146 XXII. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1907. Nr. 12. 



hatte, möglicherweise die Erklärung liefern könnte 

 für die Existenzfähigkeit kleiner Flüssigkeitströpfchen, 

 wie sie ja den Nebel zusammensetzen, auch noch ober- 

 halb der kritischen Temperatur. 



Noch später führte Verf. an *) , daß auch die so 

 vortrefflichen Versuche von S. Young, welche dar- 

 tun, daß in der Tat die Dichten der Flüssigkeit wie 

 des Dampfes bei Annäherung an den kritischen Punkt 

 gegen denselben Wert hin konvergieren, keineswegs 

 seine Anschauungen widerlegen. Young fand 

 nämlich, daß die Nebelbildung nicht auf die kritische 

 Temperatur selbst beschränkt ist, sondern sich auf 

 ein gewisses Gebiet erstreckt. Verf. hat sodann 

 auch 2 ) unter Hinweis auf das Unendlichwerden ge- 

 wisser Größen bei dem kritischen Punkt ausgeführt, 

 daß der theoretische kritische Punkt wohl kaum 

 existiert, sondern daß der Übergang der flüssigen 

 Phase in die gasförmige bei dem kritischen Punkte 

 durch ein Nebelstadium hindurch erfolge. Während 

 also die von verschiedenen Forschern, wie De Heen, 

 Galitzin, Traube und Teichner u. A., beobachteten 

 Anomalien bei der kritischen Tenrperatur nach Herrn 

 Mathias wohl als eine Art falscher Gleichgewicht« 

 aufzufassen seien und man also im wesentlichen den 

 den Forderungen der klassischen Theorie entsprechen- 

 den ZuBtand der Materie praktisch erreichen könne, 

 sei doch eine gewisse Ausnahme für das Nebelstadium 

 zuzugeben. Diese Auffassung haben nun die Unter- 

 suchungen der Herren Travers und Usher bestätigt. 



Die Versuche wurden mit Äther und Schwefel- 

 dioxyd angestellt, deren Reindarstellung und Füllung 

 in die Versuchsröhren des näheren beschrieben werden. 

 Man darf wohl annehmen, daß hierbei die Forderungen 

 an chemische Reinheit durchaus genügend erfüllt 

 worden sind. Sie nahmen die Gleichheit der Dichte 

 für die flüssige und gasförmige Phase bei der kri- 

 tischen Temperatur als erwiesen an, besonders unter 

 Hinweis auf Herrn Ramsays oben bereits erwähnte 

 Beobachtungen an Äther. Es sei hier übrigens darauf 

 hingewiesen, daß bereits Herr Altschul aus der 

 Schwebefähigkeit des Nebels in der Nähe der kritischen 

 Temperatur auf verschwindende Dichtedifferenzen ge- 

 schlossen hatte 3 ). Und nochmals sei hervorgehoben, 

 daß auch Verf. auf die anscheinend unbegrenzt lange 

 andauernde Suspension des Nebels in der Gasmasse 

 ausdrücklich hingewiesen hat. 



Als bemerkenswertes Resultat ihrer Versuche sehen 

 die englischen Forscher den Befund an, daß die sog. 

 Temperatur von Cagniard-Latour, bei welcher der 

 Meniskus verschwindet, nicht abhängig ist von der 

 Menge der in die Nattererröhre eingefüllten Substanz. 

 Bekanntlich hat man aus der Theorie geschlossen, 

 daß, wenn die in der Glasröhre eingeschlossenen 

 Mengen Flüssigkeit bzw. Dampf bei der kritischen 



') Verh. der Deutsch, phys. Ges. 1903, 5, S. 239. 



') Zeitschr. f. komprim. und flüssige Gase 1899, 3, 

 S. U3—116. 



a ) Altschul, Zeitschr. f. phys. Chemie 1006, Bd. 11, 

 S. 579. Von der Existenz des Nebels oberhalb der kriti- 

 schen Temperatur ist in dieser Abhandlung nicht die Rede. 



Temperatur nicht gerade das kritische Volumen ein- 

 nehmen , eigentlich vor Erreichung der kritischen 

 Temperatur entweder alle Flüssigkeit verdampft sein 

 oder sich so weit ausgedehnt haben müßte, daß sie 

 den ganzen verfügbaren Raum ausfüllte. In allen 

 diesen Fällen wäre es dann nicht möglich, das Ver- 

 schwinden des Meniskus bei der kritischen Tempe- 

 ratur zu beobachten. Nun findet man aber, daß, wenn 

 man die Nattererröhre innerhalb gewisser Grenzen 

 mit verschiedenen großen Flüssigkeitsmengen be- 

 schickt, dennoch das Verschwinden des Meniskus 

 innerhalb der Röhre zu beobachten ist. Aber wie 

 Herr Altschul beobachtete, vergeht der Meniskus 

 nicht als scharfe Trennungsfläche, sondern löst sich 

 in ein nebliges Band auf, wenn man genügend lang- 

 sam anwärmt und ein Aufkochen dabei vermeidet. 

 Man hat nun die Temperatur, bei welcher die Trennungs- 

 fläche zwischen Flüssigkeit und Gas verschwindet, 

 als sog. Cagniard-Latour-Temperatur unterscheiden 

 wollen von der eigentlichen kritischen Temperatur, 

 bei welcher erst die Gleichheit für die flüssige und 

 gasartige Phase eintritt. Die Cagniard-Latour- 

 Temperatur sollte abhängig sein von der Stoffmenge, 

 mit welcher die Röhre beschickt wurde. Die eng- 

 lischen Forscher finden nun, daß das Verschwinden 

 der Trennungsfläche, solange als die eingeschlossene 

 Flüssigkeitsmenge innerhalb gewisser Grenzen bleibt, 

 bei einer Temperatur stattfindet, welche innerhalb der 

 Grenzen der Genauigkeit der Versuche konstant ist, d. h. 

 also innerhalb 0,05°. Untersucht wurden die Substan- 

 zen (Äther und Schwefeldioxyd) innerhalb relativ sehr 

 weiter (1cm Durchmesser), möglichst dünnwandiger 

 Glasröhren von 20 cm Länge, die Temperatur wurde 

 nur langsam verändert, so daß die beiden Phasen ohne 

 Aufkochen in das Gleichgewichtsstadium gelangen 

 konnten. Es wurden folgende fünf Fälle unterschieden : 



a) Wenn nur eine relativ kleine Flüssigkeitsmenge in der 

 Röhre vorhanden ist, so verdampft die Flüssigkeit voll- 

 ständig, bevor die kritische Temperatur erreicht wird. 



b) Die Trennungsfläche sinkt abwärts beim Erwärmen 

 und verschwindet bei der kritischen Temperatur 

 innerhalb des unteren Teiles der Röhre, c) Bei der 

 Erwärmung durch das letzte Temperaturintervall, also 

 in unmittelbarer Nähe der kritischen Temperatur, 

 bleibt die Lage der Trennungsfläche konstant in dem 

 mittleren Teile der Röhre und verschwindet dort bei 

 der kritischen Temperatur, d) Die Trennungsfläche 

 steigt beim Erwärmen und verschwindet bei der 

 kritischen Temperatur im oberen Ende der Röhre. 

 e) Die Flüssigkeit erfüllt beim Steigen infolge Er- 

 wärmens die ganzen Röhre, bevor noch die kritische 

 Temperatur erreicht worden. 



In dem Falle b) zeigte sich nun folgendes: Ganz 

 wenig unterhalb der Temperatur, bei welcher die 

 Trennungsfläche verschwindet, wird der Raum unter- 

 halb dieser opalisierend, er erscheint bräunlich im 

 durchgehenden und weißlich im auffallenden Lichte. 

 Je tiefer die Lage des Meniskus, um so ausgeprägter 

 ist das Nebelphänomen. Solange die Trennungs- 

 fläche noch sichtbar ist, zeigt sich die besagte Er- 



