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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 18. 



richtet ist, können die beiden anderen Kräfte nach 

 aussen oder nach innen wirken. Hiernach sind 

 theoretisch die folgenden vier Fälle möglich: 



1. Cyklonale Rotation mit einwärts gerichtetem 

 Gradienten ; 



2. Cyklonale Rotation mit auswärts gerichtetem 

 Gradienten ; 



3. Anticyklonale Rotation mit auswärts gerichtetem 

 Gradienten; 



4. Anticyklonale Rotation mit einwärts gerichtetem 

 Gradienten. 



Von diesen vier Fällen ist nur der erste von Be- 

 deutung für die Vorgänge in der Natur. 



Um die Bedingungsgleichung für denselben auf- 

 zustellen , bedient sich der Verf. eines bemerkens- 

 werthen, von Möller gefundenen und hier nochmals 

 bewiesenen Satzes, durch welchen der ganze Vorgang 

 sehr anschaulich wird. Zum Verständniss dieses 

 Satzes diene folgende Betrachtung. Nimmt der Druck 

 beim Fortschreiten an der Erdoberfläche in der 

 Gradientenrichtung zu, so muss man, um von dem 

 Anfangspunkte aus zu Punkten gleichen Barometer- 

 standes zu gelangen, sich mehr und mehr über den 

 Erdboden erheben. 



Mit anderen Worten: die Isobarenfläche ist eine 

 gegen den Horizont geneigte Fläche. Bezeichnet 

 man den Neigungswinkel mit a , so ist die Gradient- 

 kraft: y = g .tg a , wo g die Beschleunigung der 

 Schwere bedeutet. Da a stets ein sehr kleiuer 

 Winkel ist, so unterscheidet sich die Gradientkraft 

 nur sehr wenig von der Beschleunigung der Schwere 

 (g.sina) für eine Masse auf der als fest gedachten, 

 geneigten Ebene. Der Neigungswinkel K wird aus 

 der Gleichung: 



bi— bo 13,6 



face — — 



111111 Q 



berechnet, wo b y und 6 2 die Barometerstände zweier 

 Orte siud, welche auf dem Gradienten in der Ent- 

 fernung eines Meridiaugrades liegen und Q die Masse 

 der Luft in einem Cubikmeter bedeutet. Die Be- 

 dingungsgleichung für einen centrirten Wirbel lautet 

 hiernach: 



g Ji/u = — + Kv. 



Hierin ist v die Windgeschwindigkeit, r der Radius 

 der Bahn ; 



K — -^ sinfp = 0,0001458 sintp, 



wo T die Umdrehungszeit der Erde, (p die geo- 

 graphische Breite ist. Da nach dieser Gleichung 

 eine bestimmte Beziehung bei centrirten Wirbeln 

 zwischen dem Gradienten und der Windstärke be- 

 steht, so bezeichnet der Verf. die zu einem bestimmten 

 Gradienten gehörende Geschwindigkeit als „kritische" 

 und als „kritischen Gradienten" die zu einer ge- 

 gebenen Geschwindigkeit gehörende Druckänderung. 

 Die Berechnung kritischer Geschwindigkeiten mit Be- 

 nutzung der Druckvertheilung beobachteter Cykloneu 



giebt Werthe , welche sich gut den entsprechenden 

 Werthen der Windgeschwindigkeit anpassen. Nur 

 in der Nähe der Centren würde man für eine mittlere 

 Windgeschwindigkeit viel zu grosse Werthe des 

 Gradienten erhalten. 



Hiernach darf man annehmen, dass — wenigstens 

 von einer gewissen Entfernung vom Centrum an — 

 centrirte Wirbel häufig an der Erdoberfläche auf- 

 treten. Wenn man weiter fragt, ob diese Wirbel- 

 form sich auch in höhere Schichten der Cyklone er- 

 streckt, so lässt eine eingehendere Betrachtung dies 

 als wenig wahrscheinlich erscheinen. Es ist vielmehr 

 anzunehmen, dass, wenn die oben angegebene Be- 

 dingungsgleichung für eine gewisse Horizontalebene, 

 welche man sich durch die Cyklone gelegt denken 

 kann, erfüllt ist, dass dann oberhalb derselben die 

 linke Seite der Gleichung kleiner ist, als die rechte 

 und unterhalb jener Ebene das Entgegengesetzte 

 stattfindet. Mit anderen Worten: Oberhalb der ge- 

 nannten Ebene sind die Isobarenflächen weniger ge- 

 neigt, als die kritischen Flächen, und es existirt dort 

 eine nach aussen gerichtete Luftbewegung. Unter- 

 halb jeuer Ebene verhält sich die Sache umgekehrt. 



Nahezu centrirte Wirbel sind die Tornados und 

 Tromben, wie auch schon Ferrel angenommen hat. 

 Doch hält der Verf. die Existenz eines starken , ver- 

 ticalen Stromes im Centrum des Wirbels für unwahr- 

 scheinlich, im Gegensatz zu Ferrel, welcher einen 

 aufsteigenden Strom, und im Gegensatz zu Faye, 

 welcher einen absteigenden Strom annimmt. 



A. Oberbeck. 



H. Hertz: Ueber die mechani sehen Wirkungen 

 elektrischer Drahtwellen. (Annalen .1. Physik, 

 1891, N. F., Bd. XLII, S. 407.) 



Nachdem die wellenförmige Fortpflanzung der 

 Elektricität sowohl in Drähten wie in dem freien 

 Räume durch die schönen Versuche von Herrn Hertz 

 und seiner Nachfolger sicher festgestellt war, musste 

 es im hohen Grade wünschenswerth erscheinen, Mittel 

 zum Nachweise dieser Wellen zu besitzen, welche 

 nicht bloss qualitative, sondern auch quantitative 

 Bestimmungen gestatten. Ein solches Mittel hatten 

 bereits die Herren Rubens und Ritter in den Wärme- 

 wirkungen der Wellen gefunden und erfolgreich für 

 diesen Zweck verwendet (Rdsch. V, 396). Ein ein- 

 facheres Mittel boten die mechanischen Wirkungen 

 der Elektricität, die durch diese veranlassten Anzie- 

 hungen und Abstossungen, welche ausserdem den 

 Vorzug hatten, dass sie möglicher Weise das Vor- 

 handensein der magnetischen Kraft neben dem der 

 elektrischen nachweisen könnten, während alle bis- 

 herigen Beobachtungen der elektrischen Wellen nur 

 die elektrische Kraft hatten erkennen lassen ; die 

 gleichzeitig in den Knoten vorhandenen magnetischen 

 Wellen waren bisher stets nur theoretisch erschlossen. 

 Herr Hertz unternahm es daher, die mechanischen 

 Wirkungen der elektrischen Wellen experimentell zu 

 untersuchen , und wollte in erster Reihe die Beob- 



