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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. XVI. Nr. 49 



Kubikzentimeter, sie haben positives und negatives 

 Vorzeichen. Es miissen sich pro Sekunde und 

 Kubikzentimeter etwa 0,4 bilden, was der GroBen- 

 ordnung nach mit dem in der freien Atmosphare 

 beobachteten Wert iibereinstimmt. Erhoht man 

 kiinstlich die Kernzahl dadurch , daB man die 

 Luft von auBen mit radioaktiven Praparaten (es 

 wurden drei von verschiedener Starke benutzt) 

 bestrahlt, dann hat dies eine starke Vermehrung 

 der Tropfchen auch bei niedrigeren Ubersattigungen 

 zurFolge. Es ist anzunehmen, dafinebenden elek- 

 trisch geladenen Strahlen wenigstens ein Teil der- 

 selben aus unelektrischen chemischen Reaktions- 

 produkten der Strahlung etwa O 3 oder H. 2 O be- 

 steht; doch sind es nicht mehr als 0,1 / . DaB 

 die elektrisch geladenen Kerne, auch Trager ge- 

 nannt, besonders grofi sind, erklart sich aus den 

 elektrischen Anziehungskraften, die sie auf die be- 

 nachbarten Molekiile austiben. 



Eine Wiederholung der Versuche mit Wasser- 

 dampf in Kohlensaure und in Wasserstoff ergibt 

 das gleiche Resultat wie in Luft; das Gas hat 

 also auf die Natur der Kerne keinen 

 E i n f 1 u 6. Expandiert man dagegen Alkohol- oder 

 Benzoldampf in Luft, dann ergeben sich wesent- 

 lich andere Werte. Zahl und GroBe der Kerne 

 ist eine Funktion des Dampfes; sie bestehen 

 demnach aus aneinandergelagerten - 

 komplexen -- Molekiilen des Dampfes. 



Legt man sich nun die Frage vor, vvarum es 

 iiberhaupt der Kerne bedarf, damit eine Nebel- 

 bildung stattfindet, ferner warum die Kondensation 

 an groBeren Kernen eher d. h. bei geringerer 

 Ubersattigung erfolgt als an kleineren, dann gibt 

 dariiber die Betrachtung der Dampfspannung 

 AufschluB. Damit eine Fliissigkeit verdampft, ist 

 es notig, daS die Spannkraft ihres Dampfes gleich 

 dem auf der Fliissigkeit lastenden Druck ist. Um- 

 gekehrt findet Kondensation von Dampf an einer 

 Fliissigkeitsoberflache nur dann statt, wenn die 

 Dampfspannung der Fliissigkeit nicht grofier ist 

 als die des Dampfes. Denn ist die erstere groBer, 

 dann findet ja Verdampfen der Fliissigkeit statt. 

 Nun zeigt es sich, daB die Kriimmung der 

 Fliissigkeitsoberflache von groBem EinfluS auf die 

 Spannkraft des Dampfes ist; an einer konkaven 

 Oberflache ist die Spannkraft kleiner, 

 an einer konvexen grofier als als einer 

 ebenen Oberflache. Durch folgenden Ge- 

 dankenversuch laBt sich das nachweisen : Taucht 

 ein Kapillarrohr in Wasser, dann steigt die Fliissig- 

 keit in ihm in die Hohe und bildet einen nach 

 oben konkaven Meniskus. Da der Luftdruck an 

 der gehobenen Oberflache kleiner ist als an der 

 tiefer liegenden ebenen, miifite, wenn in beiden 

 Oberflachen die Dampfspannungen gleich waren, 

 ein starkeres Verdampfen in der Kapillare statt- 

 finden. Denkt man sich den Versuch in einem 

 kleinen verschlossenen Raum ausgefiihrt, dann 

 wiirde eine fortwahrende Destination stattfinden, 

 indem Fliissigkeit oben verdunstet und sich an 

 der ebenen Oberflache wieder kondensiert. Das 



ist aber nach dem Energiegesetz nicht moglich. 

 Es darf also an der konkaven Oberflache kein 

 starkeres Verdunsten stattfinden, folglich muB hier 

 die Spannkraft kleiner sein als an der ebenen. An 

 einer kleinen Kugel erfolgt also wegen der ge- 

 steigerten Spannkraft des Dampfes eine Konden- 

 sation schwerer als an einer ebenen Wasserober- 

 flache und zwar um so schwerer, je kleiner die 

 Kugel ist. Die von William Thomson schon 

 vor langerer Zeit ausgefiihrte theoretische Berech- 

 nung ergibt fur die Dampfspannung an der Ober- 

 flache einer Kugel vom Radius R den Wert 



p' = p-e p, wo die Konstante der Ober- 



Oberflachenspannung, e die Basis der natiirlichen 

 Logarithmen, h eine Konstante und p die Dampf- 

 spannung an ebener Oberflache bedeutet. Man 

 sieht, dafi fur R = oo (ebene Oberflache) p' = p, 

 dagegen R = O p' = oo wird. 



Diese Formel stellt nun die Verhaltnisse nicht 

 richtig dar; sie bedarf an zwei Stellen der Ver- 

 besserung. Nach den Lenard'schen Anschau- 

 ungen, die durch die mitgeteilten Versuche eine 

 wertvolle Stiitze erhalten haben, sind Nebelkerne 

 komplexe Molekiile des Dampfes, die unverdampf- 

 bar sind. Schlagen sich an dem Kern Wasser- 

 molekiile nieder, so erfahren dieselben durch die 

 von dem kompakten Kern ausgeiibten Krafte eine 

 besonders kraftige Anziehung, die sicher grofier 

 ist als in einer ebenen Oberflache, in der die 

 komplexen Molekiile sehr selten sind. Die Folge 

 ist, daB nicht die Oberflachenspannung a, sondern 

 ein groBerer Wert n (n ]> l) einzusetzen ist. 

 Die Grofie von n hangt u. a. von der Dicke der 

 den Kern umgebenden Molekiilschicht ab. Ist 

 der Kern nicht vollkommen von Molekiilen, die 

 sich an ihm kondensiert haben, umgeben, dann 

 ist ein Teil O : seiner Gesamtoberflache O unver- 

 dampfbar, da sie ja von dem unverdampfbaren 

 Kern gebildet wird. Das wirkt verkleinernd auf die 

 Dampfspannung und zwar wird sie um den 



Faktor =f verkleinert. Die verbesserte Formel 



O E^-'-k 



lautet demnach p' = vy-p-e P ' R DaB sie in 



sehr befriedigender Uberstimmung mit der Erfah- 

 rungist, wird in der Andren'schen Arbeit gezeigt. 

 Als Ergebnis kann zusammenfassend hervor- 

 gehoben werden: In jedem Dampfe enthaltenden 

 Gase sind Kerne vorhanden, die ganz vorwiegend 

 aus Molekiilen des Dampfes bestehen. Sie zeigen eine 

 kontinuierliche Grofienverteilung. Die grofiten sind 

 elektrisch (-f-und ) geladen, sie entstehen unter 

 dem EinfluB der durchdringenden Strahlung; ihre 

 Zahl betragt im Gleichgewicht etwa 900 pro cm 3 . 

 Es finden sich auch groBe unelektrische Kerne 

 (etwa 90 im cm 3 ), die als chemische Reaktions- 

 produkte der durchdringenden Strahlung anzu- 



') Mittels dieser Formel sind die in der oben angefuhrten 

 Tabelle cnthaltencn Radien der Tropfchen berechnet. 



