No. 21. 



Naturwissenschaft liehe Rundschau. 



2.63 



Allgemeinen immer und überall, wenn und wo hete- 

 rogene Dinge sich berühren , ihre Grenzfläche der 

 Sitz von Unterschieden des elektrischen Potentials 

 wird; es ist also nicht widersinnig anzunehmen, dass 

 auch die Molekeln gegen den Raum, in welchem sie 

 sich befinden , durch elektrische Doppelschichten ab- 

 gegrenzt sind. Damit sind aber die Voraussetzungen 

 erfüllt, welche zu machen sind, dass man das oben 

 beschriebene Gebilde für ein vereinfachtes Modell 

 eines metallischen Leiters nehmen kann, und aus 

 der Uebereinstimmung der Eigenschaften jenes Ge- 

 bildes mit den erfahrungsmässig festgestellten der 

 metallischen Leiter ergiebt sich die theoretische Ab- 

 leitung der letzteren. Ich habe schon erwähnt, dass 

 eine solche Theorie bisher in diesem Umfange nicht 

 vorhanden gewesen ist. 



Die eben entwickelten Gesetze gelten, wie noch 

 besonders erwähnt werden mag, nur für den statio- 

 nären Zustand, wie er sich bei constanter oder lang- 

 sam veränderlicher Stromstärke ergiebt. Bei sehr 

 schnellen, namentlich oscillatorischen Potentialände- 

 rungen werden andere Erscheinungen auftreten, die 

 sich im Allgemeinen als eine scheinbare Vermehrung 

 des Widerstandes (in Folge des Umstandes, dass die 

 entstehenden Temperaturverschiedenheiten sich nicht 

 durch Leitung ausgleichen können) zeigen werden. 

 Auch in dieser Hinsicht zeigt, soviel ich jetzt schon 

 übersehen kann, unser Modell die grösste Aehnlich- 

 keit mit den metallischen Leitern." 



Es bleiben zum Schluss noch einige Worte über 

 die Widerstände der Legirungen zu sagen. Bei sol- 

 chen kommen zu den elektrothermischen Wirkungen 

 der molecularen Unstetigkeit noch die der hetero- 

 genen Metalltheilchen , wodurch eine Steigerung des 

 gemeinsamen Widerstandes über die Einzelbeträge 

 hinaus zu erwarten ist, wie dies auch die Erfahrung 

 lehrt. Ferner ist zu erwarten, dass Metallpaare, 

 deren thermoelektrische Wirkung gering ist (z. B. 

 Blei, Zinn, Cadmium, Zink), auch Legirungen geben 

 werden, deren Widerstand nur wenig grösser ist, als 

 der aus den Antheilen berechnete, während weit von 

 einander in der thermoelektrischen Reihe abstehende 

 Metalle (Wismuth, Antimon) eine bedeutende Wir- 

 kung zeigen müssen. Diese Erwartung trifft in 

 manchen Fällen zu; ein durchgehender Vergleich ist 

 aber nicht möglich , weil Legirungen sich häufig 

 thermoelektrisch ganz anders verhalten als ihre Be- 

 standtheile, und über den Zustand, in welchem die 

 verschiedenen Metalle innerhalb einer erstarrten Legi- 

 rung sich befinden, unsere Kenntnisse noch sehr ge- 

 ringe sind. 



0. E. Scllifiitz: Das Schmelzen des Binnen- 

 eises. (Christiania Videnskabs - Selskabs Forhantllinger 

 1891, Nr. 6.) 

 Bei der Bewegung des Eises in den Gletschern 

 spielt das Schmelzen im Inneren und an der Unter- 

 seite eine bedeutende Rolle ; dadurch hat man sich 

 zu der Annahme verleiten lassen, dass dieses Schmelzen 

 auch quantitativ ein bedeutendes sei. Man hat des- 



halb geglaubt, mittelst dieses Schmelzens erklären zu 

 können , dass das Eis einer Gletschermasse trotz des 

 jährlichen Zuwachses an der Oberfläche oberhalb der 

 Schneelinie doch nicht ununterbrochen an Mächtig- 

 keit zunimmt, sondern dass die Anhäufung an jeder 

 Stelle eine bestimmte Grenze erreicht. Als wesent- 

 liche Factoren bei der Erzeugung dieses Schmelzens 

 werden die innere Endwärme, die durch die Reibung 

 während der Bewegung der Eismassen entwickelte 

 Wärme und der Druck im Inneren angeführt. 



Herr Schilstz hat nun diese drei Wärmequellen 

 einer näheren Prüfung unterzogen und an der Hand 

 zulässiger Annahmen diese Grössen auszuweichen ge- 

 sucht, da Beobachtungen über keinen dieser Punkte vor- 

 liegen. Zunächst jedoch bespricht er die Temperatur- 

 verhältnisse im Inneren einer so ausgedehnten 

 Gletschermasse wie eines Binneneises. 



Wie in jeder anderen Erdschicht hängt auch die 

 Temperatur in der Eisschicht ab einerseits von den 

 Temperaturschwaukungen an der Oberfläche, anderer- 

 seits von der Wärmezufuhr aus dem Erdinneren, mit 

 dem Unterschiede jedoch, dass das Eis niemals über 0° 

 erwärmt werden kann. Die Temperaturschwaukungen 

 der Luft pflanzen sich unter abnehmender Amplitude 

 bis zu einer bestimmten Tiefe fort, in welcher eine 

 constante Temperatur herrscht, die der Mitteltempe- 

 ratur des Ortes gleich ist ; da aber das Eis, auch wenn 

 die Sommertemperatur der Luft weit über 0° steigt, 

 niemals wärmer als 0° werden kann , so mnss die 

 constante Temperatur niedriger sein als die Mittel- 

 temperatur des Ortes. Die Tiefe , in welcher diese 

 invariable Temperatur liegen wird , hängt von der 

 Wärmeleitungsfähigkeit des Eises ab, und berechnet 

 sich aus den für letztere vorliegenden Angaben auf 

 etwa 20 m. 



Von dieser Tiefe an wird die Temperatur abwärts 

 gleicbmässig steigen wegen der aus dem Erdinneren 

 zuströmenden Wärme. Da aber am Grunde keine 

 höhere Temperatur im Eise angenommen werden 

 kann, als sein dem herrschenden Drucke entsprechen- 

 der Schmelzpunkt, so hat man für die Discussion 

 zwei Fälle zu unterscheiden: 1. Das Eis ist nicht 

 mächtiger als dass alle der Erde entströmende Wärme 

 fortgeführt wird. 2. Die Mächtigkeit des Eises ist so 

 gross, dass ein Theil der Wärme zum Schmelzen am 

 Grunde verbraucht wird. Im ersten Falle ist die 

 durch 1 m ä Erdoberfläche austretende, von der Wärme- 

 leitungsfähigkeit der Erdschichten und von der geo- 

 thermischen Tiefenstufe abhängige Wärmemenge gleich 

 der durch 1 m 2 Eis fortgeführten. Um nun die Dicke 

 der Eisschicht für diesen Fall auszumitteln , muss 

 man ausser der Mitteltemperatur des Ortes die geo- 

 thermische Tiefenstufe im Eise, oder die Tiefe für die 

 Zunahme um 1°C. , kennen; dieselbe kann unter der 

 Annahme, dass die Wärmeleitungsfähigkeit des Eises 

 in der ganzen Schicht die gleiche und die oben ange- 

 nommene ist, nicht grösser sein als 26 m (in der Erde 

 ist sie durchschnittlich 33 m, s. Rdsch. VII, 163), und 

 daraus berechnet sich für den Theil des Binneueises 

 Grönlands, durch denNausen gezogen ist (Rdsch. VIII, 



