N. F. XVII. Nr. 25 



Naturwissenschaftliche Wochcnschrift. 



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Einzelberichte. 



Physik. Mil den optischen Konstanten und 

 dem Strahlungsgesetz der Kohle beschaftigt sich eine 

 Arbeit von H. Senftleben und E. Benedict 

 in den Ann. d. Phys. 54, S. 65 (1918). Da es 

 nicht gelingt, durchsichtige Diinnschliffe herzu- 

 stellen, werden die Messungen im reflektierten 

 Lichte gemacht. Zu dem Zweck werden aus 

 Bogenlichtkohle mit 0,07 / Aschengehalt kleine 

 Spiegel von etwa I cm Durchmesser hergestellt 

 und mit eignem Pulver auf Hochglanz poliert. 

 Lafit man auf ein absorbierendes Medium linear 

 polarisiertes Licht fallen, dann ist das reflektierte 

 Licht elliptisch polarisiert. Mit Hilfe eines Babi net - 

 schen Kompensators kann man Lage und Form 

 der Schwingungsellipse feststellen und daraus mit 

 Hilfe einer von Drude aufgestellten Formel 

 Brechungsexponent und Absorptionsvermogen be- 

 rechnen. Als Lichtquelle wird bei den Versuchen 

 eine Quarzquecksilberdampflampe verwendet; die 

 Beobachtung geschieht im Wellenlangenintervall 

 0,436 0,623 /' Die gefundenen Werte sind von 

 der Wellenlange A wenigabhangig. Fur A = 0,546 fi 

 ergibt sich der Brechungsexponent n= 1,96 und das 

 Reflexionsvermogen 14,9 / (ein vollkommen 

 schwarzer Korper absorbiert das ganze auf ihn 

 fallende Licht, hat also das Reflexionsvermogen o 

 und das Absorptionsvermogen 100). 



Aus den Versuchen geht hervor, dafi reine und 

 praparierte Kohle (Graphit) wie ein grauer 

 Korper strahlt d. h. bei jeder Temperatur ist 

 die Energieverteilung im Spektrum dieselbe wie 

 beim schwarzen Korper von der gleichen Tem- 

 peratur; nur ist die ausgestrahlte Energie fur alle 

 Wellenlangen urn einen bestimmten Bruchteil 

 kleiner als beim schwarzen Korper. Die Gesamt- 

 strahlung ist bei beiden proportional der vierten 

 Potenz der absoluten Temperatur. Als wirksames 

 Absorptionsvermogen ergibt sich bei der absoluten 

 Temperatur T fur Kohle fur Graphit 

 1000 72% 49/ 



2000 79 57 



3000 82 60 



4500 83 62 



Sch. 



Im Jahre 1730 wurden von Duillier am 

 GenferSee regelmafiigeSchwankungen desWasser- 

 spiegels beobachtet und beschrieben; ahnliche 

 Erscheinungen sind spater an einer grofien Reihe 

 von Seen festgestellt worden ; man bezeichnet sie 

 als Seiches. Wie eine Saite oder eine Stimm- 

 gabel, so besitzt auch die Wassermasse eines Sees 

 eine Eigenschwingung von ganz bestimmter Periode; 

 wie bei den akustischen Schwingungen, so kommen 

 auch hier Oberschwingungen von kiirzerer Dauer 

 (bei einer Saite erfolgen sie 2, 3, 4 ... mal so 

 schnell wie die Grundschwingung, man nennt sie 

 harmonische Obertone). Mit selbstregistrierenden 

 Pegeln, sog. Limnimetern, stellt man die 

 Schwingungskurven (Limnogramme) fest. Man 



hat z. B. fur den Starnberger See die Dauer der 

 Grundschwingung zu 25 Minuten, die der ersten 

 Oberschwingung zu 15,8 Minuten gemessen; sie 

 ist also nicht die Oktave der ersteren. Die 

 Schwingungsdauer hangt von den aufieren Be- 

 dingungen ab, unter denen die Wassermasse steht. 

 Zur rohen Ermittlung der Eigenperiode dient die 



2l 



M e r i a n ' sche Formel T = -- , in der 1 die 



Lange, h u die mittlere Tiefe des Sees und g die 

 Beschleunigung der Schwere bedeutet (die Schwin- 

 gungsdauer eines mathematischen Pendels von der 



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 i. 

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A. Defant (Wien) berichtet in den Ann. d. 

 Hydrographie u. maritimen Meteorologie 46, S. 78 

 (1918) iiber eine neue Methode zur Ermittlung 

 der Eigenschwingungen (Seiches) von abgeschlos- 

 senen Wassermassen. Die Formel, die er aus- 

 gehend von den hydrodynamischen Differential- 

 gleichungen gewinnt, wendet er auf zwei konkrete 

 Beispiele an, auf das Schwarze Meer (T= 5,1 Stunden) 

 und auf den Garda-See; iiber letzteren werde hier 

 berichtet. Die Verbindungslinie Nordende des 

 Sees (Miindung des Sarcaflusses) Siidende 

 (Desencano) wird in 30 gleiche Teile geteilt und 

 senkrecht zu dieser Linie werden Querschnitte ge- 

 legt ; die Entfernung zweier benachbarter betragt 

 1,72 km. Aus Limnographenaufzeichnungen ergibt 

 sich als Periode der Grundschwingung 42,9 Min. 

 Mit Hilfe der Formel lafit sich nun die Verteilung 

 der Hubhohen und die durch die Querschnitte 

 hindurchgehenden Wassermassen berechnen. Sie 

 sind in der Mitte, also bei Querschnitt 15, am 

 groBten. Man findet, dafi durch die beiden letzten 

 (Juerschnitte am Nord- und Siidende eine kleine 

 Wassermenge hindurchgeht. Daraus folgt, dafi 

 42,9 Min. nicht weit von der theoretischen Eigen- 

 periode entfernt liegt; bei dieser namlich muB die 

 Wassermasse, welche die beiden Endquerschnitte 

 passiert, gleich Null sein. Das ist der Fall, wenn, 

 wie man durch Probieren findet, T=39,8 Min. 

 ist. Damit ist also die theoretische Periode der 

 tiefsten Schwingung gefunden. Die Ubereinstim- 

 mung zwischen dem theoretischen und dem be- 

 obachteten Wert ist befriedigend. Die Knotenlinie 

 der Grundschwingung liegt nicht in der Mitte des 

 Sees, sondern etwa 7 km siidlich davon auf der 

 Linie Toscolano-Torre del Benaco; das erklart sich 

 daraus, dafi der siidliche Teil des Sees wesentlich 

 breiter als der schmale nordliche ist. Die Periode 

 der ersten Oberschwingung (sie hat zwei Knoten- 

 linien) betragt 22,65 Min.; beobachtet 21,8 Min. 

 AuBerdem findet noch eine Teilschwingung des 

 schmalen nordlichen Teils mit einer Dauer von 

 28 Min. statt, die der Limnograph in Riva anzeigt, 

 von der dagegen in Desenzano kaum etwas wahr- 

 zunehmen ist. Einige Kilometer vom Ufer be- 



