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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 14. 



Construction der Schwerkraft ersonnen , und die auf 

 Lesage zurückgeführt wird, ist zwar unbeschränkt, 

 doch bei kleinen gravitirenden Körpern , so weit sie 

 zur Wirkung gelangt, ihr nahebei gleichgerichtet. 



Wir müssen auf die hier vorausgesetzte Natur 

 der Aetherheweguug näher eingehen. Mau denkt 

 sich seine Theilchen nach allen Richtungen hin be- 

 wegt — etwa wie die kinetische Gastheorie sich die 

 Gastheilchen bewegt denkt — , doch mit dem Unter- 

 schiede, dass von den Stössen der an einander prallen- 

 den Theilchen selbst kein Gebrauch gemacht wird, son- 

 dern nur von den Endstössen derer, die ungehindert ihre 

 Bahn verfolgen. Demnach vergleicht man auch sol- 

 chen Aether besser mit einem Gas in Hrn. Crookes 

 vierten Aggregatzustande, in welchem sein sogenanntes 

 Bombardement mit Gastheilchen stattfindet. Indem 

 wir die Bewegungsart mathematisch idealisiren, wür- 

 den auf ein unendlich kleines Element der Oberfläche 

 eines Körpers unausgesetzt von allen Richtungen her 

 Aetheratome treffen, so dass, wenn man von dem Ele- 

 ment aus irgend einen Strahl in den Aether hinein- 

 erstreckt sich denkt, auf jedem solchen Strahl Theilchen 

 auf Theilchen in kürzesten Zeiträumen folgen würden. 

 Gleichsam in jedem Zeitdifferential laugen längs jedem 

 Strahl Aetheratome auf dem Flächenelement an. Man 

 kann übrigens diese Aetherbewegung in gewissem 

 Sinne auch mit diffusem von hellen Flächen aus- 

 gehendem Licht vergleichen, dem jenes Flächenelement 

 ausgesetzt wäre. 



Nun construirt man wie folgt : Man denke sich 

 zwei kugelförmige Massen in einiger Entfernung. 

 Dann wird, wenn die Kugeln nicht gerade vollkommen 

 elastisch zu den Aetherstössen sich verhalten , der 

 zwischen ihnen befindliche Aether anders auf sie 

 wirken , wie der an ihren Aussenflächen vom freien 

 Raum her anlangende. Sind die Kugeln gegen den 

 Aether vollkommen elastisch, so kann an den Innen- 

 flächen alles wie an den äusseren sein. Doch sind 

 diese Verhältnisse so zusammengesetzter Natur, dass 

 man nur Vermuthungen aussprechen kann. Sind die 

 Kugeloberflächeu unvollkommen elastisch oder ganz 

 unelastisch, so wird nothwendigerweise an den inneren 

 Ilalbkugeln ein schwächeres und spärlicheres An- 

 prallen stattlinden, wie an den äusseren, und also 

 eine Art Druck die Kugeln zu nähern streben, ja 

 man findet sogar für seine Abhängigkeit von der 

 Entfernung der Kugeln das Xewton'sche reciproke 

 Quadrat der Entfernung. Doch das Product der 

 Massen bietet alsdann eine neue und zwar die bei 

 weitem grössere Schwierigkeit, und was man sich 

 ausgedacht hat, um diese zu überwinden, ist so wenig 

 befriedigend, dass Zöllner diese Fictionen mit 

 seinen empfindenden Atomen kaum überbieten konnte. 



Statt die einzelnen Coustructionsversuche auf Grund 

 der zweiten Bewegungsart des Aethers kritisch durch- 

 zugehen, möchte es sich empfehlen, dergleichen Syn- 

 thesen der Schwerkraft von einem allgemeinen und 

 einfachen Gesichtspunkt aus zu prüfen, indem man 

 einen geeigneten besonderen Fall sich aussucht, der 

 in den Stand setzt , ihre möglichen Leistungen mit 



•'en Forderungen des Newton'schen Gesetzes zu 

 vergleichen, und zwar in Bezug auf seinen ganzen 

 Inhalt, also nicht bloss in Bezug auf das Entfer- 

 nungsquadrat. Hinsichtlich der Körper darf nur 

 angenommen werden, dass sie einen Theil der gegen 

 sie aufliegenden Aethertheilchen durchlassen , und 

 einen Theil zurückhalten, der dann die Kraft vorstellt. 

 Zu dem angegebenen Zwecke scheinen wie folgt 

 gewählte Körper sich zu eignen. 



Wir denken uns eine 

 Kreiskegelfläche, und darin 

 zwei Körper , die theils 

 von ihr, theils von Kugel- 

 flächen begrenzt sind, deren 

 gemeinsamer Mittelpunkt 

 die Spitze des Kegels ist. 

 Der eine , « , ist äusserst 

 klein und sehr nahe der 

 Kegelspitze gelegen, der 

 andere A, ist beliebig gross, 

 und liegt zwischen den 

 Kugelflächen mit den Ra- 

 dien r und 7?, und wir 

 nehmen v. so kleiu, r so gross an, dass wir bei der 

 Bestimmung der Anziehung von A auf « die Entfer- 

 nung der Punkte in A von denen in (Z annähernd mit 

 ihren Entfernungen von der Kegelspitze vertauschen 

 können. Nimmt man die Dichtigkeit der Massen in 

 A und « gleich Eins an, und das Volum von « 

 gleich v a , so ist die Anziehung von A auf « nach 

 dem Newton'schen Gesetz: 



v„ . h n sin"- f) (B — r), 



wo h ein Coefficient, und '/ die halbe Oeffnung des 

 Kegels. Andererseits lässt sich die von den Aether- 

 stössen auf « ausgeübte Wirkung so zusammenfassen. 

 Sie besteht einmal aus den auf die untere Fläche 

 von « ausgeübten Stosswirkungen, wir nennen sie (t, 

 sodann aus den auf die obere Fläche von u statt- 

 findenden Stössen der Aethertheilchen, die der Körper A 

 durchgelassen hat, und solchen, die den Körper A 

 nicht berührt haben. Diese letzteren beiden Wir- 

 kungen zusammen bezeichnen wir mit fi (r, li). Mau 

 wird also haben: 



v a ■ h n sin 3 II (li — r) = [i — ft (r, R). 

 Es sind ft und ft (»', E) positive Grössen. Weiter 

 ist (l vollkommen unabhängig vom Körper A und 

 abhängig lediglich von den Dimensionen des Körpers«, 

 also ist (i constant in Bezug auf Aenderungen von B. 

 Lassen wir aber li über alle Grenzen wachsen, so 

 muss, da v a lnr ain- n (li — *•) ebenfalls positiv ist, 

 fi über alle Grenzen gross sein, d. i. es muss 

 unendlich gross sein. Es folgt also, dass die Kraft, 

 welche die Aetherstösse auf ein Flächeuelement aus- 

 üben, unendlich gross ist. An diesem Ergeb- 

 niss wird nichts geändert, wenn man noch die Stösse 

 des Aethers in Betracht zieht, der etwa zwischen den 

 Körpern A und a hin und her fliegend angenommen 

 wird, denn sie können an der rechten Seite der Glei- 

 chung nur den Subtrahend vergrössern. 



