278 XXII. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1907. Nr. 22. 



einrichtung ist in ihren wesentlichen Teilen derjenigen 

 von Lenard nachgebildet. Das Licht einer elektrischen 

 Bogenlampe trifft, geeignet ausgeblendet, eine im völligen 

 Vakuum stehende Metallplatte und löst an deren Ober- 

 fläche negative Quanten aus, deren Menge durch Ver- 

 binden der Platte mit einem Elektrometer meßbar wird. 

 Der belichteten Platte steht eine zweite gegenüber, 

 welche auf beliebige Spannungen aufgeladen werden 

 kann, um im Erzeugungsraum der Quanten beliebige 

 elektrische Kräfte herstellen zu können und damit ein 

 Maß für die Quantengeschwindigkeit zu erhalten. Um 

 von den merklichen Schwankungen der Lampenintensität 

 unabhängig zu werden, wird ein konstant bleibender 

 Bruchteil der Strahlung einer in Luft aufgestellten Kupfer- 

 oxydplatte zugeführt, wo sie durch Auslösung des durch 

 Hallwachs bekannten lichtelektrischen Effekts meßbar 

 wird. Durch Umrechnung der im Vakuum gemessenen 

 Werte auf gleiche Angaben dieser als Kontrollelektrode 

 wirkenden Platte fällt die Inkonstanz des Bogenlichtes 

 weg. Zur Herstellung verschiedener Temperaturen wurde 

 die Beobachtungsröhre in einen Blechkasten gelegt, der 

 mit Kohlensäureschnee ( — 79° C) und mit flüssiger Luft 

 ( — 191°) gefüllt werden konnte. 



Die Beobachtungen ergaben, daß die Geschwindigkeits- 

 verteilungskurven, welche die Quantenmenge in ihrer 

 Abhängigkeit von den herrschenden elektrischen Kräften 

 im Erzeugungsraum darstellen, für die verschiedenen 

 Temperaturen nicht entfernt die Abweichungen zeigen, 

 welche bei Proportionalität von Geschwindigkeit und 

 absoluter Temperatur zu erwarten wäre; ja es blieben 

 bei gehöriger Reduktion der Kurven überhaupt keine 

 merkbaren Abweichungen oder doch keine unzweifelhaft 

 auf Temperaturabhängigkeit zu beziehende Abweichungen 

 übrig. Die Atome der Metalle und aller anderen der 

 lichtelektrischen Wirkung zugänglichen Körper müssen 

 demnach ähnlich wie die Atome des Radiums mit einem 

 nicht geringen Vorrat an Energie begabt sein, die keine 

 Temperaturenergie ist, d. h. in keinem merkbaren Aus- 

 tausch mit der Energie der Wärmebewegung des Körpers 

 steht, dem das betreffende Atom angehört. Die aus- 

 gelösten Quanten können dann auch nicht identisch sein 

 mit den an der Wärme- und wohl auch der Elektrizitäts- 

 leitung beteiligten Quanten, wohl aber mit Quanten, deren 

 Bewegung solche Erscheinungen veranlassen, die von der 

 Temperatur unabhängig Bind und wie sie beispielsweise 

 bei der Emission der thermisch nicht erregbaren Außer- 

 serienlinien der Metallspektren vorliegen. A. Becker. 



Lord Rayleigh: Über unsere Wahrnehmung der 

 Schallrichtung. (Phil. Mag. 1907, ser. 6, vol. 13, 

 p. 214.) 

 In einer früheren Untersuchung, die den Zweck 

 hatte, die Leistungsfähigkeit unseres Gehörorgans in der 

 Beurteilung von Schallrichtungen zu ergründen, wurde 

 gezeigt, daß die Entscheidung mit Bestimmtheit ohne 

 Kopf bewegung getroffen werden konnte , wenn es sich 

 um rechts oder links handelte, einerlei ob man reine 

 Töne oder Geräusche bei den Versuchen benutzte. Wenn 

 es sich dagegen darum handelte, zu entscheiden, ob eine 

 Schallquelle sich genau vor oder hinter dem Beobachter 

 befand, so konnte keine Entscheidung getroffen werden 

 bei Verwendung reiner Töne, wohl aber bei Verwendung 

 anderer Geräusche, vor allem der menschlichen Stimme. 

 Die Unterscheidung zwischen rechts und links wird 

 gewöhnlich auf die größere Intensität der Empfindung in 

 dem Ohre, welches der Schallquelle näher liegt, zurück- 

 geführt. Bei hohen Tönen ist diese Auslegung zweifellos 

 richtig, wie durch einen Versuch leicht zu zeigen ist. 

 Lauscht man z. B. nach dem Geräusch eines seitlich 

 fließenden Gewässers, so macht es nur einen geringen 

 Unterschied in der Intensität der Empfindung , wenn 

 man das der Schallquelle abgewandte Ohr schließt, einen 

 sehr großen dagegen, wenn das ihr zugewandte Ohr ge- 

 schlossen wird. 



Bei tiefen Tönen trifft dies jedoch nicht mehr zu. 



Bei einem Ton von 128 Schwingungen ist aus einiger 

 Entfernung ein Unterschied der Intensität an beiden 

 Ohren kaum merkbar, jedoch die Unterscheidungsfähig- 

 keit von rechts und links nicht vermindert. Dieses 

 Resultat ist nicht überraschend, wenn man bedenkt, daß 

 aus der Theorie (vgl. Theory of Sound, § 328) folgt, daß 

 beim Auftreffen ebener Schallwellen auf einen festen 

 kugelförmigen Körper die Intensitätsunterschiede der 

 Bewegung auf der Vorder- und Rückseite des Körpers 

 um so kleiner sind, je größer die Wellenlänge ist. So 

 ergibt sich, daß für einen Ton von 256 Schwingungen 

 der Unterschied der Intensitäten vor und hinter dem 

 Kopfe nur 10% der Gesamtintensität beträgt, für einen 

 solchen von 128 Schwingungen weniger als 1 %. Gegen 

 die Auffassung, daß die Unterscheidung von rechts und 

 links auch bei tiefen Tönen in erster Linie auf die 

 kleinen Intensitätsdifferenzen zurückzuführen sei, spricht 

 auch die Tatsache, daß die Einschaltung von Schirmeu 

 zwischen Schallquelle und Kopf des Beobachters die 

 Rechts-Linksentscheidung nicht störte. Ganz ohne Ein- 

 fluß ist die relative Intensität an beiden Ohren aller- 

 dings auch bei tiefen Tönen nicht, wie man z. B. 

 bemerkt, wenn man eine Stimmgabel entsprechender 

 Schwingungszahl dem einen Ohre stark nähert. 



Für den Hauptgrund der Rechts-Linksunterscheiduug 

 bei tiefen Tönen hält der Verf. die Phasendifferenzen 

 an beiden Uhren. 



Eine einfache Überlegung zeigt, daß wirksame und 

 merkbare Phasendifferenzen bei dem in Betracht kom- 

 menden Wegunterschied eines halben Kopfumfanges nur 

 bei langen Wellen auftreten können , bei denen gleich- 

 zeitig die Rechts-Linksunterscheidung auf Grund der Inten- 

 sitätsdifferenzen allein auszusetzen beginnt. 



Um diese Annahme zu begründen, macht Verf. fol- 

 gendes Experiment. Er leitet zu beiden Ohren zwei 

 sorgfältig getrennte Wellenzüge von annähernd , aber 

 nicht ganz gleicher Schwingungszahl; es entstehen also 

 Schwebungen. Während des Verlaufes einer solchen 

 Schwebung nehmen die Phasendifferenzen zwischen den 

 beiden Tönen alie möglichen Werte an. Es zeigte sich 

 nun tatsächlich, daß je nach der Phasendifferenz der 

 Beobachter den Eindruck eines von rechts oder von links 

 kommenden Schalles hatte, und zwar umfaßt diese Late- 

 ralempfindung beinahe die volle Dauer einer Schwebuug, 

 d. h. es sind nur kleine Phasendifferenzen nötig, um 

 sie hervorzurufen. Die Unterscheidung von rechts und 

 links bei tiefen Tönen, die auf Grund der Intensitäts- 

 theorie so schwer verständlich war, ist nun ausreichend 

 begründet durch die Phasendifferenzen an beiden Ohren. 



Wie schon gesagt, können wirksame Phasendiffe- 

 renzen bei hohen Tönen (kurzen Wellenlängen) nicht 

 auftreten, und es trifft sich glücklich, so sagt der Verf., 

 daß bei Tönen, bei denen die nötige Phasendifferenz 

 nicht auftritt, der Intensitätsuuterschied uns zu Hilfe 

 kommt. 



Die untersuchten Tatsachen haben eine gewisse 

 praktische Bedeutung. Bei der Beobachtung von Nebel- 

 signalen auf See ist es natürlich von großer Wichtigkeit, 

 die Richtung des Schalles beurteilen zu können. Wenn 

 der Ton genügend lange dauert (5 bis 6 Sekunden), so 

 empfiehlt es sich, den Kopf so zu drehen, daß der Ton 

 deutlich von rechts bzw. links kommt, und ihn schließ- 

 lich in die Richtung zu bringen , in der keine Lateral- 

 empfindung vorhanden ist. Wenn die Dauer des Tones 

 kürzer ist, so mag es besser sein, still zu stehen; man 

 ist dann jedoch ernstlichen Irrtümern ausgesetzt, wenn 

 das Signal fast genau von vorn oder von hinten kommt. 

 Z. B. wird Halbrechtsvorn und Halbrechtshinten kaum 

 zu unterscheiden sein. In diesem Falle ist es vorteil- 

 haft, von mehreren Personen, die verschieden orientiert 

 sind, beobachten zu lassen und deren Resultate zu kom- 

 binieren, wobei mau jedoch nur die Lateralempfindungen 

 in Betracht ziehen darf. H. 



