Nr. 51. 1906. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XXI. Jahrg. 673 



daß die Distanz, bis zu welcher die umgebende Luft 

 ionisiert wird, für jede Substanz eine andere ist. 

 Man hat diese Luftstrecke, welche zwischen 3,50cm 

 (Radium) und 8,6cm (Thorium C) variiert, mit dem 

 Namen „Reichweite" belegt. Es muß somit die An- 

 schauung zunächst als gerechtfertigt erscheinen, daß 

 auch die Masse der a-Teilchen je nach der Substanz 

 verschieden ist. 



Man hatte aber bisher keine experimentellen 

 Anhaltspunkte dafür, inwieweit man eine solche Ver- 

 schiedenheit annehmen durfte. Eine Entscheidung 

 in dieser Hinsicht war offenbar wichtig für die Frage 

 nach dem gasförmigen Abspaltungsprodukt der radio- 

 aktiven Substanzen. Erst allerneueste Versuche haben 

 nun auch in dieser Richtung Aufschluß gegeben. 

 E. Rutherford und ü. Hahn 1 ) haben für die 

 «-Teilchen von Radium A, Radium C, Radium F 

 (Polonium), sowie für Actinium B und Thorium C 

 das Verhältnis von Ladung und Masse bestimmt. 

 Dies geschah unter Benutzung der magnetischen und 

 elektrostatischen Ablenkung. Die gefundenen Werte 

 sind alle ziemlich von derselben Größe. Sie weichen 

 im einzelnen höchstens um 20°/ von einander ab. 

 Rutherford schließt daher aus seinen Versuchs- 

 ergebnissen unter der üblichen Voraussetzung, daß 

 die verschiedenen «-Teilchen stets dieselbe Ladung 

 haben, daß auch die Masse aller «-Partikel dieselbe 

 sei. Unter der Annahme , daß nicht nur die unter- 

 suchten, sondern alle radioaktiven Substanzen die- 

 selbe Art von «-Teilchen aussenden, kommt der Verf. 

 dann zur Ansicht, daß so wie die Radium- und 

 Actiuiumemanation auch die übrigen radioaktiven 

 Elemente Helium bilden müßten. Eine Hauptschwierig- 

 keit für diese Auffassung besteht allerdings darin, daß 

 man dabei dem «-Teilchen (Heliumatom) eine doppelt 

 so große Ladung als dem WasserstoSion in den Elektro- 

 lyten zuschreiben müßte. Zum mindesten sind die 

 Konsequenzen noch nicht so zu übersehen, daß man 

 die Frage als außer Diskussion ansehen dürfte. 



Es wird daher von großem Interesse sein , eine 

 Entscheidung in der Angelegenheit auch von der 

 Seite anzustreben, daß man die gasförmigen Ab- 

 spaltungsprodukte der verschiedenen radioaktiven 

 Körper experimentell feststellt. Die Versuche mit 

 dem Polonium scheinen allerdings noch die Möglich- 

 keit offen zu lassen , daß dieses und wohl auch an- 

 dere radioaktive Stoffe kein Helium geben. Man 

 könnte etwa an die Bildung eines Gases mit kleinerem 

 Atomgewicht als 4, etwa an Wasserstoff, denken. 

 Doch kann es sich hier zunächst nur um Vermutungen 

 handeln. 



Wir haben allerdings bei unseren Versuchen 

 wiederholt bemerkt, daß das Aussehen des Lichtes 

 im Spektralrohr kurze Zeit nach Abschmelzen des- 

 selben sich änderte. War das Licht zunächst rot- 

 violett, wie es einer Luftfüllung entspricht, so wurde 



7, 456 und 557, 1906. M. Levin, Phys. Ztschr. 7, 519, 

 1906. 



l ) E. Rutherford, Phil. Mag. 12, 348, 1906. E. 

 Ruth nrford und O. Hahn, ibid. 12, 371, 1906. 



es nach kurzer Zeit mehr lilafarben, was für ein Über- 

 wiegen von Wasserstoff sprach. Auch im Spektral- 

 apparat traten dann die Wasserstofflinien überaus 

 kräftig hervor. Allein, solange sich diese Wasserstoff- 

 entwickelung durch Spuren von Wasser im Innern 

 der Röhre oder okkludierten Wasserstoff in der 

 Kupferplatte erklären läßt, können daraus weitere 

 Schlüsse nicht gezogen werden. 



Wenn man nun auch die Frage nach der uni- 

 versellen Heliumbildung noch offen lassen will, so 

 braucht man deshalb doch nicht jede Verallgemeine- 

 rung aufzugeben. Es wäre denkbar, daß etwa alle 

 Emanationen inHelium zerfallen, so also außer 

 der Radium- und Actiniumemanation auch die Thorium- 

 emanation. Speziell diese Vermutung scheint noch in 

 besonderem Maße dadurch gerechtfertigt, als die Zer- 

 fallsprodukte des Thoriums ein ganz ähnliches Ver- 

 halten wie diejenigen des Actiniums aufweisen. Ver- 

 suche in dieser Richtung sind heute dadurch er- 

 leichtert, daß man nicht das Thorium selbst, sondern 

 sein erstes Zerfallsprodukt, das Radiothorium 1 ), als 

 Ausgangsmaterial verwenden kann. Nach neueren 

 Versuchen von Blanc 2 ) läßt sich dieser Körper, der 

 die ganze Radioaktivität des Thors enthält, vom Thor 

 unschwer trennen, und mau hat dann den Vorteil, 

 mit kleinen Substanzmengen arbeiten zu können. 

 Aus dem Radiothorium entsteht zunächst das Thor X 

 und schließlich die Thoremanation, welche untersucht 

 werden soll. 



Vom Polonium wäre nach der zuletzt genannten 

 Anschauung keine Heliumbildung zu erwarten, da 

 dieser Körper keine Emanation besitzt. Es muß erst 

 weiteren Versuchen überlassen bleiben, das gasförmige 

 Produkt festzustellen und damit die berührten Fragen 

 endgültig zu entscheiden. 



2. Das Spektrum des Poloniums. 



Über das Spektrum des Poloniums ist noch sehr 

 wenig bekannt geworden. Während Berndt 3 ) am 

 Curie sehen Polonium 15 charakteristische Linien 

 gefunden zu haben schien, konnte Runge 4 ) mit 

 diesem Körper auch nicht eine neue Linie entdecken. 

 Letzterer hat, wie zu bemerken, nicht nur das Funken- 

 spektrum eines Poloniumpräparats, sondern auch das 

 Spektrum desselben in der Geisslerröhre untersucht. 

 Des weiteren ist nur noch eine das Poloniumspektrum 

 betreffende Mitteilung von Crookes 1 ) zu erwähnen, 

 der starke ultraviolette Linien beobachtet hat. 



Es hat sich nun zwar im Laufe der Jahre immer 

 mehr herausgestellt , daß zur Charakterisierung einer 

 einheitlichen Substanz die sog. Radioaktivitätskon- 

 stante genügt. Es bleibt aber stets noch von Inter- 

 esse, die Elementarnatur einer Substanz auch nach 



') Über das Radiothorium, das von O. Hahn entdeckt 

 worden ist, vgl. etwa 0. Hahn, Jahrb. d. Radioakt. und 

 Elektron. 2, 1, 1905. 



2 ) G. A. Blanc, Phys. Ztschr. 7, 620, 1906. 



8 ) G. Berndt, Phys. Ztschr. 2, 180, 1901; Chem. 

 News 83, 77, 1901. 



') C. Runge, Ann. d. Phys. (4) 2, 742, 1900. 



5 ) W. Crookes, Proc. Roy. Soc. 66, 409, 1900. 



