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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. XVI. Nr. 37 



quant des Primarstrahls in Luft von Atmospharen- 

 druck auf I mm Weg nach den direkten Be- 

 obachtungen ausgelost wird, wahrend die Ringe den 

 durch den Geschwindigkeitsverlust nach der quadra- 

 tischen Formel angegebenen Gang bezeichnen. 



Man sieht, dafi im Bereich kleiner und mitt- 

 lerer Geschwindigkeiten ein nahe gleicher Gang 

 beider Wertgruppen vorhanden ist, wahrend bei 



dE 

 grofien Geschwindigkeiten die Werte von -j- an 



Stelle weiteren Abfalls einen erheblichen Anstieg 

 zeigen. Derselbe wiirde vermieden, wenn wir 

 annehmen wollten, daS der Geschwindigkeits- 

 verlust in diesem Gebiet geringere Werte besafie 

 als die quadratische Formel sie angibt. Doch 

 entbehrt eine solche Annahme jeder anderweitig 

 gestiitzten Begriindung, und sie verbietet sich 

 daher um so mehr, als die quadratische Formel 

 sich in diesem Gebiet den sorgfaltigen MeSdaten 

 mit besonderer Exaktheit anschlieSt. Zur Be- 

 seitigung des Widerspruchs bliebe noch die wahr- 

 scheinlichere Annahme, das die Energie der Se- 

 kundarelektronen nicht im ganzen Bereich der 

 Primarstrahlgeschwindigkeiten unveninderlich son- 

 dern in geringem Mafie noch Funktion dieser 

 Geschwindigkeit und zwar mit dieser an- 



wachsend - - ist. Die bisherige Erfahrung ver- 

 mag hieriiber noch nicht zu entscheiden. 



Eine systematische Abweichung besteht auch 

 im Gebiet der allerlangsamsten Primarstrahlen 

 (etwa 0,04 cm/sec abwarts), in dem die Sekundar- 

 strahlung ein Maximum zeigt mit nachfolgendem 



dE 



raschem Abfall, wahrend die Werte von - - dau- 



dx 



ernd ansteigen. Dafi in diesem Gebiet die Vor- 

 giinge des Energieaustauschs zwischen Primar- 

 elektron und Atom anderer Art sind, haben wir 

 bereits hervorgehoben. Das trifft insbesondere 

 bei Primargeschwindigkeiten unterhalb 1 1 Volt 

 zu, bei denen Sekundarstrahlung iiberhaupt nicht 

 mehr auftritt. Dies schlieSt zweifellos auch die 

 Gultigkeit der quadratischen Formel fiir dieses 

 relativ kleine Gebiet aus. 



Von Interesse ist nun noch die Betrachtung 

 des Absolutbetrags der Sekundarstrahlung. 

 Nimmt man an, daQ die Anzahl der auf der 

 Langeneinheit des Strahlwegs von jedem einzelnen 

 Primarelektron erzeugten Sekundarquanten durch 

 den Quotienten aus der auf dem betreffenden 

 Weg verlorenen Energie des ersteren und der 

 Gesamtenergie des letzteren (11 Volt entsprechend 

 i I 745X I 10 Erg) gegeben wird, so findet sich, 

 auf I mm Luftweg berechnet, der in Tabelle 4 

 angegebene Gang mit der Primargeschwindigkeit. 



Man erkennt, dafi die Ubereinstimmung zwischen 

 der aus dem Energieverlust des Primarquants be- 

 rechneten und der direkt beobachteten Sekundar- 

 strahlerzeugung in Luft im allgemeinen eine ziem- 

 lich befriedigende ist; bei den grofien Primarge- 

 schwindigkeiten macht sich naturgemafl auch in 

 den Absolutwerten die bereits zuvor erkannte 

 Abweichung geltend. Es ist daraus zu entnehmen, 



da6 die Vorstellung von der Identitat zwischen 

 verlorener Energie des Primarquants und der Ge- 

 samtenergie der durch dasselbe ausgelosten Se- 

 kundarquanten, d. h. die Vorstellung eines voll- 

 kommenen, verlustlosen Austauschs zwischen 

 Primar- und Sekundarenergie mit derjenigen An- 



Tabelle 4. 

 Absolutwerte der differentialen Sekundarstrahlung. 



naherung zuzutreffen scheint, mit der wir zur 

 Zeit iiberhaupt das Gesamtphanomen quantitativ 

 zu beschreiben vermogen. Wenn in dieser Hin- 

 sicht neue Erkenntnis insbesondere von der kiinf- 

 tigen eingehenderen Untersuchung der Ge- 

 schwindigkeitsverteilung der Sekundarstrahlung 

 zu erwarten sein wird, so kann doch jetzt schon 

 geschlossen werden, dafi kaum ein erheblicher 

 Teil der Energie der nicht absorbierten Primar- 

 elektronen auf andere Vorgange verwandt wird. 1 ) 



Eine andere Verwendung findet zweifellos die- 

 jenige kinetische Energie des Primarstrahls, die 

 bei dessen Absorption durch die betreffenden 

 Atome der Substanz als solche verloren geht. 

 Sie wird sich zum Teil in Warme, zum Teil in 

 Energie neu auftretender Atherstrahlung umsetzen, 

 die sowohl Licht- als Rontgenstrahlung sein kann. 

 Die eingehendere quantitative Ergriindung dieser 

 Energietransformationen ist eine wichtige Aufgabe 

 der kiinftigen Kathodenstrahlforschung. 



Fiir die hier naher betrachtete Frage der Se- 

 kundarstrahlerzeugung hat die Ermittlung der 

 ,,totalen Sekundarstrahlung", d. h. der- 

 jenigen Sekundarquantenmenge oder auch der- 

 jenigen Anzahl von Tragerpaaren in Gasen, die 

 von einem Primarelektron im Durchschnitt auf 

 seinem ganzen Weg vor seiner Absorption aus- 

 gelost wird, unmittelbar praktisches Interesse. 

 Sie gibt in Gasen ein Mafi fiir die totale Leit- 

 fahigkeitserregung, d. h. fiir die Grofie des durch 

 das Gas vermittelbaren Elektrizitatstransports 



') Dafi ein gewisser kleiner Teil der Energie fur Erregung 

 von Licht, charakteristischer Rontgenstrahlung oder chemischer 

 Prozesse verwandt werden konnte, ist nicht ausgeschlossen. 

 Es Ubnnte dies namentlich bei sehr schnellen Primarstrahlen 

 in lietracht kommen, wodurch die hervorgehobene Abweichung 

 von der beobachteten Sekundarstrahlung verstandlich wiirde. 



