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Naturwissenschaftliche WochcnschrifL 



N. F. XVH. Mr. 38 



diese Zerstreuung des Strahls wird keine regellose 

 sein, sondern entsprechend der gesetzmafiigen An- 

 ordnung der zerstreuenden Atome nach bestimmten 

 Gesetzmafiigkeiten vor sich gehen. Betrachten 

 wir namlich eine Ebene des Gitterwerkes (das wir 

 natiirlich nach alien Richtungen fortgesetzt zu 

 denken haben). Eine solche Ebene enthalt unend- 

 lich viele Atome in netzartiger Anordnung und 

 heifit deshalb eine Netzebene; sie sei Abb. 3 in E l 

 im Querschnitt gezeichnet, E 2 soil die nachst untere 

 Netzebene bedeuten. In der Richtung des Pfeiles 

 unter dem Winkel (f> gegen die Ebene fallt der 

 Rontgenstrahl ein und wird von beiden Netzebenen 

 unter demselben Winkel reflektiert. Man erkennt 

 aus der Abbildung, daS der Strahl i dabei vor 2 

 einen Vorsprung gewinnt, weil 2 bis zur unteren 

 Netzebene geht und infolge dieses langeren Weges 

 hinter I zuriickbleibt ; eine leichte Rechnung zeigt, 

 dafi der Wegunterschied 2d sin <f betragt. 1st 

 dieser Unterschiedein ganzes Vielfaches der Wellen- 

 lange A der Rb'ntgenstrahlung, so treffen beide 

 Strahlen in derselben Phase wieder zusammen und 

 geben dieselbe Intensitat, die vor der Reflexion 

 vorhanden war. Betragt der Unterschied aber eine 

 halbe Wellenlange, so treffen die Strahlen in ent- 



Verlangerung des einfallenden Strahles, mit zu- 

 nehmendem Winkel riickt er auf der Platte nach 

 oben, so dafi aus seiner Lage der Winkel r/> leicht 

 berechnet werden kann. Wird nun der Kristall 

 um eine Achse senkrecht zur Papierebene gedreht, 

 so wandert der reflektierte Strahl nach oben und 

 ruft langs der ganzen Platte Schwarzung hervor. 

 Aber diese Schwarzung wird nicht uberall dieselbe 

 sein, weil je nach dem Winkel r/> der Strahl durch 

 die Reflexion mehr oder weniger geschwacht wird. 

 Die Schwarzung wird an jenen Stellen von be- 

 sonderer Tiefe sein, die einem Einfallswinkel mit 

 ungeschwachter Reflexion entsprechen. Da diese 

 Winkel der Beziehung 2d-sin</> = nA geniigen, so 

 lafit sich aus ihnen bei bekanntem d die GroSe A 

 berechnen. 



6. Das Ergebnis eines derartigen, mit einer 

 Wolframantikathode vorgenommenen Versuches 

 ist in Abb. 5 dargestellt, in der die Winkel (p als 

 Abszissen, die entsprechenden Schwarzungen als 

 Ordinaten aufgetragen sind. Die Schwarzung be- 

 ginnt bei etwa 2 3 merklich zu werden, steigt 

 dann rasch zu einem Maximum auf und sinkt 

 langsam wieder gegen Null. Diese stetige Kurve 

 entspricht jenem Teil der Rontgenstrahlung, die 



Abb. 4. 



gegengesetzten Phasen zusammen und heben sich 

 gegenseitig auf. Sollen sich also die Strahlen nicht 

 durch Interferenz schwachen, so mufi der Winkel (p 

 so gewahlt werden, dafi 2d sin (p = n- L Dabei ist 



Q- 

 A = , wenn c die Lichtgeschwindigkeit bedeutet 



und n eine ganze Zahl. 



Die Methode der Wellenlangenbestimmung 

 wird demnach folgende sein (Abb. 4). Sei K die 

 Kathode, AK die Antikathode; als Antikathode 

 nehmen wir denjenigen Stoff, dessen Eigenstrahlung 

 wir bestimmen wollen. Der Aufprall der Elek- 

 tronen ruft dann in AK nicht blofl die ,,Brems- 

 strahlung", sondern auch noch die charakteristische 

 Sekundarstrahlung des Antikathodenmaterials her- 

 vor. D ist ein Diaphragma, das aus der Strah- 

 lung ein diinnes Biindel ausblendet, das unter 

 dem Winkel r/i auf eine der Netzebenen des 

 Kristalls C trifft. Der Strahl wird unter dem- 

 selben Winkel r/> reflektiert und fallt auf die 

 photographische Platte P, auf der er je nach 

 seiner Intensitat eine starkere oder schwachere 

 Schwarzung hervorruft. Die Lage dieses Schwar- 

 zungsfleckes auf der Platte hangt vom Winkel ab, 

 unter dem der Kristall vom Strahl getroffen wird. 

 Ist .dieser Winkel Null, so liegt der Fleck auf der 



Abb. 5. 



der Bremsung der Elektronen ihren Ursprung ver- 

 dankt. Dem absteigenden Ast der kontinuierlichen 

 Kurve sind aber Zacken aufgesetzt; diese Zacken 

 bedeuten, dafi bei den zugehorigen Winkeln die 

 Schwarzung der Platte besonders tief ist; sie ent- 

 sprechen den Wellenlangen der charakteristischen 

 Eigenstrahlung des Wolframs. Man erkennt, dafi 

 diese Eigenstrahlung nicht blofi eine, sondern 

 mehrere Wellenlangen enthalt, so dafi man auch 

 hier, ebenso wie im Gebiet des sichtbaren Lichtes 

 von einem Spektrum sprechen kann. Die Wellen- 

 langen berechnen sich zu I 2,iO~ 8 cm; das sind 

 Zahlen, die IOOOO mal kleiner sind als die des 

 ultravioletten Lichtes einer Quecksilberlampe. 



Bestimmt man nun nach dem geschilderten 

 Verfahren fur jedes Element die Wellenlangen der 

 charakteristischen Eigenstrahlung, so ergaben sich 

 Zahlen, die in Abb. 6 fur jedes dritte Element 

 zusammengestellt sind. Die Zahlen oben bedeuten 

 die Wellenlange, gemessen in lo^cm; in den 

 einzelnen Horizontalreihen sind die Linien je eines 

 Elementes eingetragen ; das Element ist am linken 

 Rand durch seine ,,Ordnungszahl" angegeben, 

 wobei unter der Ordnungszahl jene Zahl zu ver- 

 stehen ist, die man erhalt, wenn man die Elemente 

 nach steigendem Atomgewicht mit I, 2, 3 usw. 

 numeriert (die Ordnungszahl von H ist also I, 



