170 XXII. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1907. Nr. 14. 



tiefen und nahezu 13 cm weiten zylindrischen Vakuum- 

 mantelgefäß, welches, sowohl um die Hantierung mit 

 ihm zu erleichtern , als auch um den Beobachter im 

 Falle der Zertrümmerung des Gefäßes zu schützen, 

 fast vollkommen in ein Holzgefäß eingesenkt war. 

 Das Vakuummantelgefäß wurde zunächst leer von 

 unten her über den Apparat geschoben und in seiner 

 Lage fixiert. Erst dann begann man das Gefäß mit 

 flüssiger Luft zu füllen, anfangs langsam, später in 

 schnellerem Tempo, bis nach etwa einer halben Stunde 

 der Flüssigkeitsspiegel 10 bis 12 cm über dem oberen 

 Boden des Abkühlungsgefäßes stand. Inzwischen 

 zählte man die im Gesichtsfelde bei der Abkühlung 

 vorüberwandernden Interferenzstreifen, welche nach 

 ein bis zwei Stunden vollständig zur Ruhe kamen 

 und während einer wenigstens eine halbe Stunde 

 dauernden Periode ihre Lage nicht mehr änderten. 

 Während dieser selben Periode blieben auch die An- 

 gaben des Platinthermometers auf weniger als 0,1° 

 konstant, so daß angenommen werden darf, daß wäh- 

 rend dieser zu den eigentlichen Beobachtungen benutz- 

 ten Zeit auch der Interfersnzapparat die vom Platin- 

 thermometer angezeigte Temperatur hatte. Später 

 trat, entsprechend der sich ändernden Zusammen- 

 setzung der flüssigen Luft ein langsamer Anstieg 

 der Temperatur und demzufolge eine fortschreitende 

 Lagenänderung des Streifensystems ein , die durch 

 Nachfüllen von flüssiger Luft teilweise rückgängig 

 gemacht werden konnte. 



Der Verbrauch an flüssiger Luft war über Er- 

 warten gering; er betrug bis zum Ende eines Ver- 

 suches 4 bis 5 Liter, wovon 2 Liter noch nachträg- 

 lich zu anderen Versuchen benutzt werden konnten. 

 Ein erheblicher Teil dieses Verbrauchs ist den fünf 

 Messingrohren zuzuschreiben, welche die Oberfläche 

 der flüssigen Luft durchsetzten, und den außerhalb 

 und innerhalb der Flüssigkeit befindlichen großen 

 Metallmassen. 



Es ist schon oben darauf hingewiesen, daß wegen 

 der optischen Veränderung, welche die Luftplatte 

 beim Übergange von einer Temperatur auf eine andere 

 erfährt, eine Korrektion anzubringen ist, welche bei 

 den Versuchen oberhalb Zimmertemperatur leicht be- 

 rechenbar war. Bei den Versuchen bis zur Tempe- 

 ratur der flüssigen Luft nimmt diese Korrektion aber 

 Beträge an, welche im sichtbaren Spektrum zwischen 

 — 190 und -j- 16° von etwa 35 bis 60 Streifeninter- 

 vallen variieren und somit die zu beobachtende Aus- 

 dehnungsgröße, die zwischen 45 und 70 Streifeninter- 

 vallen liegt, nahezu verdecken. Da ihre Beträge 

 außerdem nicht mit genügender Genauigkeit berechen- 

 bar erschienen, so war es notwendig, die Versuche im 

 Vakuum anzustellen, in welchem man ja von der ge- 

 nannten Korrektion ganz frei wird und wofür der oben 

 beschriebene Apparat von vornherein eingerichtet war. 

 Ein besonderes Augenmerk mußte man darauf 

 richten , die Anzahl der ganzen durch das Gesichts- 

 feld gewanderten Streifenintervalle nach der Abbe- 

 schen Methode zu bestimmen, da eine direkte Zählung 

 häufig nicht ausführbar war. Hierfür reichten aber 



bei dem großen Verschiebungsintervall die Queck- 

 silberlinien allein nicht mehr aus, nachdem man auch 

 auf die Verwendung der Wasserstofflinien wegen ihrer 

 geringen Interferenzfähigkeit bei dem großen Gang- 

 unterschied, etwa 50000 Wellenlängen, hatte ver- 

 zichten müssen. Es wurde darum die seither verwen- 

 dete Wasserstoff-Spektralröhre durch eine ebensolche 

 mit Helium gefüllte ersetzt, welche, wie früher die 

 Wasserstoffröhre, einen Tropfen Quecksilber enthielt. 

 Durch die gleichzeitige Verwendbarkeit der meisten 

 (8) Helium- und (4) Quecksilberlinien erzielte man auf 

 diese Weise einen für alle Fälle genügenden Linien- 

 reichtum. 



Wie weit die Messungen in den verschiedenen 

 Spektralfarben übereinstimmende Werte ergeben, möge 

 aus der folgenden kleinen Tabelle als Beispiel ent- 

 nommen werden. 



Ausdehnung des Quarzringes der Beichsanstalt 

 zwischen —192,02 und 16°. 



Mittel .... 15,630 



Die Tabelle enthält in der ersten Spalte die halbe 

 benutzte Wellenlänge, in der zweiten die beobachtete 

 Streifenverschiebung und in der dritten die durch 

 Multiplikation beider sich ergebende Ausdehnung des 

 Quarzringes. Die Zahlen der dritten Spalte sollten 

 für alle Spektralfarben einen konstanten Wert er- 

 geben; wieweit diese Forderung erfüllt ist, zeigen die 

 Zahlen der letzten Spalte, welche die Abweichung 

 vom Mittel im Sinne: Beobachtung minus Mittel dar- 

 stellen. Die mittlere Abweichung vom Mittel beträgt 

 0,007 ft , also absolut genommen weniger als ein 

 Hunderttausendstel eines Millimeters, entsprechend 

 etwa J / 2 Prom. der ganzen gemessenen Größe. Dies 

 ist derselbe Betrag, bis auf welchen die einzelnen 

 Messungsreihen als sicher anzusehen sind; er ent- 

 spricht einer Temperaturunsicherheit von etwa 4 0,15°. 



Außer an dem Quarzringe der Reichsanstalt sind 

 noch Messungen an einem der Firma Carl Zeiss in 

 Jena gehörigen Quarzring von kleineren Abmessungen 

 (Höhe etwa 10 mm), sowie relativ zum Quarzring der 

 Reichsanstalt an den schon oberhalb Zimmertempe- 

 ratur untersuchten Zylindern aus Platin , Palladium 

 und Quarzglas vorgenommen. Die gewonnenen Schluß- 

 resultate, teilweise auch diejenigen oberhalb Zimmer- 

 temperatur, welche auf runde Temperaturen bezogen 

 und mit einem entsprechenden Reduktionsfaktor auf 

 die Längenänderung eines Meters aus dieser Substanz 

 umgerechnet sind, sind in der folgenden Tabelle mit- 

 geteilt. 



