No. 14. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



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Da nun nach der Aetherstosstheorie die ganze 

 auf « ausgeübte Anziehung in dem Theil fi steckt, 

 der nothwendiger Weise unendlich ist, so kann dar- 

 aus eine bestimmte Kraft nicht abgeleitet werden. 

 Welche Hypothesen wir über die Stösse, über die 

 Absorption des Aethers in den Körperu u. s. f. er- 

 sinnen mögen, die Kraft bleibt völlig unbestimmt. 

 Denn wenn wir, wie es gewiss nothwendig wäre, 

 auch (i (7, E) unendlich annehmen , so ist der Unter- 

 schied fi — fi (r, 11) doch nicht ein solcher zwischen 

 unendlich werdenden Grössen, der ja als ein be- 

 stimmter fortbestehen kann, sondern es ist 

 ein Unterschied zwischen pure unendlichen Grössen, 

 der von vornherein völlig unbestimmt ist und 

 es allezeit bleibt. 



Die Bedeutung dieses mathematischen Ergebnisses 

 lässt sich physikalisch so einsehen. Die auf einen 

 Körper von einem anderen ausgeübte Anziehungs- 

 kraft stellt sich dar als der Unterschied zweier uner- 

 messlich grossen Wirkungen, des Aetherstosses aui 

 die dem anziehenden Körper zugewandte und die ihm 

 abge wandte Fläche des angezogenen Körpers. Je 

 grösser nun die von einander abzuziehenden Wir- 

 kungen, desto unwahrscheinlicher ist es, dass 

 ihr Unterschied ein fester überall gleicher sei, weil 

 die physikalisch doch höchst wahrscheinlichen Schwan- 

 kungen der grossen Wirkungen, wie klein sie im 

 Verhältniss zu ihnen selbst auch sein mögen, 

 ihren Unterschied auf das Stärkste beeinflussen 

 und schwankend machen würden. Wenn nun die 

 Wirkungen, deren Unterschied die Schwerkraft sein 

 soll, so gross sein müssten, wie die Dimensionen des 

 Raumes — und es ist nicht der geringste Grund 

 vorhanden, anzunehmen , dass sie kleiner seien — so 

 bleibt die Kraft völlig unbestimmt. 



Nun könnte man noch auf den Standpunkt sich 

 zurückzuziehen versuchen, dass das Newton 'sehe 

 Gesetz nur annähernd gültig sei, und dass fi. nur 

 gross und nicht unendlich gross angenommen zu 

 werden braucht. Dies liefe darauf hinaus, dass in 

 v u li7isi)i 2 (){li — /) = fi — f*(/, -ß) die Grösse R 

 nicht unendlich werden darf, d. i. also, dass die 

 Schwerkraft über gewisse endliche Entfernungen hin- 

 aus erlischt. Misslich wäre es jedenfalls, zu Gunsten 

 einer Construction , die uns, wie genügend erörtert, 

 wegen der von ihr benutzten Hülfsmittel nie wirk- 

 lich würde befriedigen können, die vielmehr das 

 Problem nur verschöbe, so gewagte Voraussetzungen 

 über eine Kraft zu macheu, welche die unseren Beob- 

 achtungen zugänglichen Himmelsfernen beherrscht. 

 Auch unterliegt der höchste Werth, den man R geben 

 will, um ein ganz bestimmtes^ zu erhalten, den 

 schwersten Bedenken. Am einfachsten wäre es noch, 

 irgend ein festes ft nach Willkühr zu Grunde zu 

 legen. Im allgemeinen Falle gelaugt man alsdann 

 zu einem von dem aus dem Newton'schen Gesetz 

 erhalteneu Ausdruck abweichenden , der zwar durch 

 im Princip nicht nothwendige Näherungen zu einer 

 Kraft führt, die dem Newton'schen Gesetz ent- 

 spricht, geräth aber dafür in andere Schwierigkeiten. 



Bezeichnen wir mit fi' die Kraft solcher gegen 

 die untere Fläche des Körpers u gerichteten Aether- 

 stösse , welche aufgehoben werden würde durch die 

 Stösse der Theilchen, die, wenn man den Körper A 

 weg denkt, innerhalb der Kegelfläche gegen die obere 

 Fläche von a anfliegen, und bezeichnet man mit 

 ft' (7, E) die Stosskraft der Theilchen, welche inner- 

 halb des Kegels, durch A dringend, den Körper a 

 erreichen , so soll also fi' — ^' (V, jß) = fi. — fi ( i\ I!) 

 gleich der auf « ausgeübten Anziehungskraft 

 ValiJl sin'l)(R — r) sein. Wir haben daher zu unter- 

 suchen, ob fi' — fi' (r, R) auf die Form G .(E — r) ge- 

 bracht werden kann, wo C eine Constante. 



Es sei fi' proportional der Anzahl derjenigen zu 

 jeder Zeit die obere Begrenzungsfläche von A passi- 

 reudeu Aethertheilchen, welche in der Richtung nach 

 der Kegelspitze sich bewegen, und fi' — A sei pro- 

 portional der Anzahl derartiger Theilchen , welche 

 durch das in A befindliche Stück der Kugelfläche 

 mit dem Radius E — Q hindurchgehen. Nun möge 

 in der Schicht ft von A mit der Dicke d Q absorbirt, 

 oder genauer von der Richtung nach der Kegelspitze 

 abgelenkt werden eine Theilchenmenge , welche pro- 

 portional ihrer Dichtigkeit S beim Eintritt in diese 

 Schicht ist. Es wird also in a absorbirt d A 

 = kÖa(E — q)-cIq, unter Je den Coefiicienten der 

 Absorption , und unter w das vom Kegel ausge- 

 schnittene Stück Kugelfläche mit dem Radius 1 ver- 

 standen. Man wird Ö = h — — — setzen können, 



{E — pY- 



wo h ein Coefficient. Dann nimmt d A die Form 

 K((i — A)(?p an, wo K gleich Ichco, und es wird: 

 A = fi' [1 — c-A'tfl-.-)] beim Austritt aus A. 



Denkt man sich nun 1c, mithin K unendlich klein, 

 ft'/C aber endlich, so kommt allerdings A == fi'K(R — r) 

 heraus. Aber wenn k nur sehr klein gedacht wird, 

 so besteht hier für E keine Schranke, und für A 

 kommt eben das obige ganz andere Gesetz zum Vor- 

 schein. Unter jener Voraussetzung, dass k ver- 

 schwindend klein ist, ergäbe sich auch, wie leicht 

 einzusehen, die Einflusslosigkeit von Zwischenkörpern 

 zwischen A und a. Doch fragt sich, was man damit 

 erreicht hätte. 



Die nach einem Punkt hin convergirenden Aether- 

 theilchen, welche einen Körper durchdringen, der den 

 Punkt anziehen soll, lassen in dem Körper Aether- 

 theilchen zurück , deren Menge die Anziehung vor- 

 stellt. Sie ist im Verhältniss zu der den Körper durch- 

 dringenden Aethermenge so klein, dass ihr Ausfall 

 bei einem zweiten etwa zwischen dem angezogenen 

 Punkt und dem anziehenden Körper befindlichen 

 Zwischenkörper gar nicht zu spüren ist. Nun, ich 

 meiue, dies ist nur ein anderer Ausdruck für die 

 Thatsache der Anziehung , der sie in Worte kleidet, 

 die nur scheinbar eine Construction enthalten, nur 

 scheinbar eine Vorstellung erwecken, in Wahrheit 

 aber ebenso dunkel sind. Allerdings/, theilt man 

 den anziehenden Körper in kugelige Schichten mit 

 dem angezogenen Punkt als Mittelpunkt, so ist die 

 von jeder Schicht abgelenkte Theilchenmenge pro- 



