N. F. XX. Nr. 8 



Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



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noch unbekannte Anziehungskraft der Sonne an 

 ihrer Oberflache, R den Abstand der Erde vom 

 Schwerpunkt des Systems Sonne-Erde, /< die Masse 

 der Erde, ff den verschwindend kleinen Abstand 

 des Sonnenmittelpunktes vom Schwerpunkt des 

 Systems, V= I s das Volumen der Sonne, 

 T in Sekunden einen mittleren Sonnentag, t in 

 mittleren Sonnentagen die Frist eines Jahres- 

 umlaufes der Erde. Multipliziert man 4)' und 5)' 

 miteinander und gibt zugleich der verschwindend 

 kleinen Strecke a den Wert i m, dann mufi auch 

 auf der linken Seite F in Metern ausgedruckt 

 werden und man erhalt, wenn G diese in m/sec 2 

 ausgedriickte Schwerkraft der Sonne ist: 



6) G 6 = -^ ^~- 



Die Ausrechnung mit den Zahlenwerten der 

 einzelnen Grofien bestatigt die Richtigkeit, und 

 die Auflosung der Gleichung nach R ergibt fur 

 die Berechnung die astronomische Einheit: 



worin k die Gaussche Sonnenkonstante ist. Die 

 Gleichung enthalt aber auch das dritte Keplersche 

 Gesetz : 



-= const. 



und sie bestatigt damit die Richtigkeit der Biro- 

 tationstheorie, deren Voraussetzung es eben war, 

 dafi alleHimmelskorper, von denen eineAttraktions- 

 wirkung im Sinne des Newton schen Gravitations- 

 gesetzes ausgeht, von gleicher Dichte sind. 



Einzelberichte. 



Der positive Spitzenstrom. 



Die elektrische Entladung zwischen einer Spitze 

 und einer Platte als Elektroden erfolgt in Gasen 

 in Form des sogenannten Spitzenstroms. Ist die 

 Spitze Kathode, d. h. negative Elektrode, so ist 

 selbst bei Atmospharendruck die selbstandige Ent- 

 ladung ein Glimmstrom mit den charakteristischen 

 Kathodenlichtschichten. Auch bei positiver Spitze 

 kann sich ein Glimmstrom ausbilden; nur zeigen 

 sich dann die leuchtenden Kathodenschichten an 

 der negativen Plattenelektrode. Unter besonderen 

 Bedingungen (groSer Elektrodenabstand, geringe 

 Stromstarke und nicht zu niedriger Gasdruck) kann 

 aber bei einer Spitzenanode eine ganz andere 

 Entladungsform auftreten, wobei die Plattenkathode 

 ganz dunkel bleibt und sich nur an der positiven 

 Spitze ein Lichtbiindel zeigt. Diese ganz andere 

 Art der Entladung wurde von Johannes Stark der 

 ,, positive Spitzenstrom" genannt. Durch Erhohung 

 der Stromstarke geht der positive Spitzenstrom 

 leicht in die gewb'hnliche Glimmstromentladung 

 iiber; an der vorher dunklen Kathodenplatte treten 

 dann die Glimmstromkathodenschichten auf und 

 gleichzeitig sinkt der Spannungsabfall an der 

 Spitzenanode von einigen hundert Volt auf den 

 kleinen Wert des Glimmstromanodenabfalls. 



Auf Veranlassung von J. Stark untersuchte 

 MaxWeth 1 ) die Leuchterscheinungen des posi- 

 tiven Spitzenstromes spektrographisch. Um ein 

 helles grofies Anodenlichtbiischel zu erzielen, 

 erzeugte Weth den positiven Spitzenstrom in 

 Wasserstoff von nur einigen Millimetern Gasdruck. 

 Er fand, dafi bei geringem Druck die Anode 

 durchaus nicht eine scharfe Spitze zu sein braucht. 

 Weth beniitzte zur Erzielung grofier Lichtstarke 

 als Anode einen Messingstift von 1,5 bis 5 mm 

 Durchmesser, der bis an sein Ende in eine Glas- 



') Ann. d. Phys. Bd. 62, S. 589602, 1920. 



rohre eingeschmolzen und mit dieser zusammen 

 glatt abgeschliffen war. Trotzdem war an der 

 kleinen ebenen Anodenflache der Spannungsabfall 

 zur Ausbildung eines positiven Lichtbiischels hin- 

 reichend. Als EntladungsgefaS diente ein Liter- 

 kolben mit Quarzfenster. Der beschriebenen 

 Anode gegeniiber war das untere Drittel des Glas- 

 kolbens innen versilbert und bildete die Kathode. 

 Als Stromquelle diente eine Hochspannungs- 

 dynamomaschine von 3500 Volt, von der beliebige 

 Spannungen abgenommen werden konnten. 



In Wasserstoff von 2 mm Druck zeigte der 

 positive Spitzenstrom folgendes Aussehen : die 

 ebene Endflache der Drahtanode ist von einer 

 diinnen, weifiblauen und ziemlich hellen Lichthaut 

 uberzogen; dann folgt eine viel dunklere 0,3 mm 

 dicke Schicht. Auf dieser sitzt ein weifilicher 

 Kegel, der ganz allmahlich in einen braunrotlichen 

 Lichtpinsel von etwa 12 mm Lange iibergeht und 

 dann im Gasraum erlischt. Bei ganz niedrigen 

 Drucken wird das Lichtbiischel zwar bis 25 mm 

 lang, aber auch aufierst lichtschwach ; unter I mm 

 Gasdruck ist der Spitzenstrom nur noch schwierig 

 zu erhalten. 



Diese beobachteten Leuchterscheinungen 

 stimmen vollig mit der von Stark aufgestellten 

 Theorie des positiven Spitzenstroms iiberein. Infolge 

 der kleinen Oberflache der positiven Elektrode 

 konzentriert sich der Potentialabfall an dieser; 

 daher stromen auf die Anode aus dem Gasraum 

 mit wachsender Geschwindigkeit negative lonen 

 und vor allem Elektronen. Die Elektronen treffen 

 schliefilich mit einigen hundert Volt Geschwindig- 

 keit auf das Anodenmetall und werden reflektiert 

 oder losen sekundare Kathodenstrahlen aus. Daher 

 herrscht an der Anode durch den dichten Elektronen- 

 schwarm der verschiedensten Geschwindigkeiten 

 eine lebhafte Oberflachenionisation ; durch Elek- 

 tronenstoB wird unmittelbar an der Anode das 

 Gas stark ionisiert und die hier entstehenden 



