No. 36. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



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messer von l / i0 mm nahezu die untere Grenze des 

 erreichbaren. 



Um, dem Hertz'schen Versuch entsprechend, 

 die Durchlässigkeit unserer Drahtgitter für polarisirte 

 Will mestrahlen bei verschiedener Richtung der Gitter- 

 drähte zu untersuchen, haben wir folgende Versuehs- 

 anordnuDg gewählt, welche durch Figur 2 ver- 

 Fie. 2. 



cse 



anschaulicht wird. A bedeutet einen Linnemann'schen 

 Zirkonbrenner, dessen Strahlen durch die Steinsalz- 

 linse ? x , auf dem Diaphragma d vereinigt und da- 

 hinter durch eine zweite Steinsalzlinso Z a parallel 

 gemacht werden. Durch Reflexion an einem Satz 

 äusserst dünner Glasplatten (G) werden die Strahlen 

 polarisirt und gelangen in den Apparat Q, welcher 

 zur Aufnahme des Gitters dient und dessen Construc- 

 tion aus Figur 3 zu ersehen ist. Er besteht aus 



einem in dem Metall- 

 ring Q drehbaren 

 Tubus FF' welcher 

 an einem Ende senk- 

 recht, an dem ande- 

 ren unter 45° zu 

 seiner Drehungsaxe 

 abgeschnitten und mit 

 rechteckigen End- 

 platten versehen ist. 

 Diese sind kreisför- 

 mig durchbohrt und 

 dienen zur Aufnahme 

 der Gitter. Auch eine dritte um das Charnier NN' 

 drehbare Platte C kann zum gleichen Zweck benutzt 

 werden. Das Neigen der Gitter gegen die Strahl- 

 richtung verfolgt, wie wir bereits zu Anfang bemerkt 

 haben, keinen anderen Zweck, als ein bequemes Ver- 

 engen der freien Oefl'nungen zwischen den einzelnen 

 Drähten. Eine einfache Rechnung ergiebt, dass 

 unsere normalen Gitter, deren freie Oeffuungsbreite 

 auf der Platte A , / i0 mm betragen, auf der Platte B 

 eine scheinbare Oeffnungsbreite von Viuo mm besitzen. 

 Hinter dem Apparat Q werden die Strahlen aufs 

 Neue durch eine Steinsalzlinse vereinigt, und zwar 

 auf dem Spalt eines Spectrobolometers. Hierdurch 

 erhält man auf dem Colliniatorspalt s ein reelles Bild 



des Diaphragmas d, zu welchem, wenn sich ein Gitter 

 im Strahlengaug befindet, noch die Beugungsbilder, 

 die sich in der bekannten, symmetrischen Anordnung 

 rechts und links um das Centralbild grnppiren, hin- 

 zutreten. Durch eine Spaltblende von geeigneter 

 Länge ist dafür gesorgt, dass in jeder Stellung des 

 Gitters nur solche Strahlen in den Spectralapparat 

 gelangen, welche dem Centralbild angehören. Unsere 

 Untersuchungen beziehen sich daher lediglich auf 

 das nicht gebeugte Licht. Die Glastheile des Spectro- 

 bolometers, Linsen und Prisma, 7 4 , Z 5 , P sind 

 durch geeignete Flussspathstücke ersetzt. 



Es waren also nur solche Substanzen in den 

 Strahlengang eingeschaltet, welche die Wärmestrahlen 

 fast ungeschwächt hiudurchlassen. Diesem Umstand 

 und der ausserordentlich hohen Empfindlichkeit des 

 Bolometers, welches noch den hunderttausendsten 

 Theil eines Celsiusgrades mit Sicherheit abzulesen ge- 

 stattete, ist es zuzuschreiben, dass die nachfolgenden 

 Messungen noch mit Strahlen von der zehnfachen 

 Wellenlänge des gelben Lichtes vorgenommen werden 

 konnten. 



Wir haben nun für unsere sämmtlichen Gitter 

 und für eine grosse Zahl von Wellenlängen (A), an 

 der Grenze des sichtbaren Gebietes beginnend bis zu 

 dem äussersten Ultraroth (l = G(t) das Verhältniss 

 der Energiemengen bestimmt, welche bei verticaler 

 resp. horizontaler Stellung der Drähte durch das 

 Gitter hindurchgehen. Dieses Durchlässigkeitsver- 

 hältuiss (h 2 ) ist in der folgenden Tafel (Figur 4) 

 in seiner Abhängigkeit von der Wellenlänge für 

 fünf Gitter aus verschiedenen Metallen von gleichen 

 Dimensionen (scheinbare freieOeffnungsbreiteO,01 mm) 

 graphisch aufgetragen. Drei dieser Curven, nämlich 

 die für Platin, Eisen und Kupfer, sind direct beob- 

 achtet , dagegen diejenigen für Silber und Gold , aus 

 Messungen an anderen Gittern aus diesen Materialien 

 durch Rechnung, deren Erörterung uns hier zu weit 

 führen würde, hergeleitet. 



Man erkennt auf den ersten Blick, dass trotz er- 

 heblicher, quantitativer und qualitativer Verschieden- 

 heiten die Grundform der Curve für sämmtliche 

 Metalle die gleiche ist. Im ultravioletten und sicht- 

 baren (in der Figur schraffirten) Spectralgebiet wächst 

 der Werth von n 2 rasch, erreicht aber alsbald im 

 Ultrarothen ein Maximum und sinkt von da ab un- 

 unterbrochen, so dass er die Gerade h- = 1 schnei- 

 det und mit wachsender Wellenlänge sich mehr und 

 mehr dem Werth )( 2 = nähert. Physikalisch ge- 

 sprochen bedeutet dieses Verhalten der Curven 

 Folgendes. Für kleine Wellen ist die Durchlässigkeit 

 der Gitter eine grössere, wenn die Drahtrichtung zur 

 Polarisationsebene der auffallenden Strahlen senkrecht 

 steht, für längere Wellen dagegen ist das Umgekehrte 

 der Fall. 



Setzen wir ferner voraus, dass die elektrischen 

 Schwingungen senkrecht zur Polarisationsebene er- 

 folgen, eine Annahme, deren Richtigkeit nach dem 

 heutigen Stand der Forschung kaum bezweifelt 

 werdeu kann und insbesondere durch die Arbeiten 



