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N a t u r w i s s e n s c h a f 1 1 i c h e Rundschau. 



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Bewegungen fähig wären. Dann trifft die übliche Voraus- 

 setzung, es seien zwei unter den drei Hauptträgheitemomen- 

 ten der Erde einander gleich, nicht zu, es ist C > 2* >.4, 

 und die in die Formeln für die tägliche Schwankung 

 eingegangenen Grössen A, S, C beziehen sich aus- 

 schliesslich auf die starre Rinde. Ronkar hat die von 

 Folie ihm gestellte Frage analytisch behandelt und ge- 

 funden, dass bei Bewegungen von längerer Dauer Hülle 

 und Kern sich so bewegen, als bildeten sie nur eine 

 solide Masse, dass dagegen, wenn die Periode eine kurze 

 ist, die Bewegungszustände beider Theile sich gar nicht 

 beeinflussen. Für die jährliche Präcession und Nutation 



73 J^ 



mim ?t — gleich Null gesetzt werden , wogegen für 



C 

 die Tagesschwankung dieser Bruch gleich 0,0088 würde. 

 Damit wäre dann auch eine leise Halbtagsschwankung 

 der Winkelgeschwindigkeit der Erdrinde gegeben; diese 

 „Libration" vermöchte auf 0,02« zu steigen, vermöchte 

 sich aber als Trübung der Unveränderlichkeit des Sonnen- 

 tages deshalb nicht fühlbar zu machen , weil einer Be- 

 schleunigung im Verlaufe von sechs Stunden eine ebenso 

 lange Verzögerung während der nächsten sechs Stunden 



gegenüberstände. Die Dicke der Rinde = — - Erdradius 



setzend, findet Ronkar j— = 0,012; dabei ward 



das bekannte Lipsohitz'sche Gesetz der Dichte- 

 vertheilung zu Grunde gelegt. Als „erster" Meridian 

 wird derjenige bezeichnet, in welchen der zu A gehörige 

 Erdhalbmesser fällt; er liegt mitten im Stillen Ocean, 

 was Folie zuerst auffällig, später aber init der Be- 

 hauptung Faye's übereinstimmend fand, nach welcher 

 die Erdrinde unter dem Meere compacter ist als unter 

 dem Festlande. Weder Pol no c h Zenit, weder Meridian 

 noch geographische Breite dürfen hiernach als absolut 

 stabil angesehen werden, und es wäre sogar denkbar. 

 dass durch die Ebbe- und Fluthbewegung des Erd- 

 innern alle in Frage kommenden „constanten" Werthe 

 mit einer sehr kleinen periodischen Schwankung be- 

 lastet würden. 



Der meteorologische Anhang steht zu dem Haupt- 

 theile in keiner näheren Beziehung. Aus 49jährigen 

 Aufzeichnungen des Observatoriums in Brüssel scheint 

 zu folgen, dass das Barometer zur Zeit der Syzygien 



auf die Versuche Delaunay's (Geol. Magazine, 1868, 

 p. 507 ff.), die sich dem aus Ronkar's Calcul gezogenen 

 Resultate nicht recht anpassen zu wollen scheinen. Ebenso 

 können wir nicht verschweigen , dass die neuere Physik 

 der Erde — auch G. Gerland- hat unlängst in einem zu 

 Frankfurt a. M. gehaltenen Vortrage sich mit Entschieden- 

 heit auf diesen Standpunkt gestellt — das Innere der Erde 

 sich wesentlich anders vorstellt, als dies der belgische 

 Mathematiker thut. Man glaubt, dass daselbst alle über- 

 haupt denkbaren Aggregatzustände in absolut unmerklichen 

 Uebergängen vertreten seien. Wir verweisen in dieser 

 Hinsieht auf ein unlängst in Wien herausgegebenes 

 Schriftchen „Ein Combiuationsstudium über die Ent- 

 wickelungsgeschichte der Erdkruste" von E. Baum, mit 

 dessen sämmtlichen Partien — zumal betreffs der Ursache 

 der Gezeiten — wir uns zwar durchaus nicht einverstanden 

 erklären möchten, welchen aber das Verdienst zukommt, den 

 Satz, dass weitaus der grösste Theil des inneren Erdraumes 

 durch Gase unter uuermesslich hohem Drucke erfüllt sei, 

 gut dargestellt zu haben. Der ideale Querschnitt, welchen 

 mau daselbst S. 56 und 57 antrifft, stimmt in der Haupt- 

 sache mit demjenigen überein, welchen Referent in seiner 

 „Geophysik" nach A. Ritter und Zoeppritz zu zeichnen 

 versuchte, doch ist Baum 's Skizze viel mehr ins Einzelne 

 ausgeführt. 



weniger hoch steht als zu der der Quadraturen , zur 

 Zeit der Aequinoctien tiefer als zu der der Solstitien. 



S. Günther. 



Herbert Tomlinson: Ueber die Schallgeschwin- 

 digkeit in Metalldrähten. (Proceedings of the 

 Koyal Society. 1887, Vol. XLIII, Kr. 25a, p. 88.) 



Im Verlaufe einer längeren , noch nicht abge- 

 schlossenen Untersuchung über den Einfluss der Span- 

 nung auf die physikalischen Eigenschaften der Sub- 

 stanzen, deren Resultate successive publicirt werden, 

 hat Herr Tomlinson in seiner neuesten Mittheilung 

 auch einige Versuche über die Schallgeschwindigkeit 

 in Metalldrähten beschrieben, welche hier besonders er- 

 wähnt werden sollen. 



Die betreffenden Metalldrähte wurden über einem 

 festen Holzkasten in der Weise ausgespannt, dass das 

 eine Ende in einer Klammer befestigt und das andere 

 über eine Rolle geleitet und mit einer Wagschale ver- 

 sehen war, so dass dem Draht durch Gewichte jede 

 beliebige Spannung gegeben werden konnte; war diese 

 erreicht, so wurde der gespannte Draht vor der Rolle 

 in eine Klammer eingespannt und das freie Ende von der 

 Belastung befreit. Der Draht war akustisch von seiner 

 Unterlage isolirt und wurde entweder durch Reiben 

 in longitudiuale oder durch Anschlagen in der Mitte 

 oder in einem Drittel seiner Länge in transversale Schwin- 

 gungen versetzt, deren Zahl in der Secunde durch eine 

 Sirene oder ein Monochord bestimmt wurde; die Schall- 

 geschwindigkeit wurde in bekannter Weise aus der 

 Schwingungszahl berechnet. 



Nachstehende Tabelle enthält die Schallgeschwindig- 

 keiten in verschiedenen Metalldrähten , die chemisch 

 rein waren und unter gleichen Bedingungen untersucht 

 wurden ; 



Metall Dichte Schallgeschwindigkeit 



Klavierstahl ... 7,7175 5198 m 



Eisen, ausgeglüht . 7,6831 5096 „ 



Kupfer 8,8976 3958 „ 



Neusilber 8,6320 3860 „ ■ 



Platinsilber .... 12,1900 2804 ., 



Silber 10,4668 2801 „ 



Platin 21,0500 2750 „ 



Eine temporäre Belastung der Drähte innerhalb der 

 Grenzen einer der Versuchsanste'llung vorausgegangenen, 

 höheren Belastung hatte auf die Schallgeschwindigkeit 

 keinen Einfluss. War z. B. ein Draht längere Zeit mit 

 18 kg belastet gewesen und wurde dann die Schallge- 

 schwindigkeit in demselben untersucht bei verschiedenen 

 Belastungen unter 18 kg, so hatten diese auf die Schall- 

 leitung keinen Einfluss. 



Wurde ein Draht, dessen Note bei einer bestimmten 

 Belastung bestimmt war, der dauernden Ausdehnung 

 durch diese Last überlassen, und dann von Zeit zu Zeit 

 durch Reiben die Schallgeschwindigkeit bestimmt, nach- 

 dem man vorher die durch die Dehnung erzeugte 

 Längenänderung ausgeschaltet hatte , so blieb die Höhe 

 des Tones unverändert. Liess man nun aber den Draht 

 etwa eine Stunde lang in Ruhe und bestimmte wieder die 

 Höhe seines Tones, so war derselbe höher geworden. 

 Die Schallgeschwindigkeit hatte ein klein wenig zuge- 

 nommen. Herr Tomlinson glaubt diese kleine Aende- 

 rung auf die geringe Abnahme der Dichtigkeit durch 

 die vorangegangene, permanente Streckung zurückführen 

 zu dürfen ; die Elasticität hatte sich in keinem Falle 

 verändert. 



