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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. XVI. Mr. 37 



tung abgelenkten Strahl. Die Fig. 3 schliefilich 

 enthalt zwei getrennte Darstellungen eines vertikal 

 Strahlrichtung aufgenommenen Bildes. In 



zur 



beiden Fallen erfolgte die Ablenkung nach zwei 

 Seiten in zwei verschieden starken Magnetfeldern, 

 und gleichzeitig wurde auch die Projektion des 



Abb. I. 



Abb. 2. 



unabgelenkten Strahls festgehalten.^ Wahrend aber 

 das obere Bild mit einem urspriinglichen Strahlen- 

 biindel erhalten wurde, bezieht sich das untere auf 

 denselben Strahl nach Durch- 

 setzen einer Aluminiumfolie 

 von 0,00089 cm Dicke. Aus 

 der gegenseitigen Verschie- 

 bungderSeitenstreifen beider 

 Bilder ist der Geschwindig- 

 keitsverlust ohne weiteres 

 ersichtlich. 



Aufier durch optische 

 Fixierung kann die Ablenk- 

 Abb. 3. barkeit derStrahlen auf elek- 



trischem Wege ermittelt wer- 



den. Letzteres ist insbesondere dann erforder- ' 

 lich, wenn die Intensitat der verfiigbaren Strahlung 

 oderihre photographische Wirksamkeit aus anderen 

 Griinden gering ist. 



Von besonderem Interesse ist der Gang des 

 Geschwindigkeitsverlustes mit der Dicke der durch- 

 strahlten Schicht und der Anfangsgeschwindig- 

 keit der eintretenden Strahlen. Direkte Messungen 

 hieriiber liegen vor fiir das Geschwindigkeitsbereich 

 von etvva 0,4 bis 2,94 X JO 10 cm/sec. Dieselben 

 ergeben iibereinstimmend, dafl der bei den grofiten 

 Strahlgeschwindigkeiten aufierst geringe Geschwin- 

 digkeitsverlust mit abnehmender Geschwindigkeit 

 wachst und bei kleineren Geschwindigkeiten sehr 



hohe Wert annimmt. Es ist dies vornehmlich fur 

 Aluminium als durchstrahlte Substanz untersucht 

 worden. Da die Beobachturigen an anderen Metallen 

 andeuten, dafi die fiir den gleichen Geschwindig- 

 keitsverlust mafigebenden Schichtdicken bei ihnen 

 etwa im umgekehrten Verhaltnis der Dichte stehen, 

 dafi also Schichten gleicher Masse pro Flachen- 

 einheit nahe gleichen Geschwindigkeitsverlust ver- 

 ursachen, so kann der bei Aluminium beobachtete 

 Gang mit der Geschwindigkeit in erster Annaherung 

 als mafigebend fiir alle Stoffe angesehen werden. 

 Versucht man nun diesen Gang quantitativ zu 

 iiberblicken, so findet sich, wie ich kiirzlich naher 

 gezeigt habe, J ) dafi derselbe im ganzen beobach- 

 teten Geschwindigkeitsbereich durch die einfache 

 Beziehung 



dv _ c v 



- & n 



dx v 2 



mit derselben Genauigkeit darstellbar ist, die der 

 Gesamterfahrung bisher zukommt. Danach ist 

 also der Geschwindigkeitsverlust pro Langeneinheit 

 direkt proportional dem Unterschied des Absolut- 

 werts der jeweiligen Geschwindigkeit gegen die- 

 jenige des Lichts (c=3XiO 19 cm/sec) und um- 

 gekehrt proportional dem Quadrat der jeweiligen 

 Geschwindigkeit. Die Grofie a ist hierbei eine 

 Konstante, die fiir Aluminium etwa den Zahlen- 

 wert 7,5 Xio 20 hat. 



Nimmt man an, dafi diese Beziehung, die ich 

 als ,,q uadratische Form el" bezeichnet habe, 

 fiir das ganze Geschwindigkeitsbereich der Kathoden- 

 strahlung - - von 3 X io 10 cm/sec bis zu kleinen 

 Werten zutreffe, so wurde nach ihr der Gang 

 des auf 0,01 mm Aluminium bezogenen Ge- 

 schwindigkeitsverlusts mit der Geschwindigkeit 

 der folgende sein : 



Tabelle i. 



Tritt ein Kathodenstrahl bestimmter Anfangs- 

 geschwindigkeit in eine dickere Schicht ein, so 

 erfahrt danach seine Geschwindigkeit eine be- 

 schleunigt zunehmende Verringerung. Ihr Gang 

 mit der Dicke wiirde fiir Aluminium der in bei- 

 stehender Fig. 4 wiedergegebene sein, wenn wir 

 als Anfangsgeschwindigkeit v das eine Mai 

 2Xio lu cm/sec, das andere Mai 1,5 X io 10 cm/sec 

 wahlten. 



') A. Becker, Heidelb. Akad. d. Wiss. 7. Abh. 1917. 



