N. F. XVII. Nr. 43 



Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



die Wellenlange der erregenden Strahlen 

 k ii r z e r sein als die der erregten K - 

 Strahlen oder mit anderen Worten: die Ab- 

 sorptionsbandkante eines Elementes hat eine 

 kiirzere Wellenlange als seine K-Reihe. Ent- 

 sprechende Erscheinungen sind im langwelligen 

 (sichtbaren) Teil des Spektrums bekannt: die 

 Fluoreszenz. VVird ein fluoreszierender Korper 

 mit Licht von hinreichend kurzer Wellen- 

 lange bestrahlt, dann absorbiert er es und sendet 

 dafur Licht von groSerer Wellenlange, das fur 

 ihn charakteristische Fluoreszenzlicht aus. Diese 

 Regel sie heifit die Stokes 'sche gilt 



also bis zu den Wellenlangen der Rontgenstrahlen 

 herab. 



Aus alle diesem geht hervor, da8 schmale 

 spektrale Absorptionsgebiete, wie wir sie im sicht- 

 baren Spektrum in der sogenannten Umkehrung 

 der Linien haben, fehlen; uberhaupt ist eine 

 Analogic zu den F r a u enh o fer'schen Absorp- 

 tionslinien im Rontgenspektrum nicht vorhanden. 



Die Fluoreszenzerscheinungen spielen 

 bei dem Zustandekommen des Rontgen- 





II 



I 



Abb. 7. 



bi.ldes aufder photograph ischen Platte 

 eine wesentliche Rolle. Zur Erlauterung dieser 

 Vorgange diene Abb. 7, welche das Spektrum 

 einerRontgenrohre mit Wolfram- Antikathode zeigt. 

 Links bei O sieht man den uberstrahlten Durch- 

 stoSungspunkt der Primarstrahlung, rechts davon 

 das kontinuierliche Spektrum der Bremsstrahlung, 

 dessen Intensitat nach rechts abnimmt; dann 

 folgen die verhaltnismafiig langwelligen Linien 

 der L-Reihe des Wolframs. Auffallig sind die 

 beiden scharfen Kanten A und B (A[ ist die durch 

 Reflexion zweiter Ordnung entstandene Wieder- 

 holung von A). Sie treten auf jeder Aufnahme 

 genau an derselben Stelle auf und sind ganz un- 

 abhangig von dem Material der Antikathode der 

 strahlenden Rohre. Durch Untersuchungen 

 E. Wagner's ist nachgewiesen, dafi die beiden 

 Kanten in der Fluoreszenzstrahlung des 

 Bromsilbers der photograph ischen Platte 

 ihre Ursache haben und zwar ist die Bande B 

 dem Brom und die kurzwellige Bande A dem 

 schwereren Silber (grofiere Ordnungszahl Zl) zuzu- 

 schreiben. Geht man von langen zu kurzen 

 Wellen, dann ist die Absorption rechts von B 

 gering, bei B setzt sie plotzlich von seiten der 

 Bromatome ein. Die Folge ist eine starke 



Fluoreszenzstrahlung des Brom (K-Reihe); diese 

 schwarzt die Platte. Bei A wiederholt sich 

 dasselbe fur das Silber. Die Schwarzung im 

 kontinuierlichen Spektrum gibt somit durchaus 

 kein richtiges Bild von dem wahren Intensitats- 

 verlauf des Spektrums; sie wird vielmehr durch 

 die selektive Absorption und dadurch bedingte 

 Fluoreszenzstrahlung des AgBr gefalscht. Die 

 Schwarzung gewohnlicher Rontgenaufnahmen wird 

 im wesemlichen durch die Eigenstrahlung des 

 Bromsilbers hervorgerufen ; denn die zu diesen 

 Aufnahmen benutzten Strahlen liegen in diesem 

 Hartegebiet, wahrend die langeren Wellen 

 auch diejenigen, die das Brom zum Fluoreszieren 

 bringen vom Glas der Rontgenrohre ver- 

 schluckt werden. Doch findet eine Einwirkung 

 auf die Platte auch von Strahlen jenseits der 

 selektiven Gebiete der AgBr-Strahlung statt, wie 

 das Auftreten der langwelligen Wolframlinien in 

 Abb. 7 zeigt. Der mit II bezeichnete obere Teil 

 der Platte war bei dem Versuch durch ein 1,4 mm 

 dickes Aluminiumblech abgedeckt, welches den 

 langwelligen Teil des Spektrums vollstandig ab- 

 sorbiert hat. 



4. Die Erregungsbedingungen der 

 Rontgenspektren durch Kathoden- 

 Strahlen. 



Zur LJntersuchung wird die gasfreie Gliih- 

 kathodenrohre : ) von Coolidge verwendet, an 

 der man das Entladungspotential und damit die 

 Geschwindigkeit der die Rontgenstrahlen er- 

 regenden Kathodenstrahlen sehr fein regulieren 

 kann. Als Stromquelle dient eine Hochspannungs- 

 Akkumulatorenbatterie, zur Messung der Strahlungs- 

 intensitat die lonisationskammer (siehe oben). 

 Die Versuche sind in der Hauptsache von ameri- 

 kanischen Forschern ausgefiihrt. Man steigert 

 die Entladungspotentiale und stellt fest, welche 

 kiirzeste Wellenlange von der Antikathode 

 ausgeht. 



Fur das kontinuierliche Spektrum findet 

 man folgendes: Je hoher das Entladungspotential 

 V , je grofier also die Wucht der auf die Anti- 

 kathode auftreffenden Elektronen ist, um so kleiner 

 ist die ausgesandte Minimalwellenlange A min oder 

 anders ausgedriickt, um so weiter verschiebt sich 

 das kurzwellige Ende des Spektrums nach der 

 Seite der kiirzeren Wellenlangen. (Etwas ahnliches 

 haben wir im sichtbaren Spektrum: hier tritt die 

 Verschiebung mit wachsender Temperatur ein; 

 auf die Rotglut folgt Gelbglut.) Doch steigt die 

 von A m ; n mitgefiihrte, in der lonisationskammer 

 gemessene Energie nicht asymptotisch, sondern 

 linear mit V an, so da6 ein wirklicher 

 Schwellenwert vorliegt. Es besteht die 

 Beziehung 



(3-) V J. min = konst. oder V =^k-)' max , (da ja 

 Wellenlange und Frequenz reziprok sindj. 



A. Einstein hat unter Amvendung der 



Naturw. Wochenschr. XVI (1917) S. 490. 



