No. 36. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



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Fackel bezeichnet wird , gebunden , also eine ver- 

 grösserte Umdrehungsgeschwindigkeit besitzen. Tre- 

 ten die Kräfte nach einer Unterbrechung wieder in 

 Wirksamkeit, so wird im Allgemeinen auf der west- 

 lichen vorangehenden Seite des bereits vorhandenen 

 Fleckes die Vergrösseruug erfolgen und dadurch eine 

 Verschiebung des optischen Schwerpunktes im Sinne 

 der Rotationsrichtung bewirkt werden. 



Es ist ersichtlich, wie sich diese von verschiedenen 

 Beobachtern bestätigten Vorgänge auf dem augezeigten 

 Wege in ungezwungener Weise erklären. Ueber die 

 Ursache des eigenartigen Bewegungsgesetzes der 

 Flecke erhält man allerdings noch keinen Aufschluss. 

 Unentschieden bleibt, ob ihre verminderte Geschwin- 

 digkeit verticalen Strömungen zuzuschreiben ist, wie 

 dies nach Faye's Theorie gefordert wird, oder durch 

 horizontale Gegenströmungen verursacht wird, wie 

 solche bei Annahme der Siemens'schen Hypothese 

 über die Fächerwirkung der Sonue wenigstens in 

 den oberen Schichten der Sonnenatmosphäre entstehen 

 inüssteu — nur lässt sich schliesseu, dass die Gültig- 

 keit des gedachten Gesetzes auf eine dünne atmo- 

 sphärische Schicht beschränkt ist, während die centrale 

 Masse des Souuenkörpers dem für feste Körper gül- 

 tigen Bewegungsgesetz gehorcht. Immerhin erscheint 

 es nicht ohne Schwierigkeit, sich ein längeres Fortbe- 

 stehen örtlich begrenzter Erregungscentren im Innern 

 des Soiinenkörpers im Zusammenhange mit einer gas- 

 förmigen Constitution desselben vorzustellen. Viel- 

 leicht werden aber fortgesetzte Untersuchungen über 

 die Bewegungen der Flecke gegen die sie umgebenden 

 Fackeln geeignet sein , über diese interessante Frage 

 Licht zu verbreiten." Sr. 



Galileo Ferraris: Elektrodynamische Dre- 

 hungen durch Wechselströme. (Atti della 

 K. Accademia delle scienze di Torino, 1888, Vol. XXI11, 

 p. 360.) 

 Denken wir uns einen Punkt 0, auf den zwei mag- 

 netische Kräfte in zu einander senkrechten Richtungen 

 wirken, und stellen die Längen der Linien, die wir 

 uns auf X und Y abtragen , die Intensitäten der 

 beiden magnetischen Felder vor, so giebt das Parallelo- 

 gramm in seiner Diagonale OB die Richtung und 

 die Intensität des resultirenden magnetischen Feldes. 

 Wenn nun die Intensitäten der 

 magnetischen Felder sich mit der 

 Zeit verändern, so wird der Punkt 

 B sich bewegen und eine Linie 

 durchlaufen, deren Gestalt be- 

 stimmt wird von dem Gesetze, 

 nach welchem A und OB sich 

 ändern; aber in jedem Moment stellt der Radius- 

 vector OB mit seiner Länge und Richtung die 

 Intensität dar, welche in dem betreffenden Augen- 

 blick das resultirende magnetische Feld im Punkte 

 hat. Sind die beiden Ströme, welche die magne- 

 tischen Felder erzeugen , Wechselströme mit sinus- 

 artigem Verlaufe und gleicher Periode, und ist die 



-X 



Phasendifferenz der beiden Ströme entweder gleich 

 Null oder ein ganzes Vielfaches der halben Periode, 

 dann ist die Linie, welche der Tunkt B durchläuft, 

 eine gerade, durch gehende; das resultirende mag- 

 netische I (1 eld hat eine constante Richtung und eine 

 mit dem Sinusgesetze wechselnde Intensität, wie die 

 componirenden magnetischen Felder OB und 0A. 



Wenn hingegen die beiden Ströme sich nicht 

 gleichzeitig umkehren, ist die vom Punkte B durch- 

 laufene Linie eine Ellipse um den Punkt 0, der 

 T.adiusvector OB, welcher Richtung und Intensität 

 des resultirenden leides darstellt, rotirt in der Ebene 

 XOY um den Punkt 0; das heisst man hat ein um 

 den Punkt rotirendes magnetisches Feld , welches 

 seinen Umlauf vollendet in der Zeit der Periode der 

 Ströme, und die Richtung dieser Rotation kehrt sich 

 um , wenn die Phase eines der Ströme um eine halbe 

 Periode oder ein Vielfaches der halben Periode ver- 

 ändert wird. Sind die Maxima der magnetischen 

 Felder in jeder Periode einander gleich, so verwandelt 

 sich die Ellipse, welche der Tunkt B um beschreibt, 

 in einen Kreis. 



Die hier entwickelten Verhältnisse lassen sich 

 nun durch einen einfachen Wechselstrom realisiren; 

 man kann auf verschiedene Weise von einem Wechsel- 

 strom die Ströme erhalten, welche für die magnetischen 

 Felder A und OB nothwendig sind, und innerhalb 

 bestimmter Grenzen ihren Phasenunterschied variiren. 

 So kann man den Strom durch die primäre Spirale 

 eines Transformators gehen lassen, und den gege- 

 benen Strom durch eine Spirale senden, welche ein 

 magnetisches Feld in der Richtung OX erzeugt, den 

 durch den Transformator erzeugten secundären Strom 

 hingegen durch eine Spirale, deren Axe in der Rich- 

 tung Fliegt; um die erforderliche Phasendifferenz 

 hervorzubringen, muss man in den secundären Kreis 

 einen passenden Widerstand bringen. Man kann die 

 beiden magnetischen Felder auch durch zwei secnn- 

 däre Ströme erzeugen , welche von zwei Transforma- 

 toren geliefert werden , oder man kann drittens zwei 

 Nebenströme, den einen mit, den anderen ohne Selbst- 

 induction für den vorliegenden Zweck verwenden. 



Es ist also unter diesen Umständen möglich, 

 mittelst eines einfachen Wechselstromes, der in un- 

 beweglichen Spiralen wirkt, ein rotirendes magne- 

 tisches Feld zu erzeugen und alle Wirkungen hervor- 

 zubringen, die man durch einen rotirenden Magneten 

 erzeugen kann. Unter anderem kann man die In- 

 ductionserscheinungen hervorrufen, welche ein roti- 

 render Magnet in der Nähe eines Leiters zur Folge 

 hat, und die alten Versuche mit rotirenden Magneten 

 in neuer Form wiederholen. Wenn in dem Räume, 

 in welchem die Magnetismen in vorstehend beschrie- 

 bener Weise auf einander wirken, ein Leiter vor- 

 handen ist, so erzeugt die Rotation des resultirenden 

 magnetischen Feldes Inductionserscheinungen , und 

 wenn der Leiter um den Punkt beweglich ist, so 

 rotirt er schliesslich nm denselben. 



Diese theoretische Schlussfolgerung hat Herr 

 Ferraris verificirt durch eine Versuchsanordnung, 



