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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 40. 



das Vordringen der Kalte verlangsame, während später 

 die bessere Leitungsfähigkeit des feuchten Bodens zur 

 Geltung komme. 



Mehr als die bisher besprochenen Factoren be- 

 einfluBst die Bodentemperatur und das Eindringen 

 des Frostes in den Boden seine Bedeckung mit 

 Pflanzen oder mit leblosen Materialien (Stalldünger, 

 Stroh, Erde, Schnee u. s. w.). Hierüber liegen bereits 

 ältere, unzweideutige Versuche vor, welche zeigen, 

 dass der Frost in den bedeckten Boden langsamer 

 und weniger tief eindringt, als in den kahlen Boden 

 unter sonst gleichen Verhältnissen. 



Wie das Gefrieren des Bodens ist auch das Auf- 

 thauen des gefrorenen Bodens von einer Reihe äusserer 

 Momente abhängig, unter denen die physikalische 

 Beschaffenheit, der Wassergehalt und die Bedeckung 

 von hervorragender Wichtigkeit sich erwiesen. Die 

 Versuche hierüber schlössen sich an diejenigen im 

 Kälteapparat an, nach deren Beendigung die Cylinder 

 mit den gefrorenen Erdmassen aus dem Kälteapparat 

 genommen und frei der Zimmertemperatur ausgesetzt 

 wurden; auch die Kästen mit grösseren Bodenmassen 

 wurden nach Beendigung der Frostversuche ins 

 Zimmer gebracht und der Stand der Thermometer 

 stündlich abgelesen. Es zeigte sich, dass das Auf- 

 thanen im Quarzsand am schnellsten, im Torf am 

 langsamsten erfolgt, während der Thon in der Mitte 

 steht. Die Temperatur des Bodens steigt unter dem 

 Einlluss der höheren Luftwärme nicht gleichmässig, 

 sondern verharrt längere Zeit auf dem Gefrierpunkt, 

 um erst später gleichmässig über Null anzusteigen. 

 Ungezwungen lässt sich diese Erscheinung auf das 

 Schmelzen des Eises im Boden zurückführen. 



Der Einfluss des Wassergehaltes des Bodens und 

 seiner Bedeckung durch Pflanzen, abgestorbene 

 Pflanzentheile oder Schnee machte sich auf das Auf- 

 thauen des gefrorenen Bodens in der Weise geltend, 

 dass der Frost aus trockenem Boden schneller ver- 

 schwand als aus feuchtem, und dass der bedeckte 

 Boden später frostfrei wurde als der nackte. 



Ignaz Klemencic: Beiträge zur Kenntniss der 

 Absorption elektrischer Schwingungen in 

 Drähten. (Sitzungsberichte der "Wiener Akademie 1893, 

 Bd. CII, Abth. IIa, S. 298.) 

 Die theoretischen Untersuchungen lehren, dass die 

 elektrische Strömung bei Schwingungen eine andere 

 Vertheilung im Querschnitte des Leiters hat, wie bei 

 constantem Strom ; sie ist an der Oberfläche dichter, 

 wie in der Mitte , ja bei sehr schnellen elektrischen 

 Üscillationen findet sie überhaupt nur in den Oberflächeu- 

 schichten statt; eine Thatsache, welche bekanntlich von 

 Hertz auch durch Experimente bestätigt wurde. Lord 

 Rayleigh und Stefan haben für den Widerstand bei 

 Schwingungen Formeln berechnet, welche zeigen, dass 

 derselbe mit der Schwingungszahl wächst und ausser- 

 dem vom Material und der Magnetisirbarkeit desselben 

 abhängt. Bei Wechselströmen ist die Richtigkeit dieser 

 Formel allgemein anerkannt, während man bei den 

 Hertz'schen Schwingungen dieselbe nicht mehr für zu- 

 treffend hielt, weil man meinte, dass das Eisen dem 

 magnetisirenden Einflüsse sehr rascher Schwingungen 

 nicht mehr folgen könne. Nun haben aber Trowbridge 



(Rdsch. VII, 24) und Emden (Rdsch. VII, 423) beob- 

 achtet, dass die Schwingungen von Leydener Flaschen 

 durch Eisendrähte sehr rasch zum Verlöschen gebracht 

 wurden. Ferner haben der Verf. (Rdsch. VIII, 94) und 

 Bjerknes (Rdsch. VII, C39) gezeigt, dass auch elek- 

 trische Wellen vom Eisen viel stärker absorbirt werden, 

 als von nicht magnetischen Metallen , so dass die 

 Magnetisirung wohl auch so raschen Oscillationen zu 

 folgen vermag. 



Herr Klemencic hat nun die Absorption elek- 

 trischer Schwingungen in Drähten nach einer anderen 

 Methode zu bestimmen unternommen. Während in den 

 früheren Versuchen ein von den Schwingungen be- 

 dingter Effect im Leiterkreise gemessen und aus seiner 

 Abnahme die Absorption bestimmt wurde, sollte nun, 

 da doch die Absorption der Energie elektrischer 

 Schwingung neben der elektromagnetischen Strahlung 

 vorzugsweise durch den Widerstand des Drahtes be- 

 stimmt wird , dieser allein und direet an der in den 

 Drähten entwickelten Wärmemenge gemessen werden. 

 An diese Versuche knüpften sich einige weitere über die 

 V erzweigungen der elektrischen Schwingungen , welche 

 nun durch die Messung der Wärmeentwickelung in ver- 

 zweigten Leitern experimentell geprüft werden konnten. 

 Und da bei diesen schnellen elektrischen Schwingungen 

 die Wärmeentwickelung hauptsächlich an der Oberfläche 

 erfolgt , hat der Verf. schliesslich noch weiter unter- 

 sucht, wie sich in diesem Falle die Grösse der Wärme- 

 ausstrahlung an der Oberfläche zu der durch die Er- 

 wärmung im Inneren veranlassten Widerstandsänderung 

 des Drahtes verhält, und welchen Werth dieses Ver- 

 hältniss beim constanten Strom annimmt. 



Auf die Versuchsanordnung bei diesen drei Versuchs- 

 reihen kann hier nicht eingegangen werden. Erwähnt 

 sei nur, dass die Erwärmungen in den zu untersuchenden 

 Drähten, welche nie mehr als 6cm lang waren und die 

 Mitte der seeundären Leitung bildeten, durch ein Thermo- 

 element (Constantan-Eisen) gemessen wurde, dessen eine 

 Löthstelle sich in unmittelbarer Nähe am Drahte befand; 

 die aus Eisen, Neusilber, Kupfer und Messing herge- 

 gestellten Drähte waren etwa 0,37 mm dick. 



Was nun die Resultate der Wärmeentwickelung be- 

 trifft, so ergaben die Versuche das Verhältniss derselben 



bei ^ rn — ! je 3 cm lang, für Schwingungen F n = 7 



Neusilber | ' D 



und für constanten Strom V = 0,46. Zwischen den- 

 selben Drähten, die 6 cm lang waren , war das Verhält- 

 niss V = 5, F = 0,41. Zwischen Neusilber und Messing, 

 je 6cm lang, war U = 1,82, V = 3,5. Zwischen Neu- 

 silber und Kupfer, je 3 cm lang, F = 4,1, V = 50,3 

 und bei 6 cm langen Drähten war F = 2,8, V = 19,5. 

 Endlich zwischen einem 6 cm langen und einem 3 cm 

 langen Kupferdraht F = 1,6 und F = 2,82. Man er- 

 sieht hieraus, dass die Wärmeentwickelung bei 

 Schwingungen in ganz anderen Verhältnissen vor sich 

 geht wie bei constantem Strom, und dass die Ergebnisse 

 die oben erwähnten früheren Beobachtungen am Eisen 

 vollkommen bestätigen. Ordnet man die Metalle nach 

 ihrer Wärmeentwickelung bei Schwingungen, so hat man 

 die Reihe: Eisen, Neusilber, Messing, Kupfer, undnume- 

 risch stellt sich dies Verhältniss = 10,5 : 1,75 : 1 : 1. 

 Doch dürfte die Zahl für das Kupfer nicht ganz cor- 

 rect sein. 



Der Widerstand, durch welchen die Wärmeent- 

 wickelung beim Durchgang elektrischer Schwingungen 

 von sehr kurzer Dauer bedingt ist, hängt also von der 

 Magnetisirbarkeit des betreffenden Drahtes und von der 

 Drahtsorte selbst ab ; von dieser aber in anderer Weise 

 als beim constanten Strom. Wendet man die von 

 Stefan berechneten Formeln auf diese Beobachtungen 



