No. 45. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



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Lunge des Goldblattes fliesst , das Galvanometer auf 

 Null steht, die Punkte A und B also gleiches Potential 

 haben. Nachdem dies geschehen, lässt man einen 

 Strom durch den Elektromagnet gehen, und söhnt 

 beginnt die Nadel des Galvanometers sich zu bewegen 

 und zeigt eine dauernde Ablenkung , welche wächst 

 mit der Intensität des Stromes und mit der des mag- 

 netischen Feldes. 



Die Resultate, welche Herr Hall bei seinen Unter- 

 suchungen an verschiedenen Metallen gewonnen, sind 

 in Kürze folgende: Bezeichnet man mit C die Inten- 

 sität des Längsstromes , mit D die Dicke der Platte 

 und mit K die Potentialdifferenz, welche zwischen 

 den Neben - Elektroden (A und B) im magnetischen 

 Felde M entsteht, so ist die Function R = DK/CM 

 nahezu constant. Den Werth R nannte er den „Dre- 

 hungscoefficienteu" und bezeichnete ihn als -(-, wenn 

 die Potentialdifferenz in dem Sinue der elektromagne- 

 tischen Wirkung stattfindet, und als — im entgegen- 

 gesetzten Falle. Zink zeigte einen schwachen posi- 

 tiven Coefficienten, Blei hatte keinen; Zinn, Platin, 

 Silber, Aluminium waren negativ, ebenso Gold, 

 Kupfer, Nickel und Wismuth; hingegen waren Cobalt, 

 Eisen, gehärteter Stahl und Antimon positiv. Dass die 

 magnetischen Metalle sich hierin nicht von den nicht 

 magnetischen unterscheiden, zeigt bereits diese Auf- 

 zählung, besser noch die nachstehende Tabelle. Gleich- 

 wohl war Herr Hall der Ansicht, dass die neue Er- 

 scheinung mit den magnetischen Eigenschaften der 

 Metalle in Zusammenhang stehe. Nach den neuesten 

 Untersuchungen hat der Coefficient R die nachstehen- 

 den Wertbe. (R ist hier mit 10 14 multiplicirt , weil 

 die Werthe zu klein sind.) 



Wismuth — 858 000 



Nickel 1474 



Gold 66 



Kupfer — 52 



Cobalt -f- 246 



Eisen + 785 



Stahl + 3300 



Antimon + 11400 



Bei der Wiederholung der Hall' sehen Versuche, 

 welche Herr Leduc bereits vor einigen Jahren vor- 

 genommen, überzeugte er sich, dass eine Reihe von 

 Fehlerquellen sich bei diesen Messungen schwer ver- 

 meiden lassen; ganz besonders fand er, dass die 

 Temperatur auf das Phänomen einen Einfluss ausübe, 

 und schon die Erwärmungen der Platte beim Durch- 

 gehen des Stromes sicher einen grossen Einfluss haben. 

 Seine Messungen führten zu Werthen, welche von den 

 Hall'schen sehr wesentlich abwichen, was er auf 

 die beiderseits gemachten Fehler zurückführen zu 

 müssen glaubte. 



Herr Leduc hat nun bei neuen Versuchen den 

 Plan geändert und statt des Hall'schen Coefficienten 

 R die Ablenkung der äquipotentiellen Linie AI! in 

 einem gegebenen Felde zu bestimmen gesucht. Er 

 führte den Strom direct mittelst Klemmschrauben den 

 Punkten C und D zu und wandte für A und B ein 



Pia 



Paar verschiebbarer und isolirter Klemmschrauben 

 an, auf deren Beschreibung hier nicht eingegangen 

 werden soll. Die nebenstehenden Figuren 2 und 3 



geben am anschaulich- 

 sten die Kraftlinien vor 

 und während der Wir- 

 kung des magnetischen 

 Feldes an. Man sieht, 

 dass die äquipotentielle 

 Linie A B eine Gei'ade 

 geblieben, dass sie aber 

 nun mit der ursprüng- 

 lichen Richtung einen 

 Winkel bildet, der die 

 erfolgte Drehung misst. Er lässt sich sehr einfach 

 aus den leicht messbaren Grössen: der Intensität des 

 Stromes, dem speeifischen Widerstände der Platte, aus 

 der Potentialdifferenz von A I! und dem Abstände 

 dieser beiden Punkte bestimmen. 



Die Experimente wurden mit Wismuth angestellt, 

 nachdem Verfasser ein Verfahren kennen gelernt, 

 sich von diesem Metall sehr dünne Schichten auf 

 Glas herzustellen. Da die Potentialdifferenz zwi- 

 schen A und 1! abhängig ist von der Intensität 

 des Längsstromes, von dem Mittel werthe des mag- 

 netischen Feldes in dem von der Platte einge- 

 nommenen Räume, von der Temperatur und von 

 dem Abstände AB, wurden alle diese Factoren eiuzeln 

 untersucht und die Temperatur, wenn ihr Einfluss 

 nicht in Frage kommen sollte, dadurch gleichmässig 

 gehalten, dass die Platte in Wasser von constanter 

 Temperatur getaucht war. An zwei verschiedenen 

 Wismuthproben wurden die Messungen ausgeführt, 

 die Einflüsse der genannten Factoren numerisch be- 

 stimmt und in bestimmte Formeln gebracht. Diese 

 Ergebnisse der Versuche können, weil von zu speciellem 

 Interesse, hier nicht Gegenstand der Besprechung 

 sein. Erwähnt sei nur, dass Herr Leduc seine 

 Resultate auf den Hall'schen Coefficienten R um- 

 gerechnet und mit den Hall'schen Werthen ver- 

 glichen hat; dabei fand er, dass für die erste Platte 

 Wismuth R = 126 X 10 -11 ist, und für die zweite 



i; 



226 X 10 



Herr Hall bat, wie aus der 

 Tabelle ersichtlich ist, für Wismuth R = 858 X 10 _1 

 gefunden, also einen Werth, der vier Mal so gross 

 ist, als der grössere, und sieben Mal so gross als der" 

 kleinere Leduc 'sehe Werth. Diese Abweichungen 

 erklären sich zum Theil dadurch , dass bei der Prä- 

 paration der dünnen Platten der speeifische Wider- 

 stand des Metalles sich bedeutend ändert; ausserdem 

 aber verhalten sich verschiedene Proben eines 

 Metalles zu verschieden (wofür ja auch die beiden 

 Leduc'schen Werthe sprechen), als dass zwischen 

 verschiedenen Beobachtern Uebereinstimmung zu 

 erwarten wäre. Interessant ist übrigens, dass Herr 

 Leduc auch für Antimon einen sieben Mal kleineren 

 Werth gefunden als Hall. 



Fragen wir nun, welche Aufklärung die bisherigen 

 Untersuchungen über dieses so höchst eigenthümliche 



