Nr. 44. 1901. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XVI. Jahrg. 559 



nur sagen, dafs ein Elektron etwa 10~ 10 (1/10 

 Milliarden) elektrostatische Einheiten enthält. 

 Der Werth dieser Zahl wäre ein sehr problematischer, 

 wenn nicht eine ganze Reihe anderer, von der skiz- 

 zirten gänzlich verschiedener Methoden, auf die zuru- 

 theil noch später einzugehen sein wird, zu ganz ähn- 

 lichen Werthen geführt hätte. 



Während so dargethan wurde , dafs die beobach- 

 teten Erscheinungen mit der Annahme schwingender 

 Ionenladungen der Größenordnung nach verträglich 

 waren, erschienen unabhängig von einander zwei Ar- 

 beiten, durch die die elektromagnetische Lichttheorie 

 zum vollendeten Gebäude wurde. Von diesen Arbeiten 

 beschäftigt sich die eine, von H. v. Helmholtz 1 ) 

 herrührend, nur mit der speciellen Frage der Farben- 

 zerstreuung in absorbirenden Medien; die andere, 

 deren Verf. H. A. Lorentz 2 ) ist, geht bedeutend 

 weiter. Hier wird gezeigt, wie man durch die An- 

 nahme mitschwingender, geladener Theilchen in den 

 lichtdurchlässigen Körpern auch alle Schwierigkeiten 

 aus dem Wege räumt, die sich einer genügenden 

 Erklärung der Lichtfortpflanzung in bewegten Kör- 

 pern , z. B. der Aberration des Sternenlichts, ent- 

 gegenstellten. Die Lorentz sehe Theorie läfst die 

 Max well sehen Gleichungen für den freien Aether 

 unverändert bestehen. Ein materieller Körper be- 

 einflufst die optischen wie die elektrischen Vorgänge 

 nur durch die in ihm vorhandenen, beweglichen La- 

 dungen , während in dem die Zwischenräume erfül- 

 lenden Aether alles unverändert bleibt. Eine „Di- 

 elektricitätsconstante", wie bei Maxwell, giebt es 

 also als Grundbegriff bei Lorentz nicht mehr. Sie 

 wird hier zu einem abgeleiteten Begriff; und man 

 sieht auch unmittelbar, dafs sie für schnelle Schwin- 

 gungen , bei denen die Trägheit der schwingenden 

 Ladungen in Betracht kommt, gar keine Bedeutung 

 mehr hat. Dasselbe gilt mutatis mutandis auch für 

 die Magnetisirungsconstante. 



Es hätte bei der Leichtigkeit, mit der die Lo- 

 rentz sehe Theorie allein schon die Dispersions- und 

 Aberrationserscheinungen erklärt, kaum noch eines 

 directen Beweises ihrer Richtigkeit bedurft. Gleich- 

 wohl sollte auch dieser nicht ausbleiben. 



Im Jahre 1896 entdeckte ein Schüler Lorentz', 

 P. Zeernan 3 ), eine Erscheinung, deren Existenz schon 

 Faraday (1862) vergeblich gesucht hatte: 



Bringt man einen leuchtenden Dampf, etwa eine 

 Na-Flamme, in ein starkes Magnetfeld, so zeigen die 

 Spectrallinien des Dampfes eigenthümliche Verände- 

 rungen, je nach der Sehrichtung im wesentlichen in 

 einer Verdoppelung oder Verdreifachung bestehend, 

 Aenderungen, die sich aufgrund der Lorentzschen 

 Theorie völlig voraussagen lassen. 



Das Zeeman sehe Phänomen erlaubte es ferner, 

 die mit den schwingenden Ladungen verbundene, 

 träge Masse zu bestimmen ; und da ergab sich ein 



l ) Wied. Ann. 48, 389, 1893. 



°) Arcb. n6erl. 25. In Buchform : Leiden , E. J. 

 Brill. 1892. 



3 ) Verh. Berl. Physik. Ges. 15, 128, 1896. 



Resultat, das ein wenig frappant ist: das schwin- 

 gende Elektron ist stets negativ geladen, 

 während das positive festliegt, das Ver- 

 hältnis von Ladung zur Masse beträgt 

 17 Millionen E. M. E. x ) pro Gramm; da nun 

 ein Gramm Wasserstoff, d. h. eine Grammvalenz nur 

 9650 E. M. E. enthält , so folgt daraus , dafs die mit 

 dem schwingenden Elektron verbundene Masse nur 

 etwa den zweitausendsten Theil eines Wasserstoff- 

 atoms beträgt. Die anfänglich meist stillschweigend 

 eingeführte Annahme, dafs das ganze Ion, d. h. 

 chemisches Atom plus Valenzladung, schwinge, mufs 

 also fallen gelassen werden ; wir müssen vermuthen, 

 dafs die Ladung, ebenso wie bei der elektrolytischen 

 Ausscheidung an den Elektroden einer Zersetzungs- 

 zelle, so auch im lichtemittirenden Molekül eine 

 selbständige Beweglichkeit hat, und dafs die beim 

 Zeeman-Phänomen in Betracht kommende 

 Masse eben die des Elektrons selbst ist. 



Damit wären wir dann zu einer Anschauung ge- 

 langt, die sich nahezu mit der alten Web er sehen An- 

 nahme deckt, mit dem wichtigen Unterschiede 

 allerdings, dafs an Stelle der unmittelbaren Fern- 

 wirkung die vermittelte, durch den Aether 

 fortgepflanzte Wirkung getreten ist, und 

 dafs wir jetzt eine ganz bestimmte zahlen - 

 mäfsige Vorstellung von der Gröfse der 

 elektrischen Atome besitzen. Und noch ein 

 Unterschied gegen Weber mufs hier hervorgehoben 

 werden. Weber nahm auf gut Glück hin in seinen 

 theoretischen Betrachtungen stets die positiven Theil- 

 chen als die frei beweglichen an; wir haben jetzt 

 aufgrund des Zeeman- Effectes stets den nega- 

 tiven diese Stellung einzuräumen. Es hat sich er- 

 geben, dafs auch bei allen sonstigen Phänomenen bei 

 denen die Elektronen in Betracht kommen und von 

 denen wir noch einige nachher werden kennen lernen, 

 stets das negative Elektron als frei beweg- 

 lich auftritt. Man wird hier geradezu vor die 

 Alternative gestellt, ob man nicht den alten Streit 

 der dualistischen und der unitarischen Elektricitäts- 

 theorie aufgrund der beobachteten Eigenschaften 

 der Elektronen zugunsten der letzteren entscheiden 

 solle. In der That würde man mit Annahme blofs 

 einer Elektronenart die Beobachtungen auch dar- 

 stellen können und hätte damit ohne weiteres die 

 merkwürdige Thatsache erklärt, dafs man bisher 

 immer blofs negative Elektronen beobachten konnte, 

 niemals aber positive ; doch mufs die Entscheidung 

 über diesen Punkt der Zukunft überlassen bleiben. 

 (Schlufs folgt.) 



M. Raciborski: Ueber dieVerzweigung. (An- 



nales du Jardin Botanique de Buitenzorg 1901. 2 e ser., 



vol. II, p. 1—67.) 



So verschieden auch die Art der Verzweigung im 



Pflanzenreiche ist, so ist sie doch für jede Species 



im allgemeinen eine bestimmte. Zwar kann man bei 



verschiedenen Exemplaren derselben Art kleinere 



') Abkürzung für: Elektromagnetische Einheiten. 



