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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 13. 



schiedene Gaseutwickelung, bei 80° wurdeu salpetrige 

 Dämpfe entwickelt und bei noch weiterer Temperatur- 

 steigerung wurde das völlige Aufhören der Passivität 

 durch ein plötzlich und scharf eintretendes, explosions- 

 artiges Aufschäumen markirt. War das Eisen mit der 

 Säure längere Zeit in Berührung, bevor die Erwärmung 

 begann, so erfolgte das Activwerden des Eisens bei 

 niedrigerer Temperatur, und zwar war die Temperatur 

 um so niedriger, je länger die Berührung gedauert hatte. 

 Diese Uebergangstemperatur vom passiven in den activen 

 Zustand wurde ferner erniedrigt, wenn etwas Eisensalz 

 in der Flüssigkeit zugegen war, und sie war um so 

 niedriger, je weniger concentrirt die Säure gewesen. 



Nach' Feststellung dieser die Erscheinung beein- 

 flussenden Umstände wurde die Passivität des Eisens in j 

 Salpetersäure im magnetischen Felde untersucht. Wenn 

 jetzt die Temperatur langsam erhöht wurde, so trat 

 bereits bei 51° C. das Aufschäumen ein, welches ausser- 

 halb des Magnetfeldes erst bei 89° beobachtet wurde. 

 Nach dem Aufschäumen beruhigte sich zwar die Flüssig- 

 keit, aber wenn das Pulver mit dem Thermometer be- 

 rührt wurde, trat es sofort wieder ein. Der Verlust 

 der Passivität bei 51° begann an einem Punkte an der 

 Seite des Reagensröhrchens, wo man lebhafte Gasent- 

 wickelung beobachtete, während die übrige Masse noch 

 in Ruhe blieb. Von diesem Punkte verbreitete sich die 

 Wirkung durch die ganze Masse. 



Die Wirkung des Magnetismus war eine plötzliche; 

 hatte man ohne Magnetismus bis 60° erwärmt und i 

 schloss den magnetisirenden Strom, so trat sofort Auf- 

 schäumen ein. Wurde bei 60° der magnetisirende Strom 

 abwechselnd unterbrochen und geschlossen, so trat bei 

 jedem Schlüsse das Aufschäumen ein und hörte bei jedem 

 Oeffnen des Stromes auf. 



Je grösser die Intensität des Magnetfeldes war, desto 

 niedriger war die Temperatur, bei welcher die Passivität 

 aufhörte, und umgekehrt. Bei gleichem Magnetfelde 

 war die Uebergangstemperatur um so niedriger, je ver- 

 dünnter die Säure war. Es konnte durch Verdünnung 

 selbst ein Uebergaug bei gewöhnlicher Temperatur unter 

 dem Einflüsse des Erdmagnetismus herbeigeführt werden; 

 und auch bei 0° wurde in sehr intensivem Magnetfelde 

 der Uebergang des Eisens in den activen Zustand beob- 

 achtet. 



Aus den Versuchen schliessen die Verfasser, dass 

 die Wirkung des Magnets darin besteht, die Temperatur 

 des Uebergangs in den activen Zustand herabzudrücken, 

 und dass die Intensität des magnetischen Feldes, welches 

 erforderlich ist, um passives Eisen in active9 zu ver- 

 wandeln, schuell wächst mit der Concentration der Säure. 

 Eine Erklärung für dieses Verhalten glauben die Verfasser 

 in späteren Versuchen gefunden zu haben, über welche 

 sie vorläufig nur kurz berichten. 



Wenn zwei Eisenstäbe, die parallel zu den Kraft- 

 linien eines magnetischen Feldes sind, in eine Flüssig- 

 keit getaucht werden, welche Eisen angreift, und wenn 

 nur die Enden eines Stabes und die Mitte des anderen 

 der Flüssigkeit exponirt werden, dann verhält sich der 

 Stab mit den eingetauchten Enden zu dem anderen 

 Stabe wie Zink zu Platin; so dass, wenn die Stäbe durch 

 Drähte mit einem Galvanometer verbunden werden, ein 

 permanenter Strom durch den Kreis fliesst. Auch wenn 

 nur ein Eisenstück in die Flüssigkeit getaucht wird, 

 werden sich, nach den Verfassern, im magnetischen Felde 

 locale Ströme zwischen den magnetisch inducirten und 

 nicht inducirten Theilen des Eisens entwickeln, und 

 diese Ströme seien die Veranlassung zu den Aenderungen 

 des ehemischen Verhaltens des Eisens im Maguetfelde. 



Gh. Fahre : Ueber die specifische Wärme des 

 Tellurs. (Comptes rendus 1887, T. CV, p. 1249.) 

 Nachdem die Versuche ergeben hatten, dass das 

 Tellur in zwei Modificatiouen erhalten werden könne, 

 deren Umbildung von dem einen Zustand in den anderen 

 einen Wärmewerth von 12 Cal. pro Aequivaleut ent- 

 spricht (Rdsch. II, 290), war es von Interesse zu unter- 

 suchen, wie sich die specifischen Wärmen dieser beiden 

 Modificatiouen verhalten. Das amorphe Tellur zeigte 

 durch Wasserdampf erwärmt, eine specifische Wärme von 

 0,0525 und 0,0518; und das krystallinische bei gleicher 

 Erwärmung die specifische Wärme 0,0483. Diese Werthe 

 weichen so wenig von einander ab . dass man schliessen 

 darf, das Tellur besitze ziemlich dieselbe specifische 

 Wärme in seinen verschiedenen Modificationen , wenig- 

 stens bei der Temperatur von 100°; es ist aber, nach 

 Verfasser, möglich, dass ein Unterschied deutlich hervor- 

 tritt bei höheren Temperaturen , namentlich in der 

 Nähe der Umwandlungstemperatur des amorphen in das 

 krystallinische Tellur. 



J. Liznar : Die mechanische Temperatur- 

 compensation des Bifilars. (Zeitschr. für 

 Instrumentenkunde, 1888, S. 13.) 

 Bekanntlich pflegt man die Variationen, welchen 

 die horizontale Componente der erdmagnetischen Kraft 

 unterliegt, gewöhnlich mittelst des Gauss'schen Bifilar- 

 magnetometers zu messen, allein derselbe muss stets 

 für Temperaturveränderungen corrigirt werdeu , und 

 diese Verbesserungen sind mühsam anzubringen. Des- 

 halb hat Allan Broun schon 1850 die mechanische 

 Temperaturcompeusation vorgeschlagen, welche nuumehr 

 verbessert und vereinfacht wird. Man hat sich zu ver- 

 gegenwärtigen, dass jede Temperaturerhöhung das mag- 

 netische Moment des an zwei Parallelfäden aufgehängten 

 Stalirs herabsetzt und somit das Drehungsmoment ver- 

 grössert. Herr Liznar befestigt deshalb die Aufhänge- 

 fäden an zwei durch Klemmen mit einem Glasstabe ver- 

 bundenen Zinkstäben und macht die Klemmen beweglich. 

 »0 dass also, während die Distanz der Befestigungspunkte 

 immer constant bleibt, die Längen von Glas- und Zink- 

 stab verändert werden können. Wenn für die Tempe- 

 ratur t das magnetische Moment durch M t , das Dre- 

 hungsmonent der Bifilarsuspension durch D t ausgedrückt 

 wird, wenn ferner H die Horizontaliutensität und Z 

 den Torsionswinkel bedeutet, so ist, wie man weiss, 

 31. H = I), sin;. Man kann diese Gleichung nach den 

 vier in ihr vorkommenden Veränderlichen differentiiren 

 und erhält: M,d H + HdM t = dD t sinz -f D t cos zdz. 

 T> t lässt sich in bekannter Weise durch das Gewicht G des 

 Magnetstabes, die ebenen und unteren Fadendistanzen d t 

 und d' t und durch die Fadenlänge l t darstellen ; führt 

 man ferner auch noch die Ausdehnungseoefficienteu 

 £, m, <f, X uud « des Glases, Zinks, Messings, Faden- 

 materials (Platin) und Eisens ein, so geht obige Gleichung 

 in die nachstehende über: 



M,,I1I- M„ lludt = L> pliLpO + m + rf -l]dtsin : 



4- D t cos.: dz. 

 Hier bedeutet 1' die Entfernung der beiden Klemmen 

 von einander, und es wurde dMf == — M a u d t gesetzt. 



So ergiebt sich schliesslich 



*g = cot , d* + pi£T^ +m + *- l + M ] dt 



Damit sonach der Einfluss der Wärme sich nicht 

 mehr geltend mache, muss der in der eckigen Klammer 

 stehende Ausdruck sich annulliren, und es ist die Mög- 

 lichkeit dargethan, durch Verstellen der Klemmen die 



