126 XXI. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1906. Nr. 10. 



geschlossen und am Ende des Vorganges wieder geöffnet; 

 diesen kurzen Stromstoß läßt man auf ein bewegliches 

 System eines langsam schwingenden Galvanometers ein- 

 wirken, wodurch eine bestimmte Ablenkung hervor- 

 gebracht wird ; geeicht wurde diese zeitmessende 

 Vorrichtung durch einen modifizierten Hippschen Fall- 

 apparat, der beim Auslösen der fallenden Kugel einen 

 Strom schloß, beim Auffallen ihn öffnete. Der Luftstoß 

 wurde in der Weise erzeugt, daß ein durch seine Be- 

 wegung den Strom schließendes Ventil geöffnet und sofort 

 wieder geschlossen wurde; es trat dadurch aus einem 

 Behälter, in dem Luft unter dem Überdruck von 1 Atm. 

 enthalten war, eine komprimierte Luftwelle in die Röhre 

 und pflanzte sich bis zum Ende derselben fort, wo sie 

 durch den Endkoutakt den zeitmessenden Strom wieder 

 öffnete. Die Einrichtung des Ventil- und Endkontaktes, 

 wie die ganze Versuchsanordnung muß in der Original- 

 arbeit nachgelesen werden. Die Röhren bestanden aus 

 weichem Messing; sie hatten teils 1,5mm, teils 2mm 

 Durchmesser; die engeren waren 60m, 30m, 20m und 

 10 m und die weiteren 30 m, 20 m und 10 m lang. 



Aus den gewonnenen Zahlenwerten ersieht mau zu- 

 nächst, daß der Druck im Reservoir, welcher zwischen 

 627 und 83Smm variierte, auf die Geschwindigkeit keinen 

 besonderen Einfluß erkennen läßt. Hingegeu ergibt die 

 Diskussion der Beobachtungen , wie nachstehende kleine 

 Tabelle der Mittelwerte zeigt: 



60 ni 30 m 20 m 10 m 



Durchm. 1,5: 151m/sec 227 m/sec 271 m/sec 297 m/sec 



2,0 259 „ 279 „ 29-1 „ 



die folgenden Gesetzmäßigkeiten: „Mit wachsender 

 Röhrenlänge nimmt die mittlere Fortpflanzungsgeschwin- 

 digkeit eines Luftstoßes bedeutend ab. Bei geringerem 

 Durchmesser des Rohres ist die Abnahme größer, bei 

 wachsendem Durchmesser verkleinert sie sich. Mit ab- 

 nehmender Rohrlänge nähert sich die Fortpflanzungs- 

 geschwindigkeit des Lultstoßes der Schallgeschwindig- 

 keit." 



Im Anschluß an die vorstehenden Versuchsreihen hat 

 Herr Zickendraht noch Messungen über die Fort- 

 pflanzung eines Luftstoßes im freien Räume ausgeführt. 

 Er bediente sich zur Erzeugung des Luftstoßes eines 

 mit einer Membran überspannten Trichters, mit dem man, 

 nach einem bekannten Vorlesungsversuch, durch einen 

 Schlag auf die Membran eine fernstehende Flamme aus- 

 bläst. Hier wirkte der in gleicher Weise aus dem Trichter 

 austretende Luftstoß auf eine stromschließende Vor- 

 richtung, gelangte im Abstände von 50 bis 150 cm zu 

 einer Glimmerplatte, welche unter der Einwirkung des 

 Luftstoßes den Strom wieder öffnete. Eine hierbei ge- 

 machte gelegentliche Beobachtung, daß der Schall den 

 beim Endkontakt stehenden Beobachter viel früher 

 erreichte als die Erschütterung des Luftstoßes, fand 

 durch die Messungen volle Bestätigung. Die Geschwin- 

 digkeit des Stoßes in der freien Luft ergab sich im 

 Mittel zwischen 5,1 und 6,5 m/sec, also ganz beträchtlich 

 unter der Schallgeschwindigkeit. 



Indem Verf. genauere Angaben über die Fortpflanzung 

 von Luftstößen in der freien Luft späteren Untersuchungen 

 vorbehält, glaubt er doch schon so viel dargetan zu haben, 

 daß es sich bei den in angegebener Weise erzeugten 

 Lufterschütterungen keineswegs um Erscheinungen 

 handelt, welche den Gesetzen der Schallfortpflanzung ge- 

 horchen. 



E. Aschkiiiass: Die Wärmestrahlung der Metalle. 

 (Ann. d. Phys. 1905, F. 4, Bd. XVII, S. 960—976.) 

 Durch eine Reihe wichtiger experimenteller und 

 theoretischer Arbeiten ist festgestellt wordeu , daß die 

 spektrale Verteilung der von einem absolut schwarzen 

 Körper ausgestrahlten Energie sich durch eine einfache 

 Gesetzmäßigkeit quantitativ darstellen läßt, welche besagt, 

 daß die Energie jeder beliebigen Spektralregion der 

 fünften Potenz der betreffenden Wellenlänge umgekehrt 



proportional und im übrigen von der Temperatur des 

 strahlenden Körpers abhängig ist. Mit zunehmender ab- 

 soluter Temperatur wächst die Gesamtstrahlung sehr 

 schnell; sie ist, wie das Stefan-lioltzmannsche Gesetz 

 angibt, jeweils der vierten Potenz der Temperatur pro- 

 portional. Bei einer bestimmten Wellenlänge besitzt die 

 Strahlung ein Maximum , dessen Wert mit der fünften 

 Potenz der Temperatur zunimmt , und dessen Lage mit 

 wachsender Temperatur sich mehr und mehr nach kleine- 

 reu Wellenlängen verschiebt. 



Hat man es mit einem nicht schwarzen Körper, d. h. 

 mit einem Körper von nicht verschwindendem Reflexions- 

 vermögen zu tun, so gelten diese Gesetze im allgemeinen 

 nicht. Die Strahlung ist in diesem Falle außer von der 

 Wellenlänge und der Temperatur noch vom Reflexions- 

 vermögen abhängig, im übrigen aber von keiner weitereu 

 Größe, sofern man festsetzt, daß die Schichtdicke der 

 emittierenden Substanz genügend groß sei , um von den 

 in Betracht kommenden Strahlen keinen merklichen 

 Bruchteil hindurchzulassen. Unter diesen Umständen 

 erscheint es möglich , die beobachtbare Emission nicht 

 schwarzer Körper in ähnlicher Weise zur Temperatur, 

 zur Wellenlänge und einer noch zu findenden , der Ab- 

 hängigkeit des Reflexionsvermögens von Temperatur und 

 Wellenlänge Rechnung tragenden Konstanten der be- 

 treffenden Körper in Beziehung zu setzen, wie es für den 

 schwarzen Körper bekannt ist. Der Verf. hat sich die 

 Aufgabe gestellt, dies für die Wärmestrahlung der Metalle 

 durchzuführen. Er geht zu diesem Zweck von den Unter- 

 suchungen von Hagen und Rubens aus, welche für 

 Strahlen relativ großer Wellenlängen einen einfachen 

 Zusammenhang zwischen dem Reflexionsvermögen der 

 Metalle und ihrer elektrischen Leitfähigkeit gefunden 

 haben (Rdsch. 1903, XVIII, 185). Ihr Resultat, zu welchem 

 auch, wie Drude und Planck gezeigt haben, die Max- 

 .wellsche elektromagnetische Lichttheorie führt, läßt sich 

 zur Aufstellung des gesuchten Strahlungsgesetzes be- 

 nutzen unter der Voraussetzung, daß die Strahlung eines 

 Metalls lediglich betrachtet werde in dem Gebiete des 

 langwelligen Spektrums, in dem die gefundene Bezie- 

 hung streng Gültigkeit hat, daß auch das Energiemaxi- 

 mum bei so langen Wellen liege, d. h. die betrachtete 

 Temperatur so tief sei, daß diejenige Strahlenmenge, 

 welche auf die kurzen, schon außerhalb des Gültigkeits- 

 bereichs der Hagen -Rubensscheu Relation liegenden 

 Wellen entfällt, gegenüber der langwelligen Energie ver- 

 nachlässigt werden kann. Da nun aber der spezifische 

 Widerstand der Metalle selbst noch von der jeweiligen 

 Temperatur abhängt, führt Verf. die Annahme ein , daß 

 der Temperaturkoeffizient des Widerstandes dem Aus- 

 dehnungskoeffizienten der permanenten Gase gleich sei, 

 eine Annahme, die für reine Metalle mit nicht verschwin- 

 dend kleinem Temperaturkoeffizienten sehr nahe tatsäch- 

 lich zutrifft. Dann ergibt sich das einfache Gesetz, daß 

 bei relativ niedrigen Temperaturen die Maximalenergie 

 der Wärmestrahlung der Metalle der sechsten und die 

 Gesamtstrahlung der fünften Potenz der absoluten Tem- 

 peratur und beide noch der Wurzel aus dem elektrischen 

 Widerstände des betreffenden Metalls bei 0° C proportional 

 sein müsse. 



Diese Beziehungen stimmen nun wider Erwarten vor- 

 trefflich mit den au Platin gewonnenen experimentellen 

 Resultaten von Lummer - Kurlbaum - Pringsheim 

 auch für Temperaturen bis 1850° abs., die schon außer- 

 halb der oben erwähnten Gültigkeitsgrenze liegen. Die 

 abgeleiteten Gesetze scheinen daher wenigstens bei Platin, 

 voraussichtlich aber auch bei den meisten anderen reinen 

 Metallen innerhalb recht weiter Temperaturgrenzen er- 

 füllt zu sein. 



Vergleicht man jetzt die Metallstrahlung mit der 

 Strahlung des schwarzen Körpers, so zeigt sich das Ver- 

 hältnis beider umgekehrt proportional der Wurzel aus 

 der Wellenlänge und direkt proportional der Wurzel 

 aus spezifischem Widerstand des Metalls und absoluter 



