

 äußerer Kräfte, z. B. durch die Gravitation, in einem 

 homogenen System Konzentrationsverschiedenheiten in 

 der Richtung dieser Kräfte sich ausbilden, aufgeworfen 

 worden, jedoch waren seine in dieser Richtung an- 

 gestellten Versuche wegen der Kleinheit des Einflusses 

 negativ. Später gelang es G. Bredig, ein homogenes 

 Gasgemenge von Jodwasserstoff und Wasserstoff durch 

 Zentrifugalkraft um ungefähr 3% zu entmischen (vgl. 

 Rdsch. 1895, X, S. 576). 



Die Versuche der Verff. waren so angeordnet, daß 

 nach Beendigung des Zentrifugierens die Lösungen in 

 vier verschiedenen Abschnitten analysiert werden konnten. 

 Die untersuchten Lösungen waren Kaliumsulfocyanat 

 in 1 proz. Lösung, Ferrocyankalium , Jodkalium und 



