No. 2. 



Naturwissenschaftliche Run d sc hau. 



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cylindrische Kupferplatte von 364,72 g Gewicht und 

 4,5 cm Radius war an einer Fläche durch Lampenruss 

 möglichst strahlungsfähig gemacht und horizontal 

 im Innern eines verticalen, doppelt wandigen Cylin- 

 ders angebracht, der mit Hülfe eines durchfliessenden 

 Wasserstroms bei constanter Temperatur erhalten 

 werden konnte. Die „calorimetrische" Platte war 

 möglichst isolirt und centrisch eingespannt und ent- 

 hielt ein radial eingebohrtes Loch zur Aufnahme 

 eines feinen, cylindrischen Thermometers, welches 

 seine Temperatur angab; ein zweites Thermometer 

 gab die Temperatur des umspülenden Wassers an. 

 Der Deckel des Cylinders hatte ein genau der Kupfer- 

 platte entsprechendes Diaphragma, bei dessen Oeff- 

 uung die allmälig sinkende Temperatur der Platte 

 die senkrechte Wärmestrahlung gegen das Zenith an- 

 gab; aus dieser konnte dann leicht die Gesammt- 

 strahlung der Flächeneinheit des strahlenden Körpers 

 bestimmt werden. 



Die Theorie dieser Messuugsmethode und die Art, 

 wie alle bei diesen Messungen Einfluss ausübenden 

 Momente Berücksichtigung fanden, muss hier über- 

 gangen werden. Die Messungen wurden zu Zürich 

 in einzelnen wolkenlosen Nächten um die Zeit des 

 Somrnersolstitiums ausgeführt, und zwar am 13. Juni 

 von 9 h 42 m bis 9 h 57 m, am 17. Juni von 10h Om 

 bis 11 h 33 m, und am 18. Juni von 9 h m bis 9 h 56 m. 

 Die Werthe , welche an diesen drei Nächten für die 

 nächtliche Strahlung in zenithaler Richtung gemessen 

 wurden, waren resp. 0,022 Cal., 0,023 Cal. und 

 0,021 Cal. (für Cm.-G.-Min.). Die aus diesen Werthen 

 berechneten Gesammtstrahlungen in den betreffenden 

 Nächten waren resp. 0,128, 0,134 und 0,122 Cal. 



„Aus den gesammten Beobachtungsreihen, die bis 

 jetzt zur Ausführung gelangten", schliesst Herr 

 Maurer seinen Bericht, „ergiebt sich für die Grösse 

 der nächtlichen Strahlung, d. h. für diejenige Wärme- 

 menge, welche ein Quadratcentimeter in der Minute 

 bei freier, horizontaler Exponirung gegen den heiteren 

 Nachthimmel allseitig ausschickt (bei einer mittleren 

 Temperatur der calorimetrischen Platte von 15° C), 

 ein Werth, der in nächster Nähe von -£" = 0,130 Cal. 

 liegt, d. h. ungefähr ein Zehntel derjenigen Wärme- 

 menge, welche ein Quadratcentimeter Fläche bei nor- 

 maler Bestrahlung und hohem Sonnenstande während 

 einer Minute von der Sonne empfängt. Es gestattet 

 dies sofort einen Schluss zu ziehen auf den Betrag 

 derjenigen Wärmemenge, welche die Flächeneinheit 

 in der Zeiteinheit in einer heiteren Nacht durch 

 Strahlung von der gesammten, nicht erleuchteten 

 Atmosphäre wieder erhält." 



Der in den hier berichteten Versuchen gefundene 

 Werth für die Wärmeausstrahlung der Kupferplatte ist 

 offenbar nur ein relativer, da gleichzeitig, während 

 die Platte Wärme ausstrahlt, von der Atmosphäre 

 Wärme in dieselbe einstrahlt. Die absolut von einem 

 Körper ausgestrahlte Wärme ist nun nach der Ste- 

 fan' sehen Formel proportional der vierten Potenz 

 seiner absoluten Temperatur. Für die Kupferplatte 

 beider Temperatur 15° ergiebt sich diese absolut aus- 



gestrahlte Wärme S = 0,518 Cal. pro Min. und Qua- 

 drateentimnter. Für die Grösse der Wärmestrahlung 

 der Atmosphäre pro Minute und Quadratcentimeter er- 

 halten wir danach 0,518 — 0,130 Cal. = 0,39 Cal., ein 

 Werth, der zufälligerweise genau übereinstimmt mit 

 demjenigen, den Herr Maurer aus den Temperatur- 

 beobachtungen einer Reihe von Stationen unseres 

 Erdballs vor längerer Zeit abgeleitet hatte. 



Weitere Messungsreihen, welche die Natur der 

 nächtlichen Strahlung, namentlich ihren täglichen 

 und jährlichen Gang, ihre Abhängigkeit von den ein- 

 zelnen meteorologischen Factoren, die Variation der- 

 selben mit zunehmender Meereshöhe, klar legen sollen, 

 sind in Ausführung begriffen. 



J. Stefan: Ueber veränderliche elektrische 

 Ströme in dicken Leitungsdrähten. 

 (Sitzungsberichte der Wiener Akademie d. Wissensch. 

 II. Abtli-, 1887, Bd. XCV, S. 917.) 



Wenn man den Verlauf eines veränderlichen elek- 

 trischen Stromes in einer Drahtleitung berechnet, so 

 nimmt man gewöhnlich an, dass derselbe den Quer- 

 schnitt des Drahtes ebenso in gleichförmiger Dichtig- 

 keit erfüllt, wie dies ein constanter Strom thut. 

 Diese Annahme ist aber, wie Herr Stefan zeigt, 

 nicht zulässig, wenn mau die Ströme berücksichtigt, 

 welche durch die Selbstinductiou vom Hauptströme 

 erregt werden, besonders da selbst bei gleichförmiger 

 Stromdichte die Wirkungen der Selbstinductiou nicht 

 für alle elementare Fäden, in welche man den Draht 

 zerlegt denken kann , denselben Werth haben. Bei 

 veränderlichen Strömen wird die Wirkung der Selbst- 

 indnetion auf die einzelnen Drahtfäden noch mehr 

 verschieden sein, und die Vertheilung der Elektricität 

 durch die Drahtdicke muss von obiger Annahme stär- 

 ker abweichen. 



Herr Stefan berechnete die Formeln für die 

 Stromdichte in einem kreisförmigen Querschnitt eines 

 Leitungsdrahtes, und kam bemerkenswerther Weise zu 

 Gleichungen ganz derselben Art wie die Gleichungen, 

 die er erhalten bei der Berechnung der Temperaturver- 

 theilung in einem Cylinder, der nur durch seine Mantel- 

 fläche Wärme durch Strahlung an den umgebenden 

 Raum abgiebt oder aus demselben empfängt. Diese 

 Gleichartigkeit der Gleichungen beweist, dass auch 

 den stattfindenden Vorgängen eine Analogie zu 

 Grunde liege, welche Verfasser wie folgt darstellt: 



„Wird ein in allen Theilen gleich warmer Cylinder 

 plötzlich in einen Raum von einer constanten, aber 

 höheren Temperatur gebracht, so steigt zuerst die 

 Temperatur der an der Oberfläche und ihr zunächst 

 liegenden Schichten, dann die der inneren, bis endlich 

 der ganze Cylinder gleichförmig zur Temperatur des 

 umgebenden Raumes erwärmt ist. 



Aehnlich verhält es sich mit einem Leitungsdraht, 

 in den plötzlich eine constante elektromotorische Kraft 

 eingeschaltet wird, die Wirkung dieser Kraft gleicht 

 der Einstrahlung von Wärme. Der Strom gelangt 

 zuerst in den peripherischen Schichten des Drahtes 



