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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 39. 





zuführte. Erst war das Wasser gleichmässig mit einer 

 unsichtbaren Schicht bedeckt, dann zeigten sich An- 

 häufungen in Gestalt der erwähnten Sternchen, deren 

 Auftreten ein ebenso charakteristisches Stadium in 

 der Zunahme der Dicke der Oelschicht bildete, wie 

 das Zerfallen der gleichmässig grauen Schicht in 

 Fäden und in Tropfen bei der Dickenabnahme war. 



Da diese Beobachtungen sich über eine grössere 

 Anzahl von auf Wasser sich ausbreitenden Flüssig- 

 keiten erstrecken sollten, benutzte Herr Oberbeck 

 folgende an die Versnobe von Lord Rayleigh 

 (Rdsch. V, 587) sich anschliessende, leicht zu hand- 

 habende Methode. Ein Luftstrom wurde unter einem 

 Winkel von etwa 30° gegen die Oberfläche des in 

 einem kreisförmigen Gefässe befindlichen Wassers 

 gerichtet und erzeugte hier Strömungen, welche durch 

 eine kleine Menge aufgestreuten Schwefelpulvers 

 sichtbar gemacht werden konnten. War die Wasser- 

 oberfläche ganz rein , so vertheilte sich das Pulver 

 gleichmässig über dieselbe; der Lnftstiom trieb das 

 Pulver an den entgegengesetzten Rand des Gefässes, 

 wo es eine schmale Schicht bildete. War das Wasser 

 mit einer Oelschicht bedeckt , so setzte diese durch 

 ihr Ausbreitungsbestreben der sie zusammenschieben- 

 den Wirkung des Luftstromes einen Widerstand ent- 

 gegen, der um so grösser war, je dicker die Oelschicht ; 

 bei einer gewissen Dicke der Schicht war das Aus- 

 breitungsvermögen stärker als der Luftstrom , das 

 Pulver blieb über die ganze Oberfläche verbreitet, 

 und der Endzustand war erreicht. Die Messung der 

 an die Wasserflächen abzugebenden Oelmengen wurde 

 in der Weise ausgeführt, dass in einen Tropfen des 

 zu untersuchenden Oeles von 3 bis 4 mm Durch- 

 messer die Spitze eines Platindrahtes von 0,07 mm 

 Durchmesser getaucht und so eine kleine, erst nach 

 Wiederholung des Eintauchens wägbare Menge des 

 Oeles abgehoben wurde; im Mittel wurde bei den 

 meisten Oelen jedesmal 0,009 mg Oel entnommen, nur 

 bei dem schwerflüssigen Ricinusöl waren die Einzel- 

 mengen erheblich grösser. Nachdem das Verhalten der 

 reinen Oberfläche gegen den Luftstrom ermittelt war, 

 wurde die erste kleine Oelmenge an die Wasserfläche 

 abgegeben und durch den Luftstrom dieselbe unter- 

 sucht; hierauf erfolgte die Zufuhr einer zweiten 

 Menge u. s. f. bis der Endzustand erreicht war. Bei 

 Olivenöl, von dem eine Portion 0,01 mg betrug, wurde 

 der Endzustand durch 0,06 mg erreicht. 



In dieser Weise wurden sieben verschiedene Oel- 

 sorten untersucht und für alle zur Herbeiführung 

 des Endzustandes Oelmengen zwischen 0,040 und 

 0,062 mg erforderlich gefunden. Diese Mengen ver- 

 breiteten sich über eine Oberfläche von 300 cm 2 und 

 somit leisteten die nachstehenden Oele dem Luftstrome 

 ausreichenden Widerstand, wenn sie Dicken erreichten : 

 beim Rüböl von l,7ftfJ, beim Olivenöl von 2,2 ji/f(, 

 beim Mohnöl von 1,8 {1(1, beim Leberthran von 1,7 (1(1, 

 beim Mandelöl von 2,1 f(f(, beim Ricinusöl von 1,6 juju, 

 und beim Leinöl von 2,0ftjW. Diese Werthe von 

 rund 2 ;iju, stimmen mit den Versuchen von Röntgen 

 (Rdsch. VI, 48) und Rayleigh (Rdsch. V, 478), welche 



für die von ihnen studirten Wirkungen dünner Oel- 

 schichten gleichfalls Dicken von 1,8 bezw. 2 jif* gefun- 

 den hatten. Auch darin zeigte sich Uebereinstimmung, 

 dass noch cohärente Schichten von viel geringeren 

 Dicken nachgewiesen werden konnten. Die dünnste 

 Schicht, mit der Herr Ober heck zu thun hatte, war 

 ungefähr 0,3 flfi. Iu gleicher Weise wurde noch 

 eine Reihe anderer Substanzen untersucht, besonders 

 eine Anzahl ätherischer Oele, von denen zur Herbei- 

 führung des Grenzzustandes einer dem Luftstrom 

 widerstehenden, cohärenten Schicht grössere Mengen 

 erforderlich waren, zweifellos wegen ihrer starken 

 Verdunstung. 



Führte man, nachdem der Grenzzustand erreicht 

 war, noch weitereOelmengen zu, so blieb dieOelschicht 

 zunächst noch unwahrnehmbar, indem nur die gleich- 

 massige Dicke der Fetthant zunahm. Bei Ueber- 

 schreitung einer gewissen Gewichtsmenge bildeten 

 sich aber die früher erwähnten Tröpfchen oder Stern- 

 chen, welche sich längere Zeit erhielten. Die zur 

 Herstellung dieses Zustandes nöthigen Mengen waren 

 für Olivenöl 0,4 und 0,5 mg; für Rüböl 0,5 mg; für 

 Mohnöl 0,4 mg; für Mandelöl 0,5 und 0,7 mg. Die 

 durchschnittliche Dicke der Oelschicht betrug also 

 ungefähr das Neun- bis Zehnfache der früher beob- 

 achteten, also etwa 18 (ifi. 



Verf. stellt zum Schluss die Reihenfolge der Eigen- 

 schaften einer Oelschicht auf Wasser zusammen, wenn 

 immer grössere Oelmengen zugeführt werden: Ist die 

 Dicke der Oelschicht kleiner als 2(i(i, so ist sie überall 

 gleichmässig dick, und ihre Oberflächenzähigkeit, wie 

 die Widerstandsfähigkeit gegen Aetherdampf nehmen 

 mit der Dicke zu. Ist diese gröser als 2, aber kleiner 

 als 18 fift , so bleibt die Vertheilung noch gleichmässig, 

 die Oberflächenzähigkeit hat einen Grenzwerth er- 

 reicht und die Oberfläche ist jetzt für Aetherdampf 

 undurchlässig. Ist der Grenzwerth von 18^/( über- 

 schritten, so wird die Vertheilung des Oeles über die 

 Wasserfläche eine ungleichmässige ; an einzelnen 

 Stellen sind grössere Oelmengen als Sternchen und 

 Tröpfchen angehäuft, während der grössere Theil 

 mit einer dünneren Schicht bedeckt ist. Die Oel- 

 schicht wird für das Auge sichtbar und ihre dämpfen- 

 den Wirkungen sind beträchtlich. Auch bei erheb- 

 licher Vergrösserung der Oelmenge bleibt dieser 

 Zustand bestehen. Will man eine Wasserfläche 

 dauernd mit einer gleichmässig dicken Oelschicht über- 

 ziehen , so sind dazu sehr beträchtliche Oelmengen 

 nöthig. 



Die wichtige Frage nach der Wirkungssphäre 

 der Molecularkräfte, welcher man auf diesem Wege 

 näher zu treten gesucht, kann jedoch, wie Herr 

 Oberbeck findet, aus diesen Untersuchungen über 

 die Dicke der Oelschichten auf Wasserflächen keine 

 Lösung finden. Denn selbst im gewöhnlichen Sinne 

 nicht mischbare Flüssigkeiten können sich, wie schon 

 Quincke hervorgehoben, an der Grenze in sehr ge- 

 ringen Mengen in einander lösen, und diese Lösung 

 wird sich durch Diffusion weiter verändern. „Hiernach 

 würde man die dünnsten Oelschichten wohl nicht 



