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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 



Integrale, auf welche das Potential solcher Körper 

 gebracht werden kann, ist nun für Punkte, die nicht 

 der Axe angehören, sehr schwierig; man kann sie 

 aber vermeiden, wenn man von einem Kunstgriffe 

 Gebrauch macht, welcher ursprünglich Stokes' 

 geistiges Eigeuthum , dessen umfassende Verwend- 

 barkeit uns aber erst durch Helme rt's geniales 

 Werk so recht klar gemacht worden ist. Mau nennt 

 dieses Verfahren das der Condensation; die wirken- 

 den Massen werden an gewissen Orten vereinigt, 

 welche zur Berechnung der Wirkungsgrösse beson- 

 ders bequem gelegen sind, und es wird zugleich die 

 Grösse des aus dieser Ortsveränderung entspringenden 

 Fehlers eruirt. Ist letzterer unbeträchtlich , so darf 

 mau sich der grossen Vortueile, welche die Oonden- 

 sationsmethode gewährt, ohne Bedenken bedienen. In 

 dem concreten Falle, mit welchem wir es hier zu thun 

 haben, sind zwei erlaubte Erleichterungen am Platze: 

 die Cylindermasse wird gemäss der von Helm er t 

 angegebenen Regel in der Grundfläche condensirt, 

 und diese selbst, die ja eigentlich eine sphärische 

 Krümmung hat, wird als eine ebene betrachtet. Dar- 

 aufhin folgt die Berechnung des Potentials einer 

 homogenen mit Masse belegten Kreisscheibe für einen 

 inner - und ausserhalb gelegenen Punkt. Beide 

 Autoren gelangen dabei zu gleichem Resultate und 

 stellen das Potential durch elliptische Integrale von 

 der ersten und zweiten kanonischen Form Legen- 

 dre's dar. Die numerischen Ergebnisse bringt 

 v. Drygalski in Tabellen, die mit äusserstem 

 Fleisse berechnet sind und auch eine Verwerthung 

 in Gestalt von graphischem Schema gestatten. Her- 

 gesell dagegen rundet seine Lösung auch in der 

 Weise noch ab, dass er die Maximalgrenze des 

 Winkelabstandes vom Kreismittelpunkte aufsucht, für 

 welche seine Formel noch als gültig passiren darf; 

 ebenso dehnt er, was nur zu billigen, seine Erörte- 

 rungen auch auf die Frage aus, ob nicht die Ver- 

 setzung des Erdschwerpunktes, welche allerdings eine 

 direetc Konsequenz der Bildung polarer Eishauben 

 ist, sich in dem Grade fühlbar machen könne, wie 

 dies Groll und Penck für wahrscheinlich gehalten 

 hatten. 



Begreiflicher Weise vermögen wir den Unter- 

 suchungen , deren Allgeraeineharakter wir vorstehend 

 zu kennzeichnen versucht haben, nicht bis ins Ein- 

 zelne nachzugehen; dieselben haben bei aller Gemein- 

 samkeit des Gesichtspunktes und mancher Rech- 

 nungsmethodeu doch auch nicht unerhebliche Ver- 

 schiedenheiten aufzuweisen, und ihre Vergleichung 

 bietet schon ans diesem Grunde viel Interessantes 

 dar. Bemerkt sei nur, dass v. Drygalski, wie von 

 ihm nicht anders zu erwarten , die geologischen Mo- 

 mente besonders scharf analysirt, während bei Eer- 

 gesell eine — für einen Geographen doppelt aner- 

 kennenswerthe — gründliche Vertrautheit auch mit 

 gewissen ganz modernen Verfahrungsweisen der Ma- 

 thematik hervortritt. Die Uebereinstimmung in 

 den schliesslichen Folgerungen ist eine vollständige. 

 Wenn jene Niveaudifferenzen , welche durch die 



Strandlinien an den Ufergebirgen der Polarländer 

 markirt werden, wirklich durch die Anziehungskraft 

 der einstmals dortselbst angesammelten Massen gefro- 

 renen Wassers erklärt werden müssen, so wären diesen 

 Massen Dimensionen von wahrhaft ungeheuerlicher 

 Grösse beizulegen. Nach Hergesell würde in 

 einem besonders ausgeprägten Falle, bezüglich dessen 

 Penck selbst Bedenken aufgestiegen waren, für die 

 Geoidfläche auf 100 km ein Gefälle resultiren, wie es 

 der Rechnung zufolge erst für eine etwa 19mal 

 grössere Strecke (230 deutsche Meilen) sich ergiebt. 

 Selbst wenn ein anderes Schema der Eisvcrtheilung 

 Geoidflächen von noch weit entschiedener oscillato- 

 rischem Charakter liefern würde , könnte doch die 

 Höhe dieser Wellen keine Aenderung erfahren. 



Nicht mit leichtem Herzen entschliessen wir uns 

 dazu, die von Penck für die causale Erklärung der 

 Seespiegelschwaukungen aufgestellte Theorie fallen 

 zu lassen; dieselbe erfüllte in ihrer Geschlossenheit sonst 

 alle Anforderungen, welche man au eine geologische 

 Hypothese zu stellen berechtigt ist, ja sie that dies 

 sogar in viel höherem Maasse als so manche andere, 

 mit welcher wir uns zur Zeit noch aus dem Grunde 

 bescheiden müssen, weil wir ihr mit dem mathemati- 

 schen Secirmesser noch nicht zu Leibe zu gehen im 

 Stande sind. Allein nachdem die so ganz verschieden- 

 artig angelegten Arbeiten v. Dry galski's undller- 

 gesell's in vollem Einklänge uns die Ueberzengung 

 aufgedrängt haben, dass die geoidischen Formstörungen 

 während der Eisperiode über eine gewisse, recht 

 enge gezogene Grenze nicht hinausgehen konnten, 

 müssen wir uns dem Ausspruche des jüngst dahin- 

 gegangenen G. Kirchh off fügen , der dahin lautet, 

 dass unter Umständen ein wissenschaftliches Lehr- 

 gebäude selbst dann eingerissen werden müsse, wenn 

 man zunächst noch nicht in der Lage sei, ein besseres 

 an dessen Stelle zu setzen. Und das trifft hier ganz 

 und gar zu. 



Bei alledem können wir nicht umhin, dem Wunsche 

 Ausdruck zu verleihen, dass man doch die Sache 

 noch nicht für endgültig abgeschlossen ansehen, son- 

 dern ihr noch weiter forschend nachgehen möge. So 

 sehr wir überzeugt sind, dass die Vernachlässigungen, 

 welche durch die Condensation u. s. w. bedingt er- 

 scheinen, durchaus am Platze waren und in den 

 H elm ert 'sehen Regeln vollauf ihre Berechtigung 

 finden , so halten wir es doch für wünschenswerth, 

 auch in einzelnen Fällen die Rechnung ohne jed- 

 wede Näherung durchzuführen. In der Randnote *) 



') Ein derartiges Beispiel wäre etwa das nachstehende. 

 Wenn wir das übereiste Skandinavien betrachten , so 

 könnte es uns ohne namhaften Fehler als ein aus Eis 

 bestehender Halbcylinder gelten, dessen (horizontal und 

 eben vorausgesetzte) Axe mit der Axe der Halbinsel zu- 

 sammenfiele. Dann wäre die Aufgabe, was wir für nicht 

 ganz unwichtig erachten, durch geschlossene For- 

 meln lösbar. ABCA 1 B i C 1 ist der homogene Halbcylinder 

 von der Dichte 0, OOj die Axe und zugleich die Abseissen- 

 linie, die I'-Axe fällt mit OA, die Z-Axe mit OB zu- 

 sammen. OA setzen wir = c, OO x = h und suchen das 

 Potential des Cylinders mit Bezug auf einen auf der Axe 



