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Natur wissenschaftli ehe Rundschau. 



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.1. J. Landerer: Ueber den Durchmesser der 

 .1 upiter- Monde. (Comptes rendus 1893, T. CXVI, 

 p. 483.) 



Zur Ermittelung der Fehler, welche bei der Messung 

 der Grösse der Mondschatten auf der Jupiterscheibe ge- 

 macht werden können, hat Herr Lan derer folgenden 

 Versuch angestellt. Er schwärzte eine fein mattirte 

 Glasscheibe und Hess in der Mitte einen Raum frei, der 

 die Form der Jupiterscheibe hatte (kleine Axe = 67 mm), 

 und auf welchem Streifen und kleine runde Punkte ge- 

 zeichnet wurden, welche das allgemeine Aussehen des Pla- 

 neten mit den Schatten der Satelliten darstellen sollten. 

 Entfernte man sie bis 314 m und beleuchtete sie von hinten 

 mittelst einer mit bläulichen Gläsern versehenen Lampe, 

 so dass der künstliche Stern einen hellen, apfelgrünen 

 Ton, ähnlich dem wirklichen Gestirn, annahm, so konnte 

 man den künstlichen Stern mit dem Fernrohr , welches 

 zu den astronomischen Beobachtungen verwendet wurde, 

 betrachten und eine Zeichnung desselben entwerfen. 

 Um von jeder Voreingenommenheit frei zu sein, wurde 

 der wirkliche Durchmesser der schwarzen Punkte erst 

 gemessen, nachdem die Zeichnung fertig war. Die Ver. 

 gleichung dieser Messungen mit den an der Zeichnung 

 vorgenommenen zeigte, ob die Neigung vorherrscht, die 

 schwarzen Punkte zu gross oder zu klein zu zeichneu, 

 und liess gleichzeitig die Grenzen erkennen , zwischen 

 denen dieser Fehler der Auffassung schwankt. Durch 

 lange Uebung im Beobachten kann man diesen Fehler 

 sehr klein und von wechselndem Vorzeichen macheu. 



Nachdem sich Verf. so davon überzeugt hatte, dass 

 die Zeichnung zuverlässige Daten für die Bestimmung 

 der Grössen dieser Schatten giebt, hat er aus unter 

 sehr günstigen Umständen ausgeführten Zeichnungen der 

 Schatten (26 für den ersten , 17 für den zweiten , 30 für 

 den dritten und 22 für den vierten Mond) die Grösse der 

 Durchmesser der Monde berechnet und folgende Werthe 

 erhalten: I = 0,0199, II = 0,0184, III = 0,0435, IV = 

 0,0419. Dieselben weichen von den gewöhnlich an- 

 genommenen: 0,0291, ; 0259, 0,0431, 0,0367 nicht un- 

 erheblich ab. 



A. Knndt: Das llall'sche Phänomen in Eisen, 

 Kobalt und Nickel. (Sitzungsber. d. Berl. Akad. 

 d. Wissensch. 1893, S. 135.) 



Geht ein elektrischer Strom durch eine dünne 

 Metallplatte in bestimmter Richtung hindurch, so kann 

 man an den Längsseiten der Platte beiderseits Aequi- 

 potentialpunkte mit einander verbinden, welche keinen 

 Strom geben. Hall hat nun bekanntlich gefunden, dass 

 beim Hinwirken einer magnetisirenden Kraft, dereu 

 Richtung senkrecht zur Ebene der Platte ist, die Aequi- 

 potentiallinien eine Drehung erfahren und die früher 

 stromlose Verbindung der beiden Punkte gleichen Poten- 

 tials nun einen elektrischen Strom giebt. Die ein- 

 fachste Anordnung zum Nachweise dieser nach dem 

 Entdecker als „Hall'sches Phänomen" benannten Er- 

 scheinung ist die, dass man eine dünne, rechteckige 

 Metallplatte zwischen zwei parallelen Polflächen eines 

 Elektromagnets parallel zu den Polplatten aufstellt, auf 

 deren zwei gegenüberliegenden Kanten der Länge nach 

 zwei Drähte als Elektroden aufgflöthet sind, welche zur 

 Zuführung des „primären" Stromes dienen, während in 

 der Mitte der beiden anderen Kanten an zwei Punkten 

 gleichen Potentials des die Platte durchfliessenden Stromes 

 zwei punktförmige Elektroden angebracht sind, welche 

 zum Galvanometer führen. Bei Erregung des Elektro- 

 magnets zeigt sich das Hall'sche Phänomen in einer 

 Ablenkung, welche proportional ist der Intensität des 

 primären Stromes, der Stärke des magnetischen Feldes 



und umgekehrt proportional der Dicke der Platte; 

 ausserdem ist noch eine für das Material der Platte 

 charakteristische Constante maassgebeud , welche von 

 Hall, der selbst diese Gesetzmässigkeiten festgestellt 

 hatte, als „Rotationscoefticient" des betreffenden Mate- 

 rials bezeichnet worden ist. Er nannte den letzteren 

 positiv, wenn die Drehung der Aequipotentialliuien in 

 demselben Sinne erfolgt, wie der das Magnetfeld er- 

 regende Strom fiiesst, und negativ, wenn die Drehung 

 im umgekehrten Sinne erfolgt. 



Während nun sowohl die Versuche Hall's, wie die 

 späteren anderer Beobachter die Abhängigkeit des IIa II'- 

 schen Effectes von der Dicke der Platte und der Inten- 

 sität des Primärstromes hinreichend bestätigten , hatte 

 die Proportionalität des Effectes mit der Stärke des 

 Magnetfeldes innerhalb der untersuchten Grenzen bis- 

 her nur bei schwach magnetischen oder schwach dia- 

 magnetischen Metallen Bestätigung gefunden, während 

 dies beim Nickel nicht mehr der Fall war. Hall selbst 

 hatte jedoch schon darauf hingewiesen, dass nach seinen 

 Zahlen der Hall -Effect im Nickel viel mehr der Mag- 

 netisirung der Platten als der Stärke des Maguetfeldes 

 proportional sei , und dasselbe haben auch Andere ge- 

 funden. Für Co und Fe war dagegen die Beziehung 

 des Hall-Effectes zu der Magnetisiruug nicht mit Sicher- 

 heit nachweisbar, da die Versuche nicht über die Grenzen 

 hinausgingen, innerhalb welcher die Magnetisirung der 

 magnetisirenden Kraft proportional bleibt. 



Eine genaue Entscheidung dieses Punktes an den 

 drei stark magnetischen Metallen war für die Theorie 

 des Phänomens unerlässlich, um so mehr, als Nicke 1 

 sich bezüglich der Rotatiou der Aequipotentiallinien 

 umgekehrt verhält, wie Eisen und Kobalt, indem 

 ersteres einen negativen , letztere positive Rotations- 

 coefficienten besitzen. HerrKundt unternahm es daher 

 noch einmal, für Fe, Co und Ni den Hall-Effect bis zu 

 sehr hohen Magnetfeldern (22000 Einheiten) zu unter- 

 suchen und zu gleicher Zeit an denselben Platten, 

 die für diese Versuche dienten , die jeweilige Magneti- 

 sirung durch eine Grösse, welche dieser Magnetisiruug 

 proportional ist, zu ermitteln. Als solche der Magne- 

 tisiruug proportionale Grösse wurde auf Grund der 

 Untersuchungen von du Bois die Drehung der Polari- 

 sationsebene des Lichtes in den im magnetischen Felde 

 befindlichen Platten gewählt. Indem nun Verf. sehr 

 dünne, noch durchsichtige Platten der genannten 

 Metalle, welche auf platinirtem Glas galvanoplastisch 

 niedergeschlagen waren, benutzte, konnte er für alle 

 Stärken des magnetischen Feldes, für welche der Hall- 

 Effect gemessen wurde, auch regelmässig die magne- 

 tische Drehung der Polarisationsebene und dadurch die 

 Magnetisiruug der Platten bestimmen. Zum Zweck der 

 Ausführung dieser optischen Messungen waren die 

 Magnetpole in bekannter Weise axial durchbohrt, und 

 beide ziemlich einfachen Messungen, die des Hall-Effectes 

 am Galvanometer und die der Rotation am änalysiren- 

 den Nicol , konnten bequem hinter einander ausgeführt 

 werden. 



Das Resultat der Versuche, welche in Tabellen und 

 einer Curvenzeichnung wiedergegeben sind, war, „dass 

 in den drei Metallen Fe, Co und Ni bei einem gegebenen 

 primären Strome die Hall-Effecte bei Aenderung der 

 Stärke des Magnetfeldes den Drehungen der Polarisa- 

 tionsebene in diesen Metallen, und damit, da diese 

 der Magnetisiruug der Platten proportional sind, auch 

 letzterer selbst proportional bleiben". 



Nachdem dies Ergebniss sicher gestellt war, hat 

 Herr Kundt noch einige Versuche mit Wismuthplatten 

 angestellt, welche galvanoplastisch auf platinirtem Glase 

 niedergeschlagen waren. Merkwürdiger Weise gaben 



