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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 20. 



einen elektrischen Funken oder durch Belichtung die . 

 nothwendige Energie wieder giebt, so können sie die- 

 selbe wieder ausgeben, wenn man sie erhitzt. Von dem 

 Augenblicke an, wo man die Körper bei constauter 

 Temperatur der Lichtwirkung aussetzt, strahlen sie 

 Licht aus, das nach kürzerer oder längerer Zeit auf- 

 hört merklich zu sein und erlischt. Wenn man nun den 

 Körper stärker erwärmt, auf einen Grad, den man dann 

 constant erhält, so wird der Körper wieder leuchtend 

 und ei lischt nach einiger Zeit; steigert mau die 

 Temperatur auf einen noch höheren Grad, so kann der 

 Körper eine neue. Menge Licht ausstrahlen, und so fort, 

 bis der ganze Lichtvorrath erschöpft ist. Wir sehen 

 also, dass für eine bestimmte Temperatur einerseits ein 

 mehr oder weniger schneller Verlust, von Energie durch 

 Lichtstrahlung erfolgt und andererseits ein Theil der 

 Energie im latenten Zustande im Körper zurückbleibt, 

 um dann bei einer höheren Temperatur ausgestrahlt 

 zu werden. Dieser latente Theil von Energie bleibt im 

 Körper aufgespeichert, so lange die Temperatur die 

 gleiche oder niedriger ist als die, bei welcher er zurück- 

 geblieben war. 



Die bellen Banden der unter dem Einfluss der Wärme 

 ausgestrahlten Spectra sind dieselben wie die im Phos- 

 phoroskop beobachteten , aber sie erscheinen mit ver- 

 schiedenen relativen Intensitäten. Am interessantesteu j 

 unter den durch die Wärme veranlassten Phosphorescenz- 

 erscheinuugen ist die unbeschränkte Aufspeicherung 

 eines Theiles der Energie, welche die Körper absorbirt 

 haben , und den sie nur ausstrahlen , wenn sie stärker j 

 erwärmt werden. Durch welchen Mechanismus wird 

 diese Energie ohne merklichen Verlust erhalten? Existirt 

 hier ein besonderer Zustand der Materie ähnlich dem mag- 

 netisirter Körper, oder wird der Verlust der Energie 

 beständig compensirt? Diese Fragen werden nur durch 

 weitere Untersuchungen aufgeklärt werden können. 



G. Goure de Villemontee : W i r k u n g e n d e s i s o 1 i r e n - 

 den Mediums auf diePotential-Ausgleicher, 

 welche auf das Ausfliessen von Flüssig- 

 keiten basirt sind. (Journal Je Physique, 1891, 

 Ser. 2, T. X, p. 76.) 



Wenn eine leitende Flüssigkeit tropfenweise durch 

 ein isobrendes Medium fällt, dann sind zwei Fälle mög- 

 lich: entweder kann sich zwischen dem Leiter uud dem 

 Isolator keine Potentialdiflerenz entwickeln, oder es 

 wird, nach Maxwell's jetzt ziemlich allgemein accep- 

 tirter Ansicht, sich ein Potentialunterschied herstellen. 

 Denkt man sich nun die leitende Flüssigkeit aus einer 

 Bohre an beiden Enden ausfliessen uud zwar an jedem 

 Ende in einem anderen isolirenden Medium, so wird die 

 Potentialdiflerenz d — J-JL -\- L/J» (wo L der Leiter 

 und J der Isolator ist) gleich Null sein, wenn die erste 

 Auffassung richtig, und sie wird einen bestimmten Werth 

 haben bei der Gültigkeit der zweiten Annahme. Diese 

 principiell wichtige Frage, ob nämlich sich zwischen 

 dem fallenden Tropfen einer leitenden Flüssigkeit uud 

 der Luft eine Potentialdiflerenz entwickele, hat Verf. 

 der experimentellen Prüfung in dem physikalischen 

 Laboratorium der Eoole Normale superieure unter- 

 zogen. 



Er bediente sich hierfür zweier Methoden, von denen 

 hier nur die zweite kurz beschrieben werden soll. Zwei 

 gleiche Gefässe enthielten gleiche Mengen derselben 

 reinen Lösung eines Metallsalzes, in welche Elektroden 

 aus demselben galvanisch hergestellten , reinen Metall, 

 welches die Lösung als Salz enthielt, tauchten; die 

 Elektroden waren durch Drähte gleichen Metalles mit 

 einem Capillarelektrometer verbunden. Aus jedem Ge- 



fässe führte eine unten ausgezogene Glasröhre, aus 

 welcher nach Oeffnen eines Glashahns die Lösung in 

 einem dünneu Strahl ausfioss, der etwa 4 cm unter der 

 Spitze sich in Tropfen auflöste. Die Spitzen der Glas- 

 röhren steckten im Centrum der oberen engeren Oeft'uuug 

 von je einem abgestumpften Hohlkegel aus demselben 

 Metall , wie die Elektroden und das Salz , so dass die 

 Tropfenbildung in der Axe der Trichter erfolgte. Die 

 beiden Trichter waren durch Drähte desselben Metalles 

 mit den Enden eines Drahtes verbunden, der als Neben- 

 schluss zum Kreise einer Constanten Kette verwendet 

 werden konnte. Die beiden Trichter befanden sich 

 innerhalb zweier Glockeu , in denen man Luft oder 

 andere Gase dem Versuche unterziehen konnte. Eine 

 Reihe von Fehlerquellen, welche diese Versuche leicht 

 stören könnten, wurden sorgfältig vermieden. 



Die Versuche wurden nun in der Weise gemacht, 

 dass zunächst die Potentialdifferenz Null nachgewiesen 

 wurde, wenn in beiden Glockeu, bezw. Trichtern Luft 

 sich befand, die Tropfen also beiderseits durch dasselbe 

 Gas fielen. Hierauf wurden in die eine Glocke statt der 

 Luft Mischungen aus Luft mit bis 99 Proc. steigenden 

 Mengen von C0 2 gebracht; s< dann wurden auch dem 

 Inhalt der anderen Glocke bis zu 99 Proc. wachsende 

 Mengen C0 2 zugesetzt und schliesslich die C0 2 in der 

 zweiten Glocke vermindert. Iu einer besonderen Ver- 

 suchsreihe wurde auf der einen Seite der Druck ver- 

 mindert, während er auf der anderen St ite normal blieb. 



Die Messungen ergaben nun eine Differenz d = 0, 

 wenn die Flüssigkeitstropfen sich beiderseits iu Luft, 

 oder einerseits in Luft, andererseits in Luft mit C0 2 , 

 die aber 50 Proc. nicht überstieg , oder drittens , wenn 

 sie beiderseits in C0 2 sich bildeten. Die Differenz war 

 negativ, wenn das Ausfliessen an der mit der Spitze des 

 Elektrometers verbundenen Seite (wir nennen sie die 

 linke) in einer Mischung von Luft und C0 2 und auf 

 der rechten Seite in Luft erfolgte, sobald links die C0 2 

 50 Proc. bis 99 Proc. betrug; mit steigendem CÜ 2 -Procent 

 wuchs der Werth von d bis — 0,137 V. War links reine 

 CO., und rechts ein Gemisch von Luft mit C0 2 im 

 Trichter, so wurde d wieder kleiner mit zunehmender 

 CO.,. Die Potentialdiflerenz d wurde schliesslich positiv, 

 wenn rechts unter dem Trichter reine C0 2 und links 

 ein Gemisch aus Luft und C0 2 sich befaud. Druck- 

 unterschiede der Gase, in denen das Ausfliessen statt- 

 fand, hatten auf die Differenz d keinen Einfluss, wenn 

 dieser Unterschied 550 mm nicht überstieg. 



Die Versuche haben somit ergeben, dass die Symmetrie 

 des Apparates gestört wird , wenn an der einen Seite 

 die Luft durch Kohlensäure ersetzt wird, dass also das 

 isolireude Medium eine eigene , von der Natur des 

 Mediums abhängige Wirkung ausübt, entsprechend der 

 Max w ell'schen Theorie; es scheint bei der Berührung 

 der Flüssigkeit mit dem isolirenden Medium eine 

 Potentialdiflerenz sich zu entwickeln. 



Lellmann uud Gross: Ueber die Affinitätsgrössen 



der Basen. Erste Abhandlung. (Liebig's Annalen 



der Chemie, 1890, Bd. CCLX, S. 269.) 



Um die Affinitätsgrösse einer Reihe organischer Basen 



zu ermitteln, schlägt Herr Lellmann folgenden Weg 



ein. Er fügt moleculare Mengen derselben in Form 



ihrer Chlorhydrate zu einer bestimmten Quantität einer 



Lösung des freieu Dimethylamidoazobenzols (Buttergelbs) 



in verdünntem Weingeist. Letztere ist gelb gefärbt und 



lässt alle grünen Strahlen des Spectrums durch. Tritt 



sie nun aber in Wechselwirkung mit dem Chlorhydrat 



einer jener Basen , so wird das Buttergelb aus diesem 



eine grössere oder geringere Menge der Base verdrängen 



