No. S. 



Naturwissenschaft liehe Rundschau. 



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Fig. 2. 



führt sind. Durch die im seeuudären Leiter erregten 

 Schwingungen erwärmt sich die Berührungsstelle ot 

 der beiden Drähte und es tritt in der Galvanometer- 

 leitung ein Strom auf, 

 welcher ein Maass der 

 seeundären Schwin- 

 gungbildet. Einsecun- 

 därer Leiter von glei- 

 cher Form befindet sich 

 in unmittelbarer Nähe 

 des primären, nämlich 

 bei S, so dass es jeder- 

 zeit möglich ist, die 

 Intensität der primä- 

 ren Schwingung zu 

 controliren. 

 Die Axen der Spiegel E r und E-> sind derart gegen 

 einander geneigt, dass sie sich bei r (Fig. 1) schneiden. 

 An dieser Stelle befindet sich ein Doppelspiegel Sj und 

 >S_> , dessen Ebene so orientirt ist-, dass die von I' 

 kommenden Strahlen nach / reflectirt werden. Die 

 beiden Spiegelhälften S^ und S 2 können senkrecht 

 zu ihrer Ebene , also in Richtung der Geraden a V 

 um messbare Beträge verschoben resp. gegen einander 

 verstellt werden , so dass man es in der Hand hat, 

 den in J ankommenden Strahleubüscheln, welche an 

 Si bezw. Sj reflectirt werden, einen beliebigen Gang- 

 unterschied zu ertheilen. Lässt man die Stellung des 

 einen Spiegels S] unverändert und beobachtet die 

 Intensität der im seeundären Leiter J erzeugten 

 Schwingungen als Function der Lage des Spiegels S 2 , 

 so zeigt es sich , dass die beobachtete Energie bei 

 continuirlicher Bewegung des Spiegels S 3 in regel- 

 mässigen Perioden ab- und zunimmt. Trägt man die 

 auf dem Maassstab c d abgelesenen Stellungen des 

 Spiegels S 2 als Abscissen, die beobachteten Galvano- 

 meterausschläge als Ordinaten auf, so erhält man 

 Curven von sehr regelmässigem Bau und deutlich 

 ausgeprägtem Wellencharakter, wenn die Länge des 

 seeundären Leiters 54 cm beträgt. Je mehr man 

 nach der einen oder anderen Seite von der genannten 

 Länge abweicht, desto unregelmässiger werden die 

 Curven und sie verlieren ihren Wellencharakter voll- 

 kommen, wenn man die Länge des seeundären Leiters 

 grösser als 90 cm resp. kleiner als 40 cm wählt. Die bei 

 einer Resonatorlänge von 54 cm aufgenommene Curve 

 zeigt eine Reihe von nahezu äquidistanten Maxima 

 und Minima, welche in der Mitte der Zeichnung, d. i. 

 bei Stellungen des Spiegels S 2 nahezu gleich S\ am 

 schärfsten ausgeprägt sind. Nach rechts und links 

 verlieren die Maxima rasch an Intensität. 



Es ist leicht einzusehen , dass die so erhaltene 

 Curve im Stande ist, uns über die Wellenlänge und 

 das logarithmische Decrement der Schwingung des 

 primären Leiters Aufschluss zu geben. Und zwar 

 ergiebt sich die Wellenlänge ohne Weiteres gleich 

 dem vierfachen Abstand zweier benachbarter Minima. 

 Weniger einfach gestaltet sich die Berechnung des 

 logarithmischen Decrementes. Wir müssen uns zu 

 diesem Zweck den Schwingungsvorgang im seeundären 



Leiter, welcher durch den Uebergang eines Entladungs- 

 funkens der primären Funkenstrecke verursacht wird, 

 etwas genauer vergegenwärtigen. Nach Eintritt eines 

 Entladungsfunkens führt der primäre Leiter eine Reihe 

 von elektrischen Schwingungen aus, welche ausser- 

 ordentlich stark gedämpft sind, so dass nach wenigen 

 Schwingungen die Amplitude unter das beobachtbare 

 Maass herabsinkt. Die Schwingungen pflanzen sich 

 durch die Luft fort, und zwar treffen die an S x reflec- 

 tirten des näheren Weges halber früher in J ein als 

 diejenigen, deren Reflexion an S 2 erfolgt. Beim Ein- 

 treffen dieser letzteren sind daher die ersteren schon 

 zum Theil abgeklungen und die Interferenz wird eine 

 unvollkommene , da die Amplitude der beiden inter- 

 ferirenden Strahlenbüschel verschieden gross ist. Eine 

 weitere Schwierigkeit bildet der Umstand, dass an 

 den Rändern der Spiegel starke Beugungsphänomene 

 auftreten und dass sich stets die Spiegel theilweise 

 gegenseitig verdecken, weil die Reflexion nicht genau 

 senkrecht erfolgt. Man erhält daher nur eine an- 

 genäherte Zahl für das logarithmische Decrement, 

 während der Werth für die Wellenlänge als auf 5 Proc. 

 sicher anzusehen ist. 



Die Herren Kleinencic und Czermak fanden 

 nach dieser Methode für die dem Hertz'scheu Primär- 

 leiter zukommende Wellenlänge in Luft A = 51,2 cm, 

 für das logarithmische Decrement 0,39, beides in guter 

 Uebereinstimmung mit früheren Beobachtern. 



Rubens. 



Brasse: Anwendung der Dissociationsgesetze 

 auf das Studium biologischer Erschei- 

 nungen. (Comptes rendus de la Societe de Biologie, 

 1892, Ser. 9, T. IV, p. 347.) 

 Bekanntlich entstehen Verbindungen, deren Ele- 

 mente sich direct mit einander vereinen können, erst 

 bei einer bestimmten Temperatur, und bei höheren 

 Temperaturen können sie sich wieder zerlegen. Dieses 

 Zerlegen der Verbindungen erfolgt, nach den Unter- 

 suchungen von Deville über die Dissociation, nach 

 ganz bestimmten einfachen Gesetzen, da die Bildung 

 uud Zerlegung chemischer Verbindungen ganz in der- 

 selben Weise vor sich geht, wie die Bildung und 

 Coudensirung des Dampfes. Wie die Verdampfung 

 beginnt die Zerlegung stets schon bei einer Tempe- 

 ratur, die bedeutend niedriger ist, als die, welche 

 bei der Vereinigung der Elemente (die Condensation) 

 sich entwickelt, so dass die Vereinigung bei dieser 

 Temperatur stets eine unvollständige sein niuss. 

 Die Gesetze der Dissociation sind lange bekannt 

 und spielen in der Chemie eine bedeutende Rolle. Man 

 weiss, dass jeder Temperatur ein besonderes Stadium 

 der Zersetzung der zerlegbaren Substanzen entspricht, 

 welches nicht allein von dieser Temperatur, sondern 

 auch von der Menge der anwesenden Zersetzungs- 

 produete abhängt. Werden diese Producte in irgend 

 einer Weise entfernt, dann werden bei niedrigeren 

 Temperaturen grössere Mengen der Verbindung zer- 

 legt, und umgekehrt, bringt man vor der Zerlegung 

 mit der Verbindung eins oder beide Zersetzungs- 



