396 



Naturwissenschaftliche Kund schau. 



No. 31. 



Raumes mit dem Glase des Gefässes in allen Fällen 

 einen constanten Randwinkel von ungefähr 150° macht" 

 und diese Constanz des Randwinkels charakterisirt die 

 Form des todten Raumes als ein Capillaritätsphäuo- 

 men. Da dieses sich an der Oberfläche des Chlorofbrm- 

 nebels einstellt, liefert es einen Beweis dafür, dass 

 Emulsionen einen besonderen Capillaritätscoefficienten, 

 also eine besondere mittlere Oberflächenspannung be- 

 sitzen , eine physikalisch interessante Thatsache , die 

 man zwar aus einigen Eigenschaften der Emulsionen 

 a priori hätte erschliessen können , die aber nun deut- 

 lich zur Beobachtung gelangt ist wegen der ungewöhn- 

 lich günstigen Bedingungen , dass die Emulsion ausser- 

 ordentlich fein, sehr scharf begrenzt und nur sehr 

 wenig schwerer als die darüber stehende klare Flüssig- 

 keit ist. Die Form des todten Raumes ist, wie Herr 

 Budde weiter ausführt, eine rein statische Gleich- 

 gewichtserscheinung, welche durch die Gegenwirkung 

 von Schwere und Capillarität hervorgerufen ist; sie 

 kann nicht als Beleg für seine specifische Natur be- 

 trachtet und zu Schlüssen auf die Entstehung desselben 

 verwendet werden. 



Die Entstehung des todten Raumes erklärt Herr 

 Budde vielmehr in folgender Weise: Die Reaction 

 zwischen Soda und Chloralhydrat geht in der ganzen 

 Flüssigkeit in gleicher Weise vor sich, auch in 

 der klaren Schicht. Das sich bildende Chloroform löst 

 sich zunächst in der Flüssigkeit und scheidet sich dann, 

 nachdem Uebersättigung eingetreten , in Form feiner 

 Tröpfchen aus. Aus den Schichten an der Oberfläche 

 verdunstet aber das Chloroform , während es in den 

 tiefer gelegenen Schichten die Emulsion bildet. Ganz 

 nahe unter der Oberfläche wird das Chloroform durch 

 Diffusion nach oben und Verdunstung fortgeschafft, die 

 Flüssigkeit bleibt also klar bis zu der Stelle, wo durch 

 Neubildung und Diffusion von unten ebenso viel Chloro- 

 iorm hinzukommt, als abgeführt wird; unterhalb dieser 

 Grenze ist die Zufuhr schneller als die Abfuhr, ober- 

 halb derselben die Abfuhr des Chloroform schneller als 

 die Zufuhr. Daher entsteht der todte Raum, dessen Ge- 

 stillt dann durch die Capillarität bedingt wird. Die 

 Schwere übt auf die Entstehung des todten Raumes 

 kaum einen Einfluss. 



Zur Stütze dieser Auflassung werden Versuche an- 

 geführt, in denen aus dem todten Raum klare Flüssig- 

 keit in eine Capillare abgesogen und mit der klaren 

 Flüssigkeit verglichen wurde, welche man durch Filtra- 

 tion der Emulsion gewonnen hatte ; es zeigte sich , dass 

 die filtrirte Flüssigkeit ebenso schnell, zuweilen sogar 

 schneller reagirte, als die aus dem todten Raum ent- 

 nommene ; die letztere hätte aber viel schneller reagiren 

 müssen, wenn sie nicht durch Verdunstung ihre reagi- 

 renden Substanzen verloren hätte. — Rührt man ferner 

 ein Gemisch, in dem die Reaction begonnen hat, um, 

 bis der todte Raum verschwunden ist, so sieht man 

 denselben schon nach einer Minute wieder erscheinen. 

 Dies spricht dagegen, dass die Schwere sich an der Bil- 

 dung des todten Raumes betheiligt, da die Chloroform- 

 tröpfchen unmöglich in einer Minute V 2 mm fallen 

 können. Andererseits spricht die Thatsache , dass in 

 einer mit Chloroformdampf gesättigten Atmosphäre der 

 todte Raum sich nicht bildet , ganz entschieden dafür, 

 dass er durch die Verdunstung des Chloroform aus 

 der oberflächlichsten Flüssigkeitsschicht entsteht. In wel- 

 cher Weise Herr Budde die theoretischen Einwände, 

 welche Liebrei ch gegen diese Deutung seiner Versuche 

 vorgebracht hat, zu widerlegen sucht, ist im Original 

 nachzulesen. 



J. Thoulet: Ueber die Diffusion des süssen 

 Wassers in Meerwasser. (Compt. renJ. 1891, 

 T. CXII, p. 1068.) 

 Zur Untersuchung der Diffusion von süssem Wasser 

 in Meerwasser hat Herr Thoulet am 1. December 1890- 

 folgenden Versuch angestellt: In ein cylindrisches Ge- 

 fäss von 600 cm 3 , das in Abtheilungen von gleicher 

 Höhe und gleichem Rauminhalt getheilt war, goss er 

 300cm 3 Meerwasser, das bis zur Dichte von 1,0G46 ein- 

 gedampft war. Auf die Oberfläche legte er 6 Wachs- 

 kügelchen, die durch Quarzpulver in verschiedener Weise 

 beschwert waren , so dass ihre specifischen Gewichte 

 zwischen dem des salzigen und dem des mit einem gleichen 

 Volumen süssen Wassers gemischten lagen. Dann wurden 

 vorsichtig 300 cm 3 süssen Wassers darüber geschichtet, 

 das Gefäss verschlossen in einen geschlossenen Glas- 

 kasten gestellt, in dem sich ein Maximum- und Minimum 

 thermometer und etwas ungelöschter Kalk zum Aus- 

 trocknen der Luft befanden. Ueber das Ganze war ein 

 mit einem Fenster versehener Holzkasten, der mit Stroh- 

 geflecht gepolstert war, gedeckt. Die Kugeln verliessen 

 bald ihren Ort, die einen stiegen in die Höhe, die 

 anderen sanken nieder, in dem Grade als die Diffusion 

 der beiden Flüssigkeiten vor sich ging. In bekannten 

 Zeitintervallen notirte man die Lage einer jeden Kugel 

 und zeichnete ihre Curven ; ebenso wurde die Tempe- 

 ratur gemessen. Die Diffusion ging so langsam von 

 statten , dass nach den fünfmonatlichen Beobachtungen 

 18 Monate erforderlich sein werden , damit alle Kugeln 

 bis zum Boden gesunken oder zur Oberfläche aufge- 

 stiegen sein werden. 



Der Hauptzweck des Versuches war, die grosse 

 Langsamkeit der Diffusion festzustellen. Aus der Ver- 

 gleichung der Curven der Kugeln glaubt jedoch Herr 

 Thoulet noch folgende Schlüsse ableiten zu können: 

 Das süsse Wasser scheint in die Salzlösung einzudringen, 

 indem sich seine Molecüle zwischen die Salzmolecüle 

 lagern; dabei schreiten sie in der Weise vorwärts, dass 

 zu jeder Zeit die Menge süssen Wassers in jedem hori- 

 zontalen Querschnitt die gleiche ist, woraus folgt, „dass 

 die Geschwindigkeit der elementaren Diffusion dieselbe 

 ist , welches auch der Salzgehalt der Lösung sei. — Die 

 Geschwindigkeit der Diffusion oder des Eindringens des 

 süssen Wassers in das Salzwasser verlangsamt sich mit 

 der Zeit, d. h. in dem Maasse als das Intervall zwischen 

 zwei Salzmolecülen und das Volumen der salzigen 

 Flüssigkeit, deren Dichte durch das Eindringen des 

 süssen Wassers sich vermindern muss , bedeutender 

 werden". 



E 



Dreehsel: Ueber die Bildung von Harnstoff 

 aus Eiweiss. (Berichte der deutsch, ehem. Gesellsch. 

 1890, Bd. XXIII, S. 3096 ) 

 Siegfried: Zur Kenntniss der Spaltungspro- 

 ductederEiweisskörper. (Ebenda, 1891, Bd. XXIV, 

 S. 418.) 

 Schulze und E. Steiger: Ueber einen neueu 

 stickstoffhaltigen Bestandtheil der Keim- 

 linge von Lupinus luteus. (Ebenda, 1886, Bd. XIX, 

 S. 1177.) 

 Schulze: Ueber die Bildung stickstoffhaltiger 

 organischer Basen beim Eiweisszerfall im 

 Pflanzenorganismus. (Ebenda, 1891, Bd. XXIV, 

 S. 1098.) 

 Die Frage nach der Entstehung des Harnstoffes aus 

 den Eiweisskörperu, deren Stickstoffgehalt ja zum gröss- 

 ten Theil in dieser Form aus dem Körper abgeschieden 

 wird, ist schon Gegenstand vielfacher Untersuchung ge- 

 wesen. In Erwägung der Thatsache, dass der Stofl- 



31 



B. 



E 



