668 XVI. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1901. Nr. 52. 



zwingt indessen dazu, diese Ansicht zu revidiren. Sind 

 in (erwärmten) Körpern , wie solches durch die Z e e - 

 man sehe Entdeckung so wahrscheinlich gemacht wird, 

 elektrische Massen vorhanden , die sich in geschlossenen 

 Bahnen bewegen, so existiren in ihnen auch magnetische 

 Felder mit Symmetrieverhältnissen, die mit den Symme- 

 trien der Molecüle zusammenfallen müssen, und es ist 

 kein Grund einzusehen, warum nicht Krystalle gewisser 

 Gruppen durch sie permanente magnetische Momente 

 erhalten sollten , die sich dann durch Temperaturände- 

 rung oder durch Deformation ändern müfsten. Und da 

 aus den Vorgängen der Piezoelektricität erhellt, dafs 

 durch Deformationen endlicher Krystallpräparate auch 

 solche Molecüle, die ursprünglich kein elektrisches Mo- 

 ment besitzen können, dergleichen erhalten, so ergieht 

 sich die AVahrscheinlichkeit dafür , dafs auch gewisse 

 Krystallgruppen, die bei dem gewöhnlichen Zustande all- 

 seitig gleichen Druckes kein magnetisches Moment zeigen 

 können , ein solches durch geeignete Deformationen an- 

 nehmen möchten. Die Elektronentheorie nöthigt also 

 dazu, Pyro- und Piezomagnetismus als vorhanden anzu- 

 sehen und die Ergebnifslosigkeit der bisherigen Beob- 

 achtungen nur dahin zu deuten, dafs die Vorgänge zu 

 ihrem Nachweis feinere Mittel erfordern, als bisher da- 

 für in Bewegung gesetzt worden sind. Von dem Stand- 

 punkte dieser Theorie aus gewinnt somit nicht allein das 

 Problem des Nachweises jener Wirkungen gröfsere Be- 

 deutung, es hat auch schon die Festlegung einer oberen 

 Grenze, welche sie jedenfalls nicht erreichen, ein ge- 

 wisses Interesse." 



Von diesen Betrachtungen ausgehend, hat Herr 

 Voigt seit einiger Zeit über die magnetische Erregung 

 einiger Krystalle Versuche ausgeführt, von denen an 

 dieser Stelle nur die erzielten, im wesentlichen nur obere 

 Grenzwerthe darstellenden Resultate registrirt werden 

 sollen. Die pyromagnetische Erregung wurde gemessen 

 am Dolomit von Traversalla , dessen Volumeinheit das 

 magnetische Moment von 1,6 . 10 -8 (g, cm, sec) jeden- 

 falls nicht übersteigt; dieses Moment ist mindestens 2000 

 Millionen mal kleiner als das vom Verf. früher bestimmte 

 elektrische Moment des Turmalins bei Zimmertemperatur 

 (33 g, cm , sec). Ferner wurde der Pyromagnetismus 

 am Apatit aus Canada gemessen und pro Volumeinheit 

 ein magnetisches Moment von 0,6 . 10 — 6 (g , cm , sec) ge- 

 funden , was dem 55-milliontel Theil des permanenten 

 elektrischen Momentes des Turmalins gleich kommt. 



Der Piezomagnetismus wurde an Bergkrystall aus 

 brasilischem Geschiebe und am Pyrit aus Elba unter- 

 sucht. Ersterer gab bei einer Belastung mit 170 kg eine 

 Polstärke kleiner als 17 . 10 — 8 (g, cm, sec), oder die 

 gemessene piezomagnetische Erregung war jedenfalls 

 mindestens 60 Millionen mal schwächer als die corre- 

 spondirende piezoelektrische. Für den Pyrit ergab sich 

 der Werth kleiner als 6 . 10 -10 (g, cm, sec). 



Franz Streintz: lieber die elektrische Leitfähig- 

 keit einiger Metall - Oxyde und -Sulfide. 

 (Vorläufige Mittheilung.) (Wiener akademischer An- 

 zeiger 1901, S. 171—177.) 



Ob die Oxyde und Sulfide der Metalle zu den me- 

 tallischen oder elektrolytischen Leitern zu rechnen sind, 

 wollte Herr Streintz durch eine experimentelle Unter- 

 suchung ihrer Leitfähigkeit ermitteln, bei welcher zu- 

 nächst der etwaige Einfluls des physikalischen Zustandes 

 dieser Metallverbindungen eliminirt werden mufste. Da 

 diese Stoffe meist Pulver bilden, wurde die Leitfähigkeit 

 pul verförmiger Elemente (Platinmohr, amorphe Kohle 

 und Graphit) mit derjenigen derselben Körper im festen 

 Zustande verglichen (s. Rdsch. 1900, XV, 630). Hierbei 

 gelang es, die Pulver so fest zu pressen, dafs sie sich 

 inbezug auf den Temperaturcoefficienten der Leitfähig- 

 keit von den festen Stoffen nicht mehr unterschieden ; 



die Vorbedingung für das Studium der Metallverbin- 

 dungen war somit erfüllt. 



Das reiche, für die Untersuchung zur Verfügung 

 stehende Material wurde in zwei Gruppen geschieden : 

 in Leiter und in Nichtleiter. „Dabei stellte sich heraus, 

 dafs alle hellen (weifsen, gelben, grauen, rothen) Pulver 

 bei normaler Temperatur die Elektricität nicht leiten ; 

 damit ist einer Forderung der elektromagnetischen Licht- 

 theorie entsprochen." Aber auch viele dunkelfarbige 

 (schwarze , braune , dunkelgraue) Pulver waren Nicht- 

 leiter, so CuO, Ni s 31 Mo 2 3 , Co 2 3 , Fe 3 0„, U 3 8 , CoS, 

 MnS, Sb 2 S 3 ; die Zahl der Leiter unter den Oxyden und 

 Sulfiden blieb daher eine ziemlich beschränkte; es ge- 

 hören ihr an: Pb0 2 , Mn0 2 , CdO, CuS, Cu s S, MoS , 

 PbS, Ag 2 S, NiS(?), HgS. Die Untersuchung wurde in 

 derselben Weise geführt, wie sie für die Pulver in An- 

 wendung gekommen war. 



Auf quantitative Angaben über die Leitfähigkeit ist 

 Verf. in seiner Mittheilung nicht eingegangen; er er- 

 wähnt nur kurz , dafs das Bleisuperoxyd unter den 

 genannten Körpern das weitaus beste Leitvermögen (un- 

 gefähr '/ 3 von dem des Quecksilbers) besitzt. Der Tem- 

 peraturcoefficient von Pb 2 ist positiv, aber kleiner als 

 der der reinen Metalle. Bedeutend schlechter leitet 

 Mn0 2 ; es rangirt unter die besser leitenden elektro- 

 lytischen Lösungen und sein Temperatureoefficient ist 

 negativ. Alle niedrigeren Oxydationsstufen des Bleis 

 und Mangans sind Nichtleiter. Die beiden Schwefel- 

 kupfer leiten gut und besitzen einen kleinen, meist 

 positiven Temperaturcoefficienten; CuS leitet aber etwa 

 zehnmal besser als Cu«S. Diese Thatsachen führen auf 

 die Vermuthung, „dafs die Leitfähigkeit einer Metall- 

 verbindung um so besser wird, je gröfser der Antheil 

 des Metalloids im Molecül ist"; eine weitere Bestätigung 

 dieser Regel steht jedoch noch aus. 



Sowohl das amorphe Silbersulfid als auch der kry- 

 stallinische Silberglanz (Ag 2 S) zeigen Leitvermögen, die 

 bei Zimmertemperatur noch nach Zehntausendstel zählen, 

 bei — 80° aber nicht mehr nachzuweisen sind. Um das 

 Verhalten bei höheren Temperaturen zu untersuchen, 

 mufsten durch hohe Drucke cylindrische Stifte herge- 

 stellt werden, wobei sich die merkwürdige Regel ergab, 

 „dafs nur die Pulver von Leitern gut zusammenhängende 

 Cylinder von metallischem Glanz und metallischer Härte 

 bildeten, während die Pulver von Nichtleitern weder 

 Glanz erhielten , noch in Stiftform zu pressen waren". 

 Ein Stift aus amorphem Ag 2 S, dessen Aussehen polirtem 

 Stahl glich, zeigte zwischen 15° und 225° ein aufser- 

 ordentlich beschleunigtes Wachsthum der Leitfähigkeit 

 von 0,00048 bei 15° bis 260 bei 225°. Nach Abkühlung 

 des Stiftes sank das Leitvermögen auf etwa den ursprüng- 

 lichen Werth (0,00046). Leitet man durch den dauernd 

 auf 220° gehaltenen Stift einen constanten Strom von 

 1 A. mehrere Stunden, so sind keine Zersetzungsproducte 

 nachzuweisen; der Stift bleibt bis auf ein matteres Aus- 

 sehen unverändert. Da endlich auch die galvanische 

 Polarisation fehlt, so mufs man schliefsen, dafs Ag 2 S 

 kein Leiter zweiter Klasse ist. 



Nicht so hervorragend wie beim Ag 2 S verändert 

 sich die schwarze Modification des HgS; das Leitver- 

 mögen stieg zwischen 20° und 100° von 0,2 auf 0,7. 

 Stärker erhitzt, zeigte der Stift unregelmäfsige Schwan- 

 kungen und noch unter 200° begann er zu brennen. In 

 Hartgummi geprefster Bleiglanz (PbS) zeigte bei — 80° 

 besseres Leituugsvermögen als bei -4- 15°. Stifte, aus 

 diesem Material geprefst (sie besafsen auffallend schönen 

 Glanz), ergaben über 15° wieder eine Zunahme der Leit- 

 fähigkeit, und zwar wie Ag 2 S eine wenn auch mäßi- 

 gere, beschleunigte Zunahme. 



Einige theoretische Erwägungen , auf die vielleicht 

 nach dem Erscheinen der ausführlichen Abhandlung 

 einzugehen sein wird, beschliefsen die vorläufige Mit- 

 theilung. 



