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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. IX. Nr. 42 



gewisse, nicht unerhebliche Geschwindigkeit be- 

 sitzen. Andererseits muB aber auch bei zu grofier 

 Geschwindigkeit die ionisierende Wirkung wieder 

 abnehmen. Je schneller namlich die Teilchen 

 fliegen, um so weniger lange konnen sie auf die 

 einzelnen Gasteilchen einwirken. Die Verhalt- 

 nisse werden daher schliefilich wieder ungiinstig 

 fiir die lonisierung, und es ist leicht einzusehen, 

 dafi die ji- Strahlen fiir eine bestimmte Geschwin- 

 digkeit das starkste lonisierungsvermogen zeigen 

 miissen. Da nun das Verhaltnis der zur lonen- 

 erzeugung und zur Erwarmung verbrauchten 

 Energie in seiner Abhangigkeit von der Ge- 

 schwindigkeit nicht genauer bekannt ist, so lassen 

 sich verschiedene Strahlenintensitaten nicht exakt 

 vergleichen, und ist man daher gezwungen, sich 

 mil der Annahme zu begniigen, die Intensitat sei 

 direkt durch die lonisierung gegeben. 



Ahnliches gilt nun auch fiir die Rontgen- und 

 y-Strahlen. Hier ist es schon gar nicht moglich, 

 vollstandige Absorption im Kondensator zu er- 

 zielen. Eine Beeinflussung der Strahlenbahn durch 

 ein Magnetfeld, wie im Falle der /t?-Strahlen, ist 

 hier nicht moglich. Auch ist die Abhangigkeit 

 der lonisierung von der Qualitat der Strahlen 

 nicht genauer bekannt. Man ist daher ganz auf 

 die Messung der lonisierung angewiesen. Solche 

 Zahlen konnen jedoch nur dann einen vergleich- 

 baren Wert haben, wenn man angibt, um welche 

 Sorten von Strahlen es sich dabei handelt. Die 

 Rontgenstrahlen sowohl, als die /-Strahlen kann 

 man allein durch ihre Harte, d. h. ihr Durch- 

 dringungsvermogen voneinander unterscheiden. 

 Wie man das letztere zu definieren und zu messen 

 hat, gehort in das Kapitel der Qualitatsbestim- 

 mung und kann hier nicht mehr erortert werden. 



Erwahnen wir noch, dafi haufig auch die /?- 

 und y-Strahlen mittels ihres Durchdringungsver- 

 mogens charakterisiert werden , da diese Daten 

 unmittelbarer sind als etwa die Angabe der Ge- 

 schwindigkeit. Bei den Lichtstrahlen wiirde es 

 andererseits wohl niemandem einfallen, die ver- 

 schiedenen Arten durch die Absorption zu unter- 

 scheiden, die sie in ein und derselben Substanz 

 erleiden. Hier spricht man von der Farbe, ge- 

 nauer von der Wellenlange. 



Wie Sie aus dem Gesagten entnehmen konnen, 

 bieten sich der absoluten Intensitatsmessung nicht 

 unerhebliche Schwierigkeiten, und man erkennt 

 auch unschwer die noch der Verbesserung be- 

 diirftigen Punkte der verschiedenen Verfahren. 

 Man ist jedoch gliicklicherweise nicht immer dar- 

 auf angewiesen, die Intensitat als ganzes zu be- 

 stimmen. Sie laSt sich gar haufig- aus einzelnen 

 Bestimmungsstucken berechnen. Dazu ist es frei- 

 lich nbtig zu wissen, worin die Energie der ver- 

 schiedenen Strahlen besteht, was wiederum nur 

 dann moglich ist, wenn die Struktur der Strahlen 

 bekannt ist. 



Die Lichtstrahlen fafit man z. B. als periodi- 

 sche Schwingungen auf. Hat man es mil ein- 

 fachen Schwingungen zu tun, d. h. mit vollkommen 



monochromatischem Licht, so ist fiir die Licht- 

 intensitat die Starke der Schwingungen mafi- 

 gebend. Im besonderen ist die Energie bei alien 

 solchen pendelartigen Schwingungen dem Quadrat 

 der Amplitude proportional. Bei zusammenge- 

 setztem Licht hangt die Energie in verstandlicher 

 Weise von den Amplituden samtlicher Einzel- 

 schwingungen ab. Da man aber im allgemeinen 

 diese Amplituden nicht direkt messen kann, so 

 ist man bei den Lichtstrahlen auf die direkte In- 

 tensitatsbestimmung angewiesen. 



Anders bei unseren Strahlen. Die -Strahlen 

 z. B. bestehen aus einer grofien Anzahl kleiner 

 Projektile, im speziellen aus Heliumatomen. Hier 

 ist die ganze Strahlenenergie einfach identisch 

 mit der lebendigen Kraft, welche diesen winzigen 

 Teilchen innewohnt. Aus welchen einzelnen Grofien 

 sich diese kinetische Energie zusammensetzt, 

 konnen wir daher leicht angeben. Es ist namlich 

 die Energie der Bewegung fiir irgendeinen Korper, 

 der die Masse m besitzt und sich mit der Ge- 

 schwindigkeit v durch den Raum bewegt, durch 



i 

 den Ausdruck mv- gegeben. Befb'rdert ein a- 



Strahlenbiindel N einzelner Projektile, so ist die 

 Energie des Strahlenbundels einfach N- mv", m 



ist fiir alle a-Strahlen dieselbe Grofie, namlich 

 gleich der Masse eines Heliumatoms. Man hat 

 also nur die Anzahl der Teilchen N und ihre Ge- 

 schwindigkeit v zu bestimmen, um die Intensitat 

 zu berechnen. Die Grofie v charakteri^iert die 

 verschiedenen Sorten von Strahlen, entspricht also 

 bei Lichtstrahlen den verschiedenen Farben. 

 Konnten wir etwa die a Strahlen direkt sehen, 

 so wiirden wir die verschiedenen Geschwindig- 

 keiten als verschiedene Farben empfinden. Die 

 Zahl N gabe andererseits ein direktes Mafi fiir 

 die Helligkeit, mit der wir die einzelnen Strahlen 

 sehen. Da es nicht nur fiir die Berechnung der 

 Strahlenenergie, sondern auch fiir sehr viele Unter- 

 suchungen wichtig ist, diese Helligkeit, d. h. die 

 Zahl N zu kennen, so hat man sich sehr eingehend 

 mit dieser Art von Messungen befafit. 



Fast genau dasselbe, was wir iiber die a- 

 Strahlen gesagt haben, gilt nun auch fiir die ft- 

 Strahlen. Diese bestehen ja ebenfalls aus kleinen 

 Teilchen oder Korpuskeln. Ein Bedenken gegen 

 die gleiche Betrachtungsweise konnte zunachst nur 

 insofern aufkommen, als wir es hier nicht mit 

 wagbaren Teilchen, sondern mit Elektrizitatsteil- 

 chen zu tun haben. Da diese aber ebenso wie 

 alle Korper eine Art Tragheit besitzen, so konnen 

 wir ihnen ebenfalls eine gewisse Masse zuschreiben 

 und die lebendige Kraft eines Elektrons definieren 



als mv 2 . Hier bedeutet nun m die Masse, wel- 

 che dem Elektron scheinbar zukommt. Es hat 

 sich dabei gezeigt, dafi man in Wirklichkeit unter 

 m keine Konstante verstehen darf, sondern, dafi 

 diese Grofie je nach der Geschwindigkeit des 



