N. F. XVI. Mr. 37 



Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



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im Durchschnitt mit einer vergrofierten Wege- 

 lange zn rechnen ist. Es geschieht dies im allge- 

 meinen durch Einfuhrung eines ,,Wegfaktors", 

 dessen GroSe durch die Hohe der Diffusion be- 

 stimmt wird und meist nicht allzu erheblich von I 

 sich unterscheidet. 



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3. Sekundarstrahlerzeugung. 



Nach den Untersuchungen Lenard's aus 

 dem Jahre 1903 lost ein Kathodenstrahl aus 

 den von ihm durchqtierten Atomen sekundiire 

 Elektronen aus, die sich von ihm vornehm- 

 lich durch eine wesentlich kleinere Geschwin- 

 digkeit unterscheiden. Dieselbe betragt etwa 

 0,0065 X l l cm/sec (entsprechend einer Erzeu- 

 gungspannung von etwa 1 1 Volt) und scheint in 

 weitem Bereich von der Geschwindigkeit des 

 Primarstrahls unabhangig zu sein. Hire Menge 

 dagegen zeigt einen sehr erheblichen Gang mit 

 der letzteren. Wahrend unter 1 1 Volt Primar- 

 geschwindigkeit (ftir die meisten Stoffe) die Sekun- 

 darstrahlemission Null ist, steigt sie mit wachsender 

 Primargeschwindigkeit rasch an, erreicht in der 

 Nahe von 200 Volt ein Maximum, um bei weiterer 

 Steigerung der Primargeschwindigkeit allmahlich 

 wieder abzunehmen und offenbar einem Grenzwert 

 zuzustreben. Die Untersuchung dieses Gangs er- 

 folgte hauptsachlich in Gasen, vornehmlich in Luft, 

 deren Leitfahigkeit als unmittelbare Folge der 

 Sekundarstrahlerregung ein direktes Mafi der 

 letzteren darstellt. 



Die Quelle der Sekundarstrahlenenergie wird 

 man in erster Linie im Geschwindigkeitsverlust 

 der Primarstrahlen zu suchen haben. Wiirde die 

 Annahme der Konstanz der Geschwindigkeit bzw. 

 der Geschwindigkeitsverteilung der Sekundar- 

 strahlung fiir das ganze Geschwindigkeitsgebiet 

 der Primarstrahlen zutreffen, so wiirde dann der 



Energieverlust der letzteren auf der Einheit des 

 Weges der Anzahl erzeugter Sekundarelektronen 

 auf dem gleichen Wege einfach proportional sein 

 miissen. Vergleichen wir in dieser Hinsicht die 

 Aussagen der quadratischen Formel mit den Er- 

 gebnissen der direkten Untersuchung des Gangs 

 der Leitfahigkeit der Luft mit der Strahlgeschwin- 

 digkeit, wie sie von Bloch 1 ) zusammengestellt 

 worden sind - - wobei wir voraussetzen miissen, 

 dafi der Geschwindigkeitsverlust in Luft und 

 Aluminium dieselbe Geschwindigkeitsfunktion ist 

 so ergibt sich folgendes: 



Ist E die Energie eines Primarelektrons, so 

 lafit sich diese darstellen durch die bekannte 

 Gleichung 



E=m c a {(i- j 8 s )-V.-i}. 



Hieraus ergibt sich fur die Energieanderung auf 

 der unendlich kleinen Langeneinheit in Luft 



dx d/S dx 



wenn die Langen in cm gemessen werden. 



Wir bezeichnen diesen Wert als ,,differen- 

 tiale Energieanderung" und untersuchen, 

 wie weit diese gleichzeitig als Mafi ftir die ,,diffe- 

 rentiale Sekundarstrahlung" betrachtet 

 werden kann. 



Sehen wir zunachst vom Absolutwert ab und 

 wahlen den Zahlenfaktor derart, dafi der Wert von 



dE 

 , fur die mittlere Strahlgeschwindigkeit von 



!i5 X IO 10 cm/sec der gebildeten Sekundarquanten- 

 zahl gleich wird, so ergibt sich das durch die 

 Fig. 6 dargestellte Bild. Die ausgezogenen Kur- 



300 



Primarstrahlqeschwindiokeil 



cm/ sec . 3.10' 



Abb. 6. 



ven geben, in zwei verschiedenen Mafistaben, den 

 Gang der Sekundarquantenzahl, die pro Elementar- 



x m die ihr entsprechende Grenzdicke und x die laufende 

 Dicke ist. Bei den grofiten Geschwindigkeiten gibt er die 

 Intensitatsaboahme etwas zu grofi an. 



1912. 



') S. Bloch, Diss. Heidelberg 1911; Ann. d. Phys. 38, 



