N. F. XVII. Nr. 46 



Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



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violetten Gebietes. Die Wellenlange der sichtbaren 

 violetten Strahlen liegt etwa zwischen 440 und 

 380 ///(. Bei Anwendung von Spektrometern mit 

 Glasteilen kann nur das Gebiet des ultravioletten 

 Spektrums photographisch oder durch seine Fluo- 

 reszenzwirkung zur Beobachtung kommen, das 

 zwischen 380 und 340 /<, liegt. Eine grofie Inten- 

 sitat besitzt in diesem Gebiet der elektrische 

 Kohlenlichtbogen. GenaueWellenlangenmessungen 

 im Ultraviolett unternahm im Jahre 1856 

 Esselbach und er erweiterte das ultraviolette 

 Spektrum bis zu Wellen von 350 /</<. 



Das gewohnliche Glasbeginnt Wellen von 340 ///< 

 an sehr stark zu absorbieren und erst das in der 

 Neuzeit in den Handel gebrachte Jenaer Ultra- 

 violettkronglas ist fur Strahlen bis 300 ,;< gut 

 durchlassig. Als Strahlenquelle zwischen 340 und 

 300 fijtt verwendet man mit Vorteil eine Queck- 

 silberdampflampe, deren Glasteile aus dem ge- 

 nannten Jenaer Kronglas bestehen. Fur das Gebiet 

 von 300 bis 220 /</( zeigt das Quarzglas hohe 

 Durchlassigkeit und bei einem Spektrographen fiir 

 diesen Teil des Spektrums miissen alle Prismen 

 und Linsen aus geschmolzenem Quarz hergestellt 

 sein. Eine grofie Starke in diesem Gebiet hat 

 die Strahlung der Quarzquecksilberlampe. Ver- 

 wendet man fiir die Prismen und Linsen eines 

 Spektrographen kristallisierten Quarz d. h. Berg- 

 kristall oder noch besser FluBspat, so lafit sich 

 auch noch das Strahlengebiet zwischen 22O und 

 185 up erschliefien. Die letzten Spektrallinien des 

 elektrischen Funkens zwischen Aluminiumelektro- 

 den liegen unter Verwendung einer Quarzflufispat- 

 optik bei 185 /, Diese von Stokes erreichte 

 Grenze im ultravioletten Spektrum konnte lange 

 Zeit nicht iiberschritten werden. 



Da wies 1892 Viktor Schumann nach, 

 dafi die kiirzeren Wellen bereits sehr stark von 

 der atmospharischen Luft und auch von der 

 Gelatine der photographischen Flatten absorbiert 

 werden. Deshalb konstruierte Schumann einen 

 Vakuumspektrographen mit einem Prisma und mit 

 Linsen aus Flufi?pat und benutzte zur Aufnahme 

 selbst praparierte, bindemittelfreie photographische 

 Flatten. So konnte Schumann im Spektrum 

 von Wasserstoff Geifilerrohren bis zu Strahlen von 

 1 23 /A/I vordringen. Die Schumannstrahlen, wie 

 man diese ultravioletten Strahlen genannt hat, 

 werden schon durch ganz kurze Luftstrecken vollig 

 aufgehalten und von 120^ an setzt auch die 

 Absorption dieser Wellen durch FluSspat ein. 



Als Ph. Lenard 1 ) die ionisierende Wirkung 

 sehr kurzwelliger ultravioletter Strahlen auf Gase 

 untersuchte, benutzte er als Lichtquelle einen 

 elektrischen Funken besonderer Art und schatzte, 

 dafi dieser eine Strahlung von 120 90^ aus- 

 sandte. Messungen der Wellenlange wurden aber 

 nicht angestellt. Auch Wood glaubte im elek- 

 trischen Funken ,,Ultraschumannwcllen" nachge- 



wiesen zu haben ; doch zeigte Steubing, 1 ) dafi es 

 sich bei Wood wohl nur um zerstreutes gewohn- 

 liches Funkenlicht handelte. 



Mit grofiem Erfolg hat Theodore Lyman 2 ) 

 das ultraviolette Gebiet erweitert, indem er von 

 1 20 f.(/n bis 60 nn vordrang und damit eine ganze 

 Oktave des ultravioletten Spektrums der Messung 

 erschlofi, Wie Viktor Schumann benutzte 

 er einen Vakuumspektrographen und gelatinefreie 

 photographische Flatten. An Stelle eines Flufi- 

 spatprismas verwandte er jedoch ein Beugungs- 

 gitter und damit war jeder absorbierende feste 

 Korper zwischen der Lichtquelle und der photo- 

 graphischen Platte vermieden. 1904 gelang es 

 ihm, Strahlen von 104 /*, Wellenlange zu photo- 

 graphieren und 10 Jahre spater beobachtete er 

 eine Wasserstoff linie von 90,5 fift. Bei 90 /<, wird 

 die Absorption des verdiannten Wasserstoffgases 

 im Spektrographen bereits sehr merklich, und 

 Lyman 3 ) ersetzte es daher im Jahre 1915 durch 

 Helium. Beim Durchgang von kondensierten 

 elektrischen Entladungen konnte dann Lyman 

 8 neue Heliumlinien von einer Wellenlange unter 

 90 nn feststellen. Die kurzeste photographierte 

 Linie hatte eine Wellenlange von 60 ft/u (=600 A 4 )). 

 Dies ist heute die aufierste Grenze des ultra- 

 violetten Spektrums, bis zu der genaue Wellen- 

 langenmessungen ausgefiihrt worden sind. 



Es folgt hierauf eine Liicke im elektromagne- 

 tischen Spektrum von nahezu 6 Oktaven und dann 

 ist der Anschlufi an die langsten genau gemessenen 

 Rontgenstrahlen erreicht. Wir wissen heute, dafi 

 ein Rontgenstrahl einen Wellenzug elektrischer 

 Wellen darstellt, bei welchem die Wellenlange 

 noch betrachtlich kiirzer als bei den Lichtstrahlen 

 ist. E. Marx bestimmte in den Jahren 1905 bis 

 1910 die Geschwindigkeit der Rontgenstrahlen 

 experimentell zu 300000 km, also gleich der des 

 Lichtes und der elektrischen Wellen und M. von 

 Laue mafi 1912 auf direktem Weg die Wellen- 

 lange der Rontgenstrahlen, indem er als aufierst 

 feines Beugungsgitter das nattirliche Raumgitter 

 der Kristalle benutzte. Rontgenstranlen entstehen 

 bekanntlich beim Auftreffen von Elektronenstrahlen 

 (Kathoden- oder Betastrahlen) auf feste Korper. 

 Wenn ein schnell bewegtes Elektron plotzlich ge- 

 bremst wird, so mufi es notwendig eine explosions- 

 artige elektrische Welle in den Raum hinaussenden, 

 genau wie ein aufschlagendes GeschoS eine Schall- 

 welle. Die Wellenlange eines Rontgenstrahls ist 

 von der Geschwindigkeit der gebremsten Elek- 

 tronenstrahlen abhangig: je langsamer sich ein 

 Elektron bewegt, desto langwelliger ist die elek- 

 tromagnetische Strahlung, die es beim Aufprall 

 auf einen Korper emittiert. Nach der Quanten- 

 theorie ergibt sich die Maximalfrequenz ' max eines 



') Heidelberger Berichte 1910 Nr. 28 u. 31 (C. Winter, 

 Heidelberg). 



') Phys. Zeitschr. S. 742 Bd. II (Hirzel, Leipzig 1910). 



*) Th. Lyman, The spectroscopy of the extreme ultra- 

 violet. 'V u. 135 S. (Longmans, Green u. C., London 1914). 



3 ) Nature Bd. 95 S. 343 (London 1915) und Proc. Nat. 

 Acad. I, S. 368 371 (Baltimore, Boston 1915). 



) i A (= Angstrom) = 0,1 ii/i =0,000000 i mm. 



