Nr. 48. 1904. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XIX. Jahrg. 611 



centiineter Sonnenlicht in dem Abstände der Erde, 

 da sie, sich mit der Lichtgeschwindigkeit bewegend, 

 l / 2 4 Kalorie in der Sekunde liefern wird. Es ist 

 leicht zu berechnen , daß sie mit einer Kraft von 

 6 X 10 — 6 Gran auf einen Quadratcentimeter drücken 

 wird, einer so kleinen Größe, daß sie auf der ganzen 

 Erde nur 70000 Tonnen beträgt, eine ganz winzige 

 Größe, verglichen mit den drei Million Billionen 

 Tonnen, mit der die Sonne mittels ihrer Gravitation 

 die Erde anzieht. 



Nun aber betrachten wir den merkwürdigen Ein- 

 fluß der Größe auf das Verhältnis zwischen Strah- 

 lungsdruck und Gravitationszug. Der eine wirkt an 

 der Oberfläche und proportional der Oberfläche, 

 während der andere durch die Oberfläche dringt und 

 jeden Gran Materie im ganzen Volumen anzieht. 



Nehmen wir an, wir könnten die Erde in acht 

 gleiche Kugeln teilen; so würde jede den halben 

 Durchmesser der Erde und ein Viertel ihrer Oberfläche 

 haben. Alle acht würden zweimal die Oberfläche 

 exponieren, welche die Erde exponiert und der ganze 

 Strahlungsdruck würde verdoppelt werden, während 

 der ganze Gravitationszug derselbe bleiben würde 

 wie früher. Teilt man dann jedes der acht Teile 

 in weitere acht gleiche Kugeln , dann wird wiederum 

 der Strahlungsdruck verdoppelt werden, während die 

 Gravitation dieselbe bleibt. 



Setzt man den Prozeß fort, so ist es klar, daß 

 durch auf einander folgende Teilungen wir zuletzt 

 zu ganz kleinen Kugeln kommen, deren Gesamtober- 

 fläche so groß ist, daß der Druck der Strahlung dem 

 Gravitationszug das Gleichgewicht halten wird. Ein- 

 fache Rechnung zeigt, daß dieses Gleichgewicht ein- 

 treten wird, wenn die Erde in kleine Kugeln von je 

 V40000 cm i m Durchmesser aufgeteilt sein wird. Mit 

 anderen Worten, ein kleines Stückchen von V4oooo cm 

 im Durchmesser und von einer Dichte gleich der- 

 jenigen der Erde würde von der Sonne weder an- 

 gezogen noch abgestoßen werden. 



Dieses Gleichgewicht wird in allen Entfernungen 

 gelten, da beide in derselben Weise mit der Ent- 

 fernung variieren werden. Unsere Rechnung kommt 

 zu dem Ergebnis, daß, wenn die Erde in eine dünne 

 Kugelschale mit einem Radius von dem vierfachen 

 Abstand des Neptun ausgebreitet würde, dann die 

 Abstoßung des auf dieselbe fallenden Sonnenlichtes 

 dem Zug der Sonne nach innen das Gleichgewicht 

 halten und sie keine Neigung haben würde, sich zu- 

 sammenzuziehen. 



Bei noch weiterer Teilung wird die Abstoßung 

 die Anziehung übertreffen, und die Teilchen werden 

 fortgetrieben werden. Aber ich muß hier bemerken, 

 daß das Gesetz der Abstoßung nicht bis zu einer so 

 feinen Verteilung gilt : Die Abstoßung ist wegen der 

 Diffraktion des Lichtes etwas kleiner, als wir ge- 

 rechnet haben. 



Einige sehr anregende Spekulationen in bezug auf 

 die Kometenschweife sind aus diesen Erwägungen 

 hervorgegangen , und auf sie lenkte Prof. Boys die 

 Aufmfrksamkeit der Sektion A im vorigen Jahre 



(Rdsch. XIX, 221, 237). Wir können uns vorstellen, 

 daß der Kern eines Kometen aus kleinen Meteoriten 

 besteht. Wenn diese der Sonne nahe kommen, 

 werden sie erwärmt, Explosionen treten auf und 

 feiner Staub, der früher nicht anwesend war, wird 

 erzeugt. Wenn der Staub genügend fein ist, kann 

 die Strahlung die Gravitation übertreffen und ihn von 

 der Sonne wegtreiben, und wir können in dem Schweif 

 des Kometen ein Sichtbarwerden dieses ausgetriebenen 

 Staubes haben. 



Ich wünsche jedoch nicht, mich heute damit auf- 

 zuhalten, sondern will die Sache von einer anderen 

 Seite betrachten. 



Wir wollen wieder unsere kleine, schwarze Kugel 

 einführen und sie 1cm 2 im Querschnitt, 1,13 cm im 

 Durchmesser und von der Dichte der Erde machen. 

 Der Gravitationszug auf dieselbe ist 42 000 mal so 

 groß als der Strahlungsdruck. 



Lassen Sie uns nun die Wirkung der Größe auf 

 den strahlenden Körper betrachten. Wir wollen den 

 Durchmesser der Sonne halbieren. Sie wird dann 

 ein Achtel der Masse und ein Viertel der Oberfläche 

 haben. Während nun ihr Zug auf ein Achtel ver- 

 mindert wurde, wird ihr Strahlungsstoß nur auf ein 

 Viertel reduziert. Der Zug würde nun nur 21000 mal 

 den Druck übertreffen. Halbiert man den Durchmesser 

 nochmals, danu wird der Zug nur 10500 mal so groß 

 als der Druck sein. Reduziert man den Durchmesser 

 auf V42000 seines ursprünglichen Wertes, das ist auf 

 etwa 20 engl. Meilen, dann werden Druck und Zug 

 gleich sein. Mit anderen Worten, eine Sonne, ebenso 

 heiß wie die unsere und von 20 Meilen im Durchmesser, 

 würde kleinere Körper als 1 cm im Durchmeser ab- 

 stoßen und könnte nur die festhalten, die größer sind. 



Aber es ist freilich ungereimt, zu denken, daß 

 eine so kleine Sonne wie diese eine so hohe Tempe- 

 ratur wie 6000° habe. Reduzieren wir also die 

 Temperatur auf V20J nämlich 300° absolut, oder die 

 Temperatur der Erde. Dann würde die Strahlung 



jf die vierte Potenz von Voo oder auf l /j 



redu- 



ziert sein, und der Durchmesser müßte auf V16O000 

 von 20 Meilen, oder auf etwa 20 cm reduziert werden, 

 wenn wieder Strahlung und Gravitation sich die Wage 

 halten sollen. 



Es ist nicht sehr schwer, zu zeigen, daß, wenn 

 wir zwei gleiche Kugeln hätten, jede von der Dichte 

 und der Temperatur der Erde, sie niemals sich an- 

 ziehen oder abstoßen würden — ihr Strahlungsdruck 

 würde dem Gravitationszug das Gleichgewicht halten 

 — wenn ihre Durchmesser etwa 6,8 cm wären, wenn 

 sie faktisch etwa die Größe von Kricketkugeln hätten. 



Es muß daran erinnert werden, daß dies nur gilt 

 für Kugeln außen im Räume, die keine merkliche 

 Strahlung von der Umgebung erhalten. 



Es will mir scheinen , daß wir zu einem Resul- 

 tat von einiger Wichtigkeit für die Betrachtung der 

 Anhäufung von kleinen Meteoriten gelangt sind. 

 Denken wir uns einen dünn zerstreuten Strom von 

 kleinen Meteoriten in dem Abstände der Erde von 



