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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 50. 



lumeneinheit der Substanz an verschiedenen Stellen 

 gleiches magnetisches Moment hat. Wenn eine 

 gleichmässig magnetisirte Substanz in verschiedene 

 Theile getheilt wird , so verhalten sich die Momente 

 der verschiedenen Theile eiufach wie die Volumina. 

 Daher wird die Intensität der Magnetisirung 

 eines gleichmässig magnetisirten Körpers definirt als 

 Quotient des magnetischen Momentes desselben durch 

 sein Volumen. Das Verhältniss der in einem Körper, 

 welcher in ein magnetisches Feld gebracht wird, 

 inducirten Magnetisirnngsintensität zur Intensität des 

 Feldes selbst wird der magnetische Inductions- 

 coefficient, auch magnetische Suscept ibili- 

 tät, Magnetisirungsconstante, oderMagneti- 

 siruugsfunct ion der Substanz genannt. Nach dem 

 oben Gesagten ist sofort ersichtlich, dass dieser 

 Coefficient bei paramagnetischen Substanzen positiv, 

 bei diamagnetischen aber negativ ist. Bezeichnet 

 man diesen Coefficient mit K, und setzt man 1 -f- 

 i 7T K = u, so werden im Gebiete des Magnetismus 

 die mathematischen Formeln der magnetischen An- 

 ziehungen ganz übereinstimmend mit denjenigen des 

 Wärmeflusses in einem Medium, dessen Wärme- 

 leitungsfähigkeit gleich (U ist. Wegen dieser Ueber- 

 einstimmung hat man die aus dem magnetischen 

 Inductionscoefneienten abgeleitete Constante ju die 

 magnetische Permeabilität der Substanz ge- 

 nannt. 



Poisson legte seiner Theorie der Magnetisirung 

 die Annahme zu Grunde, dass K eine wirkliche 

 Constante der magnetisirten Substanz sei, d.h. dass 

 die Intensität der Magnetisirung für ein und dieselbe 

 Substanz der Intensität des magnetischen Feldes 

 proportional sei. Versuche von Müller und Weber 

 haben aber gezeigt, dass diese Annahme bei weichem 

 Eisen nicht zulässig ist, wenn die magnetisirende 

 Kraft stark ist , und sie haben zu dem Schlüsse ge- 

 führt, dass der Inductionscoefficient, welcher nach 

 der Poisson'schen Theorie constant sein soll, von 

 der Intensität der magnetisirenden Kraft abhängt, 

 in der Weise, dass er um so kleiner wird, je mehr 

 die Kraft wächst. G. Kirchhoff bat die Poisson'- 

 sche Theorie erweitert, indem er K nicht mehr als 

 Constante, sondern als Function der magnetisirenden 

 Kraft in die Rechnung einführte. 



' Herr C. la Roche hat nun neuerdings im physik. 

 Institut der Universität Greifswald Versuche über die 

 Magnetisirung elliptischer und rechteckiger Platten 

 von weichein Eisen angestellt, um die Theorie mit 

 den experimentellen Resultaten zu vergleichen und 

 den Einfluss der Form des magnetisirten Körpers zu 

 ermitteln. Die allgemeinen Resultate stehen in 

 Uebereinstinimung mit denjenigen früherer Unter- 

 suchungen: Der magnetische Inductionscoefficient 

 nimmt bei steigenden magnetisirenden Kräften zuerst 

 zu, dann nach Ueberschreitung eines Maximums 

 wieder ab; oder: Die Intensität der Magnetisirung 

 als Function der magnetisirenden Kraft steigt zuerst 

 bei kleinen Werthen der letzteren schneller als diese; 

 hat dann, als Curve dargestellt, einen Wendepunkt, 



und nähert sich bei sehr grossen Kräften einem 

 Grenzwerthe, der unabhängig von der Gestalt der 

 magnetisirten Platte und ihrem Volumen direct 

 proportional ist. Der Einfluss der Gestalt macht sich 

 in folgender Weise geltend : 



1. Die Krümmung der Curve der Maguetisirungs- 

 intensität ist um so stärker, ihr Wendepunkt tritt 

 um so früher ein , je gestreckter die Gestalt der 

 Platten in Richtung der magnetisirenden Kraft ist; 

 und zwar sind die magnetisirenden Kräfte, bei denen 

 der Wendepunkt erreicht wird , bei Platten gleicher 

 Dicke umgekehrt proportional den .Längen der 

 Platten und 



2. direct proportional den Quadratwurzeln aus 

 den Dicken der Platten. 



3. Die Breite der Platten hat auf die magne- 

 tisirende Kraft, bei welcher der Wendepunkt erreicht 

 wird, keinen Einfluss. 



4. Breite und Dicke der Platten verringern das 

 Moment im Wendepunkte. 



Zur Erklärung dieser Resultate nimmt der Ver- 

 fasser an, dass nicht von vornherein die ganze Eisen- 

 masse an der Magnetisirung Theil nimmt, dass viel- 

 mehr zunächst nur die äussersten Schichten magnetisirt 

 werden und bei Steigerung der luagnetisireuden 

 Kraft neue Schichten hinzutreten. Der Wendepunkt 

 würde derjenigen magnetisirenden Kraft entsprechen, 

 von welcher an die ganze Masse au der Magnetisi- 

 rung Theil nimmt. 



Herr Franco Magrini hat den Einfluss der 

 Qualität des Eisens auf die Magnetisirung untersucht. 

 Er findet : 



1. Bei kleinen magnetisirenden Kräften ist die 

 magnetische Permeabilität grösser für weiches Eisen, 

 als für hartes ; und für dieses grösser als für Stahl. 



2. Das Maximum der Permeabilität (entsprechend 

 dem Wendepunkte in der Curve der Magnetisirnngs- 

 intensität) wird früher für weiches Eisen, als für 

 hartes, früher für dieses, als für Stahl erreicht. 



3. Bei magnetisirenden Kräften, welche grösser 

 als 50 C.-G.-S. Einheiten sind, sind die Werthe der 

 Permeabilität mit grosser Annäherung unabhängig 

 von der Qualität des Eisens, und hängen lediglich 

 von der magnetisirenden Kraft ab. 



Zur Untersuchung des magnetischen Verhaltens 

 von Flüssigkeiten hat Herr Quincke (Wied. Ann., 

 XXIV, p. 374) bereits im Jahre 1885 folgende Me- 

 thode angegeben, welche derselbe im Priucip auch 

 seiner Bestimmung des magnetischen Verhaltens der 

 Gase (vergl. Rdsch. III, 472) zu Grunde gelegt hat. 

 Der engere Schenkel einer U-förmigen Röhre, welche 

 die zu untersuchende Flüssigkeit enthält, ist vertical 

 zwischen die Pole eines Elektromagnets gestellt, der 

 weitere Schenkel befindet sich ausserhalb der Pole 

 an einer Stelle, wo auch beim Erregen des Magnets 

 die magnetische Kraft nahezu gleich Null bleibt. 

 Wird der Elektromagnet erregt, so wird eine para- 

 magnetische Flüssigkeit in das Feld hineingezogen, 

 sie erhebt sich in dem engereu Schenkel der Röhre, 

 bis das Gewicht der gehobenen Flüssigkeit dem 



