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Naturwissenschaftliche .Rundschau. 



No. 14. 



proportional, und von der Art und dem Zustande 

 der Substanz der Massen (Temperatur, Aggregat- 

 zustaiid etc.) ganz unabhängig. 



3) Durch eine starre Linie verbunden, sonst frei, 

 bleiben die Körper in Ruhe. Sind sie daher ganz 

 frei, so müssen, um sie zu verhindern, dass sie sich 

 Bewegung ertheilen , an beiden Gegenkräfte ange- 

 bracht werden , die gleich gross und gleich der Kraft 

 sind, mit der sie auf einander wirken. 



I I Setzen sie sich aber in Bewegung, so ertheilen 

 sie sich in jedem Moment Geschwindigkeiten, die 

 ihren Massen umgekehrt proportional und direct der 

 bei der jedesmaligen Entfernung wirkenden Kraft, 

 dagegen von dem Bewegungszustaude der Körper 

 ganz unabhängig sind. 



5) Von der Kraft gilt noch, dass, wenn man sich 

 beide Körper plötzlich aus dem Nichts in ihre 

 Lagen gebracht denkt, ihre Wirkung ebenso plötz- 

 lich beginnt. Mit anderen Worten, wenn mau nur 

 einen Körper sich denkt, so ist sein Wirkendes 

 überall im Baum vorhanden, bereit, auf jeden zweiten 

 Körper, den man sich irgendwo hindenkt, bei dessen 

 Auftreten sofort seine Wirkung zu äussern. Daraus 

 folgt dann , dass auch bei bewegten Körpern ihre 

 gegenseitige Einwirkung in der Richtung ihrer Ver- 

 bindungslinie stattfindet. 



(i) Die Kraft ist von der Anwesenheit anderer 

 Körper im Räume, welches dereu Grösse, Substanz, 

 Lage, Zustand und Bewegung sein möge, ganz unab- 

 hängig. 



Dies sind die klassischen Eigenschaften, die man 

 wohl ziemlich allgemein der Schwerkraft beilegt, 

 jedoch ist dazu Einiges zu bemerken. 



Was zunächst die rein statisch - mechanischen 

 Eigenschaften anlangt , die Richtung der Schwer- 

 kraft, ihre Abhängigkeit von dem Product der Massen 

 und dem reeiproken Quadrat der Entfernung, so 

 folgen sie bekanntlich aus den Keppler' sehen Ge- 

 setzen , lind werden weiter vielfach bestätigt durch 

 die Theorie der Trabanten und der Störungen, durch 

 die, Erscheinungen der Schwere an der Erdoberfläche 

 und den Cl air au t' sehen Satz, die Peudelbeobach- 

 tungen, endlich durch die Anziehung schwerer Körper 

 auf einander, wie sie Cavendish u. A. angestellt 

 haben. Man kann übrigens einen Theil der stati- 

 schen Eigenschaften der Schwere aus dem Princip 

 der Trägheit schliessen. Denn denkt man sich eine 

 starre Verbindung zwischen den gravitirendeu Kör- 

 pern , so können sie von selbst sich nicht in Bewe- 

 gung setzen. Daraus ergiebt sich: 1) dass ihre 

 gegenseitige Einwirkung die Richtung ihrer Verbin- 

 dungslinie haben uiuss; 2) dass sie auf beide Körper 

 die gleiche ist, d. i. es folgt die Gleichheit von Action 

 und Reaction, die also hier, wie auch wohl sonst, aus 

 dem Princip der Trägheit geschlossen werden kann. 



Nach dem Allen, und Manchem, das ich überging, 

 kann man das Gesetz im statischen Falle als hinrei- 

 chend bestätigt ansehen, so dass man an seiner Strenge 

 zu zweifeln jedenfalls bis jetzt keinen Grund findet. 



Etwas anders liegen die Dinge bei der vierten 



und fünften Eigenschaft, der dauerlosen Fortpflan- 

 zung der Schwerkraft und ihrer Unabhängigkeit von 

 dem Bewegungszustaude der Körper. 



Was zuerst die dauerlose Fortpflanzung der 

 Schwerkraft betrifft, so wurde in neuerer Zeit daran 

 so sehr gezweifelt, dass mau Versuche vorschlug, um 

 sie zu prüfen. Dem steht aber eine ältere Betrach- 

 tung von Laplace (Schluss des VII. Cap. d. IV. Bds. 

 der Mec. Gel. 1 ) gegenüber, in welcher er zu dem 

 Ergebuiss gelangt, dass die Fortpflanzungsgeschwindig- 

 keit der Schwerkraft mindestens hundertmillionenmal 

 so gross sein müsste, wie die Lichtgeschwindigkeit, 

 wenn sie astronomisch unmerkbar sein sollte. 



Die Unabhängigkeit der Schwerkraft von dem rela- 

 tiven Bewegungszustaude der gravitirenden Körper 

 ist in neuerer Zeit ebenfalls von einigen Autoren auf- 

 gegeben worden, welche statt des Newton'scheu 

 Gesetzes ein dem Weber'scht'n ähnliches zu Grande 

 legten, um die abnorme Bewegung des Mercur-Peri- 

 hels abzuleiten. Der auf das Product der Massen 

 bezügliche Theil des Schwerkraftgesetzes ist dabei 

 nicht in Frage gestellt. Uebrigens ist diese Theorie 

 noch zu neu, um ein endgültiges Urtheil über ihren 

 Belang zu gestatten. 



Endlich die sechste Eigenschaft, die Unabhängig- 

 keit der Fernkraft vom dritten Vorhandenen, ist ein 

 überaus kühner Gedanke. Wenn man z. B. neben den 

 zwei betrachteten Körpern noch andere Körper sich 

 denkt, die nach demselben Gesetz wie jene, oder nach 

 irgend einem anderen Gesetz auf sie wirken , so 

 können wir, der sechsten Eigenschaft gemäss, diese 

 „accessorischeu" Wirkungen von der Einwirkung der 

 zwei Körper auf einander gesondert berechnen, die 

 durch sie nicht beeinflusst wird , sondern ganz und 

 voll zum Austrag kommt. Wie diese Sonderung 

 stattzufinden habe, lehrt die analytische Mechanik, 

 und dass sie das der Natur Entsprechende lehrt, 

 zeigen die mannigfaltigsten Erscheinungen, wiederum 

 die astronomischen Störungen und die Trabanten- 

 bewegung, die Veränderung der Schwerkraft an der 

 Erdoberfläche, weiter auch in anderen Erscheinungs- 

 gebieten die magnetischen Anziehungen , die elek- 

 trische Vertheilung auf Leitern u. s. f. Solche Er- 

 wägungen , wenn man sie weiter verfolgt, führen 

 denn zu überraschenden Ergebnissen. Denken wir 

 uns ein Pendel in dem Dunkel eines feuersicheren 

 Schrankes aufgehängt, diesen innerhalb eines ihn 

 nach allen Richtungen umschliessenden ersten Ge- 

 häuses, und zwischen dem Schrank und dem ersten Ge- 

 häuse Weissglühhitze , sodann um das erste Gehäuse 

 ein zweites, und zwischen letzteren beiden eine solche 

 Luftleere, dass sie die Elektricität nicht mehr leitet. 

 Nun ist das Pendel so vollständig von der Welt ab- 

 geschlossen, als alle uns zu Gebote stehenden Mittel 

 es erlauben. Kein physikalisches Agens kann mehr 



l ) Auf die Spur dieser lange von mir gesuchten 

 Stelle hat mich Herr Dr. Arthur Konig geführt. Ich 

 finde noch diesen Gegenstand erörternde Bemerkungen in 

 der Exposition du Systeme du Monde, II. Tbl., Cap. XV, 

 S. 194 u. 195. 



