N. F. XVI. Nr. 34 



Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



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im Stahl. Die verschiedenen Korper setzten der 

 Ausbildung dieses Zustandes einen verschiedenen 

 Widerstand entgegen, wodurch die Kapazitats- 

 unterschiede, das ,,spezifische Verteilungsvermogen" 

 erklart wurde. Andererseits behielten aber die 

 Korper diesen Polarisationszi'stand nicht ewig bei, 

 sondern verloren ihn langsamer oder schneller, 

 wie das allmahliche Herauskommen der Ladung 

 aus dem Isolator bewies. Damit war jedoch 

 zwischen Leiter und Isolator nur mehr noch ein 

 gradueller Unterscliied iibrig geblieben. Leiter 

 waren einfach solche Korper, in denen der Polari- 

 sationszustand sofort wieder zusammenbrach, die 

 Spannung ausgeglichen wurde, und Isolatoren 

 solche, bei denen der Zustand langere Zeit anhielt. 

 DieseErkenntnis veranlafite Faraday nacheinem 

 Obergang zwischen Leitern und Isolatoren zu 

 suchen, einen Ubergang, welchen er in den elek- 

 trischenEntladungserscheinungen zufinden glaubte. 



Fur statische Elektrizitat war der eigentliche 

 Vorgang somit in den Isolator verlegt, was Faraday 

 bewog, auch bei den magnetischen und elektro- 

 magnetischen Erscheinungen demselben die wich- 

 tigste Rolle zu geben. Die Experimente, welche 

 er in der 14. Reihe *) nach dieser Richtung hin 

 machte, blieben aber ohne Erfolg. In einer langeren 

 Ruhezeit bis 1845 verliefi ihn trotzdem der Ge- 

 danke nicht, dafi auch die magnetische Kraft auf 

 Nahwirkungen zuriickzufiihren und demgemafi ihr 

 Einflufl auf den Trager der Nahwirkung, auf das 

 umgebende Medium, nachzuweisen sei. Und in 

 der Tat gelang es ihm 1845, in der schon be- 

 handelten Drehung der Polarisationsebene in ma- 

 gnetischen Kraften ausgesetzten Korpern, einen 

 solchen Einflufi zu zeigen. Gleich nachher ge- 

 wannen seine Anschauungen eine weitere Stiitze, 

 durch die in der 20. und 21.-) Reihe niedergelegte 

 wichtige Entdeckung des Diamagnetismus. Er 

 hatte gefunden, dafi nicht nur magnetische Korper, 

 wie Eisen und Nickel, von einem Magneten ange- 

 zogen wurden, sondern, dafi eine grofie Anzahl 

 anderer Korper, wenn keine Anziehung, so doch 

 eine Absto6ung erlitt. Die Tatsache schien erst 

 unerklarlich, wurde aber durch Faraday's Auf- 

 fassung, dafi alle Korper, auch der leere Raum 

 mehr oder minder magnetisch seien, dem Ver- 

 standnis naher geriickt. Befand sich dann ein stark 

 magnetischer Korper in einem schwach magneti- 

 schen, wie Eisen in Luft, dann wurde er angezogen; 

 befand sich aber ein schwach magnetischer in 

 einem starker magnetischen, wie Wismut in Luft, 

 dann wurde er abgestoSen, war diamagnetisch. 

 Die Auffassung konnte Faraday als richtig nach- 

 weisen, 3 ) in clem er ein Rohrchen mit schwacherer, 

 beziiglich starkerer Eisenvitriollosung in ein mittel- 

 starkes Bad desselben Salzes brachte und im ersten 

 Falle AbstoSung, in zweiten Anziehung erhielt. 



Aus alien diesen Arbeiten schalte sich seine 



urspriinglich nur dunkel geahnte Vorstellung vom 

 Wesen der Kraft immer deutlicher heraus und fand 

 ihren starksten Ausdruck in der 28. 30. Reihe l ) 

 der Experimentaluntersuchungen und anderen 

 Arbeiten : Eine Kraftwirkung in die Feme gibt 

 es nicht, die Krafte sind iiberall da, wo sie wirken, 

 auch schon immer vorhanden, als eine Kraftlinie, 

 als ein gewisser Spannungszustand oder noch all- 

 gemeiner als eine Modifikation des Raumes. Der 

 ganze durch die Krafte modifizierte Raum stellt 

 das Kraftfeld vor, ein Ausdruck, welcher in der 

 2O. Reihe zum erstenmal auftrat. ) Das Feld laBt 

 sich mitHilfe der Kraftlinien am besten beschreiben, 

 doch sind diese Kraftlinien jetzt nicht mehr nur 

 eine bequeme Ausdrucksweise, sondern haben reale 

 Existenz. Durch diese Vorstellung wird bei elek- 

 trischen Vorgangen alle Kraftwirkung in den Isolator 

 verlegt, und die Erscheinungen an den Leitern sind 

 nichts anderes als Grenzwirkungen des Isolators. 



Diese Kraftlinientheorie mufite Faraday in 

 Verbindung mit seinen Gedanken von der Krafte- 

 verwandlung veranlassen, auch die optischen Er- 

 scheinungen von einem ahnlichen Standpunkt aus 

 zu betrachten. Er sagte es selbst, dafi seine dahin- 

 gehenden Vermutungen nichts anderes seien als 

 ein ,,Schatten", als eine kiihne Vision, und doch 

 konnte er es nicht unterlassen, die Ansicht zu 

 vertreten, Ausstrahlung sei ,,eine hohe Art von 

 Schwingung in den Kraftlinien, die, wie man weifi, 

 AtomeundebenfallsMassenmiteinanderverbinden". 3 ) 



So ist Faraday am Ende seines Lebens, das 

 mit einem grofiartigen, experimentellen Auftakt 

 begann, zu einer fast schwindelnden spekulativen 

 Hohe gelangt. Und doch fanden die Gedanken, 

 welche aller herkommlichen Uberlieferung so durch- 

 ausentgegengesetzt waren, langsam bei den Physikern 

 Aufnahme. Zunachst freilicherschien Faraday's 

 bildhaftes Denken als Hindernis und es war erst 

 ein Clerk Maxwell 4 ) notig, um Faraday's 

 Vorstellungen in die, alien Fachgenossen verstand- 

 liche, Sprache der Mathematik zu kleiden. Ja selbst 

 das, was Faraday den ,,Schatten einer Ver- 

 mutung" genannt hatte, die Annahme der elektro- 

 magnetischen Natur des Lichts, war der Analyse 

 zuganglich. Maxwell berechnete, dafi die Ge- 

 schwindigkeit, mit der sich eine elektromagnetische 

 Storung durch den leeren Raum fortpflanzen mufite, 

 gleich dem Verhaltnis der magnetischen Einheit 

 zur elektrischen Einheit der Elektrizitatsmenge 

 ware. Da sich dieses Verhaltnis nach sorgfaltigen 

 Messungen als nahezu gleich der Lichtgeschwindig- 

 keit erwiesen hatte, lag die Vermutung nahe, das 

 Licht selbst als eine solche elektromagnetische 

 Storung des Raumes aufzufassen. DurchHei n rich 

 Hertz' direkte Darstellung soldier elektromagne- 

 tischer Wellen wurde 1888 die Faraday- 

 Maxwell'sche Lichthypothese fast zur Gewifi- 



') E. U. XIV. 1838, Ostw. Kl. Nr. 131. 



*) E. U. XX. 1846, XXI 1847 O. Kl. Nr. 140. 



') E. U. XXI. a. a. O. S. 35 u. f. 



') E. U. XXVIII., XXIX. 1852, XXX. 1855. Phil. Trans. 

 2 ) E. U. XX. a. a. O. S. 6. 

 ') Th ompson, a. a. O. S. 150. 



*) Maxwell, Dynamische Theorie des elektromagne- 

 tischen Feldes 1864. 



