390 XXII. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1907. Nr. 31. 



Bei diesen Experimenten wurden Interferenz- 

 streifen im Spektrum benutzt, die mit Hilfe eines 

 Systems von Quarzkeilen hervorgebracht wurden 

 (dieselbe Methode wurde von Voigt, Corbino u. A. 

 in ähnlichen Fällen benutzt). Wird eine Quarzplatte, 

 die die Polarisationsebene dreht, in den Weg der 

 Strahlen gebracht, so bemerkt man eine Verschiebung 

 der Streifen. Eine Verschiebung um einen ganzen 

 Streifenabstand entspricht einer halben Umdrehung 

 der Polarisationsebene. Zerlegt man das Licht mit 

 Hilfe eines Rowlandschen Gitters, so kann man 

 solch ein Streifensystem für alle Wellenlängen her- 

 stellen und die Drehung der Polarisationsebene für 

 Wellenlängen in der Nähe der Absorptionsbanden 

 beobachten. 



Die vertikalen Linien sind die Natriumlinien, sie 

 sind breit wegen der ziemlich großen Dichte des 

 Dampfes; die Interferenzstreifen laufen horizontal. 



Fig. 2 zeigt die Einwirkung des magnetischen 

 Fig. 2. 



Feldes. Man sieht, wie stark die Drehung wächst 

 in der Nähe der Absorptionslinien; unmittelbar an 

 ihnen beträgt sie mehr als 180°. Im Innern der 

 Banden ist nur ein schwacher Streifen zu sehen. 

 Eine Gleichung, die zuerst von Bequerel ') abgeleitet 

 wurde, gibt das Gesetz für die Drehung. Die Er- 

 scheinung ist schöner, sobald der Dampf so dünn ist, 

 daß das Doublet zu sehen ist (Fig. 3). Außerhalb der 

 Ficr. 3. 



Komponenten des Doublets geht der Streifen nach 

 oben, innerhalb nach unten, da hier die Drehung 

 negativ ist. Die Drehung beträgt — 90° für D lt an- 

 nähernd — 180° für D 2 . Es ist interessant, die Be- 

 wegung der Streifen zu beobachten, wenn die Feld- 

 stärke wächst oder die Dichtigkeit des Dampfes sich 

 ändert. 



Wir wollen nun die Doppelbrechung betrachten, 

 welche auftritt, wenn Licht sich durch einen Dampf 

 senkrecht zum magnetischen Felde fortpflanzt. Eine 

 Welle, die parallel zur Richtung des Feldes schwingt, 

 hat eine andere Fortpflanzungsgeschwindigkeit wie 

 eine Welle, deren Schwingungen auf der Richtung 

 des Feldes senkrecht stehen. Nur in der Nähe der 

 Absorptionsbauden wird der Unterschied merkbar. 

 Für Licht in unmittelbarer Nähe der Natriumlinien 



') Bequerel, Compt. rend. 1897, 125, 679. 



verhält sich Natriumdampf im magnetischen Felde 

 wie ein doppelbrechender Kristall. Dieses Resultat 

 der Voigtschen Theorie wurde von ihm, in Ver- 

 bindung mit Wiechert, bei dichten Dämpfen be- 

 stätigt. Während die Drehung der Polarisationsebene 

 auf beiden Seiten der Absorptionsbande symmetrisch 

 war, ist dies bei der Doppelbrechung nicht der Fall. 

 Auf der einen Seite des Absorptionsstreifens verhält 

 sich Natriumdampf wie ein positiver, auf der anderen 

 Seite wie ein negativer Kristall. 



Für den Fall von sehr verdünntem Natriumdnmpf 

 und einer Feldstärke, die groß genug ist, die Natrium- 

 linien aufzulösen, muß die Theorie erweitert werden. 

 Schwierigkeiten hiergegen liegen nicht vor. 



Die Beobachtungen von Herrn Geest und mir 

 selbst, die sich auf die Einzelheiten dieser Doppel- 

 brechung beziehen, haben Voigts Theorie vollständig 

 gestützt l ). 



Die Linie D 2 spaltet sich in einem mäßig starken 

 Felde in drei Komponenten. Der theoretische Verlauf 

 der Doppelbrechung ist durch ein Diagramm dar- 

 gestellt; daneben findet sich das Resultat der Beob- 

 achtungen. (Fig. 4 u. 5.) 



Fig. 4. Fig. 5. 



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\ 



Die Linie D x spaltet sich in ein Quartett. Außer 

 den konkaven Teilen bemerkt man jetzt einen Um- 

 kehrpunkt in den theoretischen und den beobachteten 

 Kurven. (Fig. ü u. 7.) 



Fig. 6. Fig. 7. 



Alle diese Phänomene sind qualitativ ausgezeichnet 

 in Übereinstimmung mit der Voigtschen Theorie. 

 Es ist unbedingt sehr interessant, daß die Theorie 

 imstande ist, den komplizierten Verlauf der Doppel- 



') Zeeman u. Geest, Proc.Acad.ofScienc.es, Amster- 

 dam. Mai 1903, Dez. 1904. 



