No. 22. 



Naturwissen schaft Hohe Rundschau. 



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an, sich in Regen aufzulösen und die geringsten Ver- 

 schiedenheiten ihrer Dicke stören die Reinheit des 

 Beugungsphänomens. 



Es werde hier erwähnt, dass in der Natur wegen 

 der Grösse des scheinbaren Sonnendurchmessers von 

 32 Winkelminuten die auftretenden Maxima, da sie 

 von den verschiedenen Punkten der Lichtquelle her- 

 rühren, ebenfalls eine Winkelausdehnung von beinahe 

 derselben Grösse einnehmen (nach Mascart 25'). 

 Wenn nun der Streifenabstand , wie in den beiden 

 bisher besprochenen Specialfällen, viele Grade beträgt, 

 kann die Ausdehnung der Sonne die Streifen nicht 

 verwischen ; anders aber in den folgenden Fällen. 



3. Tropfendurchmesser gleich 500//. = 0,5 mm. 

 Hier sind die Bedingungen für die Entwickelung des 

 Regenbogens sehr vortheilhaft. Der Achromatismus 

 tritt bei dem 6. bezw. 5. Streifen auf, je nachdem man 

 den ersten oder den zweiten Regenbogen betrachtet; 

 der Streifenabstand ist anfangs sehr viel grösser als 

 der wirksame Sonnendurchmesser und wird erst beim 

 achromatischen Streifen (dem 6. bezw. 5. Streifen 

 überhaupt) von derselben Grössenordnung. Man wird 

 also überzählige Bogen von dem glänzenden Rande 

 bis zum 6. und 7. Streifen am ersten Bogen deutlich 

 wahrnehmen. Am zweiten Regenbogen müsste man 

 noch mehr Streifen in der Natur wahrnehmen; die- 

 selben liegen aber in der Richtung, in welcher der 

 fünfte Hauptregenbogen erscheint, dessen schein- 

 barer Radius 54° beträgt. Die Uebereinanderlagerung 

 beider Systeme giebt verwickelte Erscheinungen. 

 Bei dieser Tropfengrösse variirt die scheinbare Breite 

 des achromatischen Streifens nur um 3', wenn sich 

 der Durchmesser der Tropfen nm 0,1 mm ändert. 

 Eine grosse Verschiedenheit der Tropfengrösse lässt 

 das Phänomen bestehen. 



Noch dickere Tropfen sind namentlich der Bildung 

 von Streifen ausserhalb des zweiten Regenbogens 

 günstig. Nur stört hier der fünfte Regenbogen. Die 

 für einen Tropfen von lOOOft = 1mm gemachten 

 Berechnungen stimmen mit der Beobachtung von 

 Babinet überein, welcher an einem Wasserstrahl von 

 lmm Durchmesser bei künstlicher Beleuchtung 

 16 überzählige Bogen am ersten und etwa neun am 

 zweiten Regenbogen wahrgenommen hat. Für noch 

 dickere Tropfen müssen die Streifen in der Natur ver- 

 schwinden. 



Kurz, das Erscheinen von überzähligen 

 Bogen ist kaum anderswo als im Inneren des 

 ersten Hauptregenbogens möglich und bei 

 Tropfen, deren Durchmesser etwa l / a mm be- 

 trägt. Aus der Streifenbreite kann man auf 

 die mittlere Tropfengrösse schliesBen. Zeigt sich 

 der Regenbogen in seiner ganzen Ausdehnung, 

 so bemerkt man , dass die überzähligen Bogen am 

 schönsten in dem oberen Theile auftreten , weil nach 

 unten die Regentropfen sich vergrössern, theils durch 

 gegenseitiges Zusammenstossen , theils durch Ver- 

 dunsten der kleiuen. So kommt es, dass die tiefer ge- 

 legenen Regentropfen, von denen die seitlichen Theile 

 des Regenbogens herrühren, leicht von verschiedener 



Grösse unter einander und von grösserem Durch- 

 messer als die höher gelegenen Tropfen sind. Hier- 

 durch müssen die überzähligen Bogen verschwinden; 

 ja bei sehr kleinen Tropfen verliert sogar der Haupt- 

 bogen selbst seine Färbung, wie bei Erklärung des 

 weissen Regenbogens erörtert wurde. Man braucht 

 also nicht zu neuen Hypothesen für denselben zn 

 greifen, und es ist besonders unnötliig, die Existenz 

 von hohlen Tropfen in Form von Bläschen herbeizu- 

 ziehen. 



Gegen die Existenz von Bläschen sprechen ver- 

 schiedene Umstände. Abgesehen davon, dass dieselben 

 noch niemals beobachtet worden sind , ist ihr Ent- 

 stehen und Fortbestehen schwer zu begreifen. Da 

 das eingeschlossene Gas wegen der capillaren Ober- 

 flächenspannung sich unter höherem Drucke befindet, 

 wie die umgebende Luft, so müsste dasselbe ver- 

 mittelst fortschreitender Lösung durch die Bläschen- 

 hant hindurch diffundiren und diese sich sehr bald 

 in einen vollen Tropfen zusammenziehen. Das 

 Schweben der Wolken bezw. das langsame Fallen der- 

 selben erfordert keineswegs die Annahme von Bläs- 

 chen; vielmehr wird dasselbe ausreichend durch die 

 kleinen Dimensionen der Tröpfchen erklärt; ist doch 

 der Widerstand gegen das Fallen proportional ihrer 

 Überfläche, das Gewicht hingegen proportional dem 

 Volumen. Erinnert sei endlich auch an die von 

 Aitken, Kiessling, R. v. Helmholtz u. A. beob- 

 achtete Thatsache, dass sich Nebel nur dann bilden, 

 wenn Staubkerne in der Luft sind, und dass solcher 

 Nebel mit eingelagerten Staubkernen sich Jahre lang 

 in den höchsten Regionen gehalten hat. Der soge- 

 nannte Krakatoanebel brachte Jahre lang die herr- 

 lichsten Dämmerungserscheinungen hervor. Dass sich 

 um eineu Staubkern aber das Wasser nicht in Form 

 von Bläschen niederschlägt, dürfte wohl zweifellos 

 sein. Lummer. 



Alfred E. Tuttoii: Zusammenhang zwischen 

 dem Atomgewicht der Metall bestand - 

 theile und der Grösse der Krystall winkel 

 in den isomorphen Reihen. Eine Studie 

 der Kalium-, Rubidium- und Cäsium- 

 Salze der monoklinen Reihe von Doppel- 

 sulfaten. (Journal of the Chemical Society 1893, 

 Vol. LXIII , p. 337 und Proceedings of the Chemical 

 Society, Nr. 119, p. 27.) 

 Zweck der Untersuchung war, in eingehender 

 Weise einige wohlbegrenzte, aber bisher noch nicht in 

 Angriff genommene Reihen isomorpher Salze zu prüfen, 

 welche in einem weniger symmetrischen Systeme kry- 

 stallisiren , und nachzusehen , ob das Ersetzen eines 

 Metalles durch ein anderes derselben Familie, aber von 

 höherem Atomgewicht begleitet ist von einer Aenderung 

 der Winkelwerthe, die gross genug ist, um die Grenzen 

 der experimentellen Fehler und die Breite der Schwan- 

 kungen bei der Bildung der einzelnen Krystalle zu über- 

 treffen. Verf. hat hierzu die Krystalle von 22 Salzen 

 der Doppelsulfate R 5 M(S0 4 ) . 6 H 2 0, welche als Alkali - 

 metall R bezw. Kalium , Rubidium und Cäsium und 



