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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 17. 



Gegentheil statt. Der Verf. hat diese Betrachtungen 

 auch für den Fall feuchter, nicht gesättigter und ge- 

 sättigter Luft durchgeführt. 



In dem zweiten Abschnitt geht derselbe dann zu 

 der eigentlichen Aufgabe: der Erklärung einer Druck- 

 schwankung, besonders einer Druckerniedrigung durch 

 Eindringen eines anderen (wärmeren) Luftstromes in 

 die ruhende Luftsäule über. Es wird dabei an- 

 genommen, dass ein Stück der Luftsäule (in einer 

 gewissen Höhe Z und von einer Höhe a) durch den 

 anderen Luftstrom ersetzt wird, ferner dass der in- 

 differente Gleichgewichtszustand bestehen bleibt, so- 

 wohl für die Reste der alten Luftsäule als auch für 

 den neuen Theil derselben, endlich dass auch die ein- 

 strömende Luft von einer Säule herrührt, welche sich 

 in indifferentem Gleichgewicht befand. Als weitere 

 Bedingung wird dann festgesetzt, dass an der oberen 

 Grenze der einströmenden Luft derselbe Druck herrscht, 

 wie in der Höhe, wo dieselbe die ruhende Luftsäule 

 durchschneidet. 



Wird endlich noch angenommen, dass beide Luft- 

 säulen gleichen Bodendruck haben, so würde an der 

 unteren Grenze eine Druckdifferenz auftreten, indem 

 dort der Druck der ruhenden Luft grösser ist, als 

 derjenige der bewegten. Nach einiger Zeit wird sich 

 dieser Unterschied dadurch ausgleichen, dass von der 

 ruhenden Luft ein Theil durch den oberen Strom 

 mitgeführt wird. Lässt man auch dann noch den 

 indifferenten Zustand in den beiden Säulen gelten, 

 so kann man aus der entstandenen Druckverringerung 

 die Höhe der eingedrungenen Luftschicht berechnen. 



Die Resultate dieser Rechnung sind in der 

 Tabelle III des Verf. niedergelegt, von welcher wir 

 einen Theil hier wiedergeben. Findet die Ver- 

 drängung in der Höhe z über dem Boden statt, ist r 

 die Differenz der Bodentemperaturen der beiden Luft- 

 säulen und » die procentische Druckerniedrigung, so 

 sind die zugehörigen Werthe des eingeschobenen 

 Stückes durch a bezeichnet: 



« = 1 n = 5 



r = 10° r — 30° r = 30° 



Der Verf. hat dieselben Rechnungen auch für 

 feuchte Luft durchgeführt. Wir verweisen hierfür 

 auf die Ürigiualabhandlung. A. Oberbeck. 



Gr. Quincke: Ueber Wirbelbewegungen bei 



Flüssigkeitsströmuugeu und staubfreie 



Räume. (Verhandlungen d. naturhist.-medic. Voreins 



zu Heidelberg, 1891, N. K., Bd. IV, S. 4fi8.) 



Eine interessante Reihe einfacher Beobachtungen 



über Bewegungen in Flüssigkeiten führten Herrn 



Quincke zur Feststellung der Thatsache, dass wenn 



kleine Theilchen fester oder flüssiger Substanz sich 



in einer Flüssigkeit bewegen , in der Umgebung 

 Wirbelbewegungen entstehen, welche ihrerseits 

 die Bewegung der kleinen Theilchen sehr erheblich 

 beeinflussen. Aus dieser Thatsache leitet Herr Quincke 

 die Erklärung anderer bekannter, und noch nicht 

 genügend aufgeklärter Erscheinungen ab, wodurch 

 diese Beobachtungen eine weitere Bedeutung erlangen, 

 so dass ihre Besprechung an dieser Stelle erwünscht 

 sein dürfte. 



Die einfache Gruuderscheinung ist folgende: Man 

 lässt ein Gemisch von Mandelöl und Chloroform vom 

 speeif. Gew. 1,02 unter Wasser aus einem Probe- 

 röhrchen mit fein ausgezogener Spitze ausfliessen, 

 wobei sich Oelcylinder mit einer Verdickung und 

 einer Oelkugel am Ende bilden. Je höher die drückende 

 Oelsäule, desto kürzer ist der Cylinder und desto 

 kleiner die Kugel, welche sieh schliesslich vom Cylin- 

 der ablöst und mit um so kleinerer Geschwindigkeit 

 zu Boden fällt, je kleiner ihr Durchmesser ist. Ist 

 dem Oel weniger Chloroform zugesetzt, so ist das 

 speeifische Gewicht geringer und die abgelösten 

 Tropfen fallen langsamer; durch einen in das Röhr- 

 chen gesteckten Kupferdraht lassen sich der Zuiluss 

 des Oeles und die Tropfenbildung regeln. 



Fallen die Oelkugeln in einem Troge aus Spiegel- 

 glas neben einen mit einer kleinen Schrotkugel be- 

 schwerten Seidenfaden, so bemerkt man, dass sie sich 

 nicht vertical, sondern in Schlangenwindungen be- 

 wegen. Die Abweichungen von der Verticalen treten 

 um so mehr hervor, je näher der Glaswand die Oel- 

 kugel herabfällt. An Oelkugeln, die mit beigemengtem 

 Wasser getrübt sind, erkennt man dabei deutlich 

 eine oscillirende Bewegung um eine horizontale , der 

 Glaswand parallele Axe. 



Aehnliche Erscheinungen beobachtet man an zwei 

 gleich grossen Oelkugeln , die man neben einander 

 gleichzeitig erzeugt. Zwei gleiche in gleiche Spitzen 

 ausgezogene Glasröhrchen steckten in einem Kork 

 am unteren Ende einer weiteren Glasröhre, die mit 

 der Mischung von Oel und Chloroform gefüllt war. 

 Durch Regulireu mit Kupferdrähten konnte man 

 gleichzeitig zwei Oelkugeln von genau gleicher Grösse 

 in Wasser herabfallen lassen, und ihr Abstand von 

 einander in verschiedener Tiefe unter den Oeffnungen 

 konnte mit dem Kathetometer gemessen werden. 



Bahn und Fallzeit wechselten mit dem Abstände 

 der Oelkugeln von einander. So z. B. ging die Fall- 

 zeit für eine Höhe von 150 mm bei Oelkugeln von 

 4,68 mm Durchmesser von 9 Secunden auf 7,2 Secuu- 

 den herab , wenn der Abstand der Kugeln unter der 

 Ausflussöffnung von „sehr klein" auf 0,72 mm ver- 

 grössert wurde. 



Schon 20 mm unter der Ausüussöffnung begannen 

 die Oelkugeln sich von einander zu entfernen , und 

 nahm der Abstand mit der Grösse des durchlaufenen 

 Weges zu, wenn der Abstand der Oelkugeln unmittel- 

 bar unter der Oeffnung sehr klein war, oder 0,72 mm 

 oder 2,7 mm betrug. Nur bei dem Abstände 0,72 

 näherten sich im unteren Theile ihrer Bahn die 

 fallenden Oelkugeln wieder einander. Zwei Oelkugeln 



