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Xaturwisser.schaftliche Wochenschrift. 



X. F. IX. Nr. 42 



Tat der Plartenabstand wieder eir.e Rolle, denn 

 jetzt wird, je nachdem, ein grofierer oder kleinerer 

 Bruchteil der Strahlen in B absorbiert. Nicht nur 

 das, auch das Material der Flatten A und B kommt 

 in Betracht. Els wird namlich von den y-Strahlen 

 ein Teil an den Kondensatorplatten reflektiert, 

 und zwar bangt run die Starke der Reflexion 

 vom Metall ab. im ubrigen auch von der Oualitat 

 der i Strahlen. Letztere differieren insofern von- 

 einander, als die Elektronen, aus der.en sie be- 

 stehen, meist verschiedene Geschwindigkeit haben. 

 Die Wirkung der reflektienen Strahlen. welche im 

 ubrigen dieselbe Oualitat trie vor der Reflexion 

 besitzen, addiert sich nun einfach zu der direkten 

 ; 



Ebenso geht es mit den /Strahlen. Hier 

 werden von A und B nicht r.ur sekundare ; - 

 5:rahlen, sondern auch sekundare j-Strahlen zu- 

 ruclcgeworfer.. Die ; Strahlen erzeuga namlich 

 uberall da, wo sie auftrefien , eir.esteils neue ; - 

 Strahlen, anderenteils auch r.eue j- Strahlen. 



Der Einflufi aller dieser Faktoren mu6 natiir- 

 lich einen exakten Strahlenvergleich erschweren. 

 Man kann sich nur insofern einigermafien frei von 

 ihnen machen , wenn man dafiir sorgt, dafi sie 

 immer in derselben \Veise mitspielen. Sicherer 

 noch, man trifft die Anordnurg so, dafi man iiber- 

 haupt von sekundaren ssen frei ist Zu 



diesem Zweck lafit man das zu messende Strahlen- 

 bundel einfach zwischen den Flatten hindurch- 

 gehen. Hier kommt nur die lonisierung zur 

 Messung, die in der von Strahlen durchsetzten 

 Luft erzeugr wird. Man sieht auch leicht ein, 

 daS in diesem Fall der Abstand der Flatten keinen 

 Einflufi auf die Messung hat, solange eben keine 

 Strahlen auf diese selbst auffallen. Mafigebend 

 ist nur der Ouerschnitt des Strahlenbiindels und 

 dann auch noch die Lange der ionisierten Schicht 

 Es lafit sich, wie hier kurz bemerkt sei, so ein- 

 richten, dafi der Luftzylinder, dessen lonisierung 

 zur Messung gelangt, einen bestimmten, 

 wohldefinierten \Vert hat 



Will man die Methode der seitlichen Bestrah- 

 lung verwenden, so ist zu beachten, dafi nur ein 

 kleiner Teil der radioaktiven Strahlung zur Messung 

 gelangen kann. Dies macht sich dann. wenn die 

 Gesamtstrahlung iiberhaupt schwach ist, unange- 

 nehm bemerkbar. Das \"erfahren ist daher am 

 gunstigsten fur kraftige Strahlungen 'Radium- und 

 Rontgenstrahlen . Bei schwachen Intensitaten 

 wird man andererseits die ganze Wirkung auszu- 

 niitzen suchen und in dieser Hinsicht auch dem 

 Kondensator passende Dimensionen geben. Je 

 nach der Art der Untersuchung kann man ihm 

 auch verschiedene Gestalt geben. So verwendet 

 man neben den Plattenkondensatoren auch Zv- 

 linder- und Kugelkor.densatoren. 



Dabei ist nicht zu vergessen, dafi sowohl hier, 

 wie bei alien exakten loniseningsmessungen, 

 Druck und Temperatur der Luft anzugeben sind. 

 Die lonisierung hangt von der Gasdichte ab. Je 

 mehr Gasmolekiile da sind, um so starker ist die 



lonisierung. Da man innerhalb nicht zu weiter 

 Grenzen Proportionalitat mit der Anzahl Molekule, 

 also mit dem Druck und der absoluten Tempe- 

 ratur, annehmen kann, so lafit sich die gemessene 

 lonisierung leicht auf Xormaldruck und Tempe- 

 ratur umrechnen. Halt man andererseits die Luft- 

 menge im Kondensator durch Einschliefien in ein 

 Gefafl konstant, so wird die lonisierung unabhangig 

 von Druck und Temperatur. 



Bei schwachen Strahlenintensitaten ist iiberdies 

 zu beachten, dafi die Luft an und fur sich stets 

 eine geringe Leitfahigkeit besitzt. Einesteils ent- 

 halt die Luft stets radioaktive Stoffe in minimaler 

 Menge, noch starker aber ist die Wirkung der 

 radioaktiven Substanzen in der Erde. So kommt 

 es, dafi die Luft dauernd von einer merklichen 

 radioaktiven Strahlung durchsetzt ist und daher 

 etwas leitet. Fiigen wir noch bei, dafi fast alle 

 Materialien. so auch dasjenige der Kondensatoren, 

 der Elektrometer usw. mit Spuren von radioaktiven 

 Substanzen verunreinigt sind, so wird man ver- 

 stehen, dafi man bei der Deutung geringer loni- 

 sierungseffekte sehr vorsichtig sein mufi. Davon 

 ganz abgesehen, dafi man eine lonisierung der 

 Luft durch andere Umstande, etwa durch chemi- 

 sche Yeranderungen, bei der Messung vorsichtig 

 liefien mufi. 



All diese Einfliisse kommen indes nur darum 

 in Betracht, weil die elektrische Mefimethode so 

 aufierordentlich empfindlich ist Gegen diese stellt 

 selbst die Spektralanah-se nur ein ganz rohes Yer- 

 fahren dar. Denn der Nachweis durch die lonisie- 

 rung ist schatzungsweise in die hunderttausende 

 mal empfindlicher als die Spektralreaktion. 



Absolute Intensitatsbestimmung. 



Xachdem wir damit die gebrauchlichsten Mefi- 

 methoden kennen gelernt haben, ist es an der 

 Zeit, nun etwas raher auf den Begriff der Strahlen- 

 intensitat einzugehen. Bis jetzt haben wir stets 

 nur die Yergleichung von Strahlen ins Auge ge- 

 fafit und haben uns nur auf gleichartige Strahlen 

 beschrankt. Wir haben uns nicht damit be- 

 schaftigt, die Intensitat der Strahlen absolut zu 

 messen. Xun geniigt es ja fur sehr viele Falle, 

 nur relativ zu vergleichen, und man wird dies um 

 so lieber tun, als die absolute Messung meistens 

 mehr Arbeit erfordert. 



Will man etwa Intensitaten messen, so kommt 

 dies darauf hinaus, die Energie zu bestimmen, 

 welche einem Strahlenbiindel innewohnt. Um dies 

 auszufiihren, kann man die Strahlen etwa auf einen 

 festen Korper auftreffen lassen und die Warme 

 messen, welche dabei erzeugt wird. Dieses Ver- 

 fahren ist z. B. bei den Warmestrahlen das ge- 

 brauchlichste. Es liefie sich natiirlich auch bei 

 Radium- und Rontgenstrahlen verwenden. Doch 

 sind die Erwarmungen zu gering, um bequem ge- 

 messen werden zu konnen. Xur in einem Fall 

 kann es mit Vorteil angewendet werden. Wenn 

 es sich namlich darum handelt, die Strahlen zu 

 messen, die in einem Praparat selbst absorbiert 



